- •Часть III электричество и магнетизм Вступление
- •1. Электростатическое поле в вакууме
- •1.1. Электрический заряд и его свойства. Закон Кулона
- •1.2. Напряженность электрического поля. Силовые линии
- •1.3. Суперпозиция электростатических полей
- •1.4. Работа сил электростатического поля.Разность потенциалов. Потенциал
- •1.5. Связь напряженности и потенциала.Градиент скалярного поля
- •1.6. Теорема Остроградского–Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •1.7. Примеры использования теоремы Остроградского–Гаусса
- •1.8. Теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме. Уравнения Пуассона и Лапласа
- •2. Электрическое поле в диэлектриках
- •2.1 Диполь в электростатическом поле. Поляризация диэлектриков. Типы диэлектриков
- •2.2. Количественные характеристики поляризации диэлектрика .Поляризованность
- •2.3. Связанные заряды на поверхности диэлектрика
- •2.4. Теорема Остроградского–Гаусса для электростатического поля в диэлектриках
- •2.5. Условия на границе диэлектрических сред
- •3. Проводники в электростатическом поле. Энергия электростатического поля
- •3.1. Проводники в электростатическом поле
- •3.2. Электроемкость.Конденсаторы
- •3.3. Энергия электростатического поля.Объемная плотность энергии
- •4. Постоянный электрический ток
- •4.1. Электрический ток и условия его существования
- •4.2. Сила тока, плотность тока.Уравнение непрерывности
- •4.3. Закон Ома.Сопротивление проводников
- •4.4. Основные представления классической электронной теории электропроводности металлов
- •4.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи.Электродвижущая сила
- •5. Магнитное поле постоянного тока
- •5.1. Магнитная индукция.Закон Био-Савара-Лапласа
- •5.2. Циркуляция магнитной индукции.Закон полного тока
- •5.3. Движение заряженных частиц в магнитных и электрических полях.Эффект Холла
- •5.4. Действие магнитного поля на проводник c током и контур с током.Закон Ампера
- •5.5. Магнитный поток. Потокосцепление
- •5.6. Работа сил магнитного поля по перемещению проводника и контура с током
- •6. Электромагнитная индукция.Энергия магнитного поля.
- •6.1. Электромагнитная индукция.Основной закон электромагнитной индукции
- •6.2. Индукционный ток. Индукционный заряд.Вихревое электрическое поле
- •6.3. Самоиндукция. Индуктивность
- •6.4. Токи при размыкании и замыкании цепей
- •6.5. Энергия магнитного поля.Объемная плотность энергии
- •6.6. Взаимная индукция
- •7. Магнитное поле в веществе. Магнетики.
- •7.1. Магнитное поле в веществе
- •7.2. Описание поля в веществе.Типы магнетиков
- •7.3. Преломление линий магнитной индукции
- •7.4. Магнитные моменты атомов и молекул
- •7.5. Диамагнетизм
- •7.6. Парамагнетики в магнитном поле
- •7.7. Ферромагнетизм
- •8. Электрические колебания
- •8.1. Собственные гармонические колебания в колебательном контуре
- •8.2. Затухающие колебания в колебательном контуре
- •8.3. Вынужденные колебания в последовательном колебательном контуре
- •9. Уравнения максвелла. Электромагнитное поле
- •9.1. Первое уравнение Максвелла в интегральной форме
- •9.2. Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.Ток смещения
- •9.3. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •9.4. Дивергенция и ротор векторного поля
- •9.5. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •10. Электромагнитные волны
- •10.1. Волновое уравнение
- •10.2. Плоская электромагнитная волна
- •10.3. Свойства электромагнитных волн
- •10.4. Энергия электромагнитного поля
- •10.5. Излучение диполя
1.2. Напряженность электрического поля. Силовые линии
Наличие электрического поля в какой-либо точке пространства можно зарегистрировать по силовому действию поля на помещенный в эту точку заряд. Назовем пробным электрическим зарядом положительный точечный заряд настолько малой величины, что его внесение в поле не вызывает изменения значений и перераспределения в пространстве зарядов, создающих исследуемое поле.
Количественной характеристикой силового действия электрического поля на заряженные частицы и тела служит векторная величина – напряженность электрического поля.Напряженность электрического поля равна отношению силы, действующей со стороны поля на неподвижный пробный электрический заряд, помещенный в рассматриваемую точку поля, к этому заряду:
Будем называть электрическое поле однородным, если во всех его точках векторы напряженностиравны, т.е. совпадают по модулю и направлению.
Сила, действующая со стороны электрического поля на помещенный в него произвольный точечный заряд, равна
однако в отличие от выражения (1.4), здесь – напряженность в точке расположения зарядаqдля поля, в общем случае отличном от того, которое было до внесения в него зарядаq.
В случае нахождения силы, действующей на неточечный заряд Q, помещенный в электрическое поле, необходимо поступать следующим образом. Разобьем исследуемое заряженное тело на совокупность материальных точек, т.е. на совокупность точечных зарядов (рис.1.2).
Элементарная сила, действующая на каждый точечный заряд со стороны поля (здесь– элемент зарядаQ) определится как, где– напряженность поля в точке расположения заряда. Тогда общая сила, действующая на весь зарядQ, будет найдена путем суммирования элементарных сил:
Интегрирование проводится по всему объему тела.
Вычисление интеграла (1.6) оказывается достаточно простым, если электрический заряд распределен по всему заряженному телу непрерывно: вдоль некоторой линии, по поверхности или по объему. В этих случаях можно использовать понятия линейной, поверхностной и объемной плотностей зарядов (рис.1.3).
Введем следующие понятия:
Линейная плотностьэлектрических зарядов:
где – заряд малого участка заряженной линии (пример: стержень, нить) длиной(рис.1.3,а). Поэтому полный заряд тела можно найти как
Если заряд распределен по линии равномерно, то полный заряд тела будет равен
Размерность линейной плотности зарядов в СИ: .
Поверхностная плотностьэлектрических зарядов:
где – заряд малого участка заряженной поверхности (пример: заряженная плоскость) площадью(рис.1.3,б). Полный заряд тела определяют как
При равномерном распределении заряда по поверхности полный заряд тела будет равен
Размерность поверхностной плотности зарядов в СИ: .
Объемная плотностьэлектрических зарядов:
где – заряд малого элемента заряженного тела объемом(рис.1.3,в). Полный заряд тела можно найти по формуле
При равномерно распределенном по объему заряде полный заряд тела будет равен
Размерность объемной плотности зарядов в СИ: .
ПРИМЕР. Рассмотрим расчет напряженности поля точечного зарядаQ(рис.1.4).
Модуль силы, действующей со стороны такого поля на помещенный в него пробный заряд , определится, согласно (1.1), как
где r– расстояние от источника поля (зарядаQ) до исследуемой точки поля (заряда), отсчитываемое вдоль некоторой осиOr. Тогда
На рис. 1.4 показаны направления векторов напряженности поля в двух точках выбранной оси.
На рис.1.5 показан график зависимости проекции напряженности поля на выбранное направление оси от расстояния до точечного заряда .
Графическое изображение электростатического поля с помощью векторов напряженности в различных точках пространства неудобно. Более наглядным оказался метод изображения электростатических полей с помощью силовых линий, предложенный Фарадеем.
Силовая линия– воображаемая линия в пространстве, касательная к которой в каждой точке совпадает по направлению с вектором напряженности поля в этой точке. Силовые линии электростатического поля изображают в соответствии с определенными правилами:
1. Силовая линия считается направленной так же, как вектор в рассматриваемой точке линии.
2. Густота (близость друг к другу) силовых линий в окрестности какой-либо точки пропорциональная модулю вектора в данной точке.
3. Силовые линии начинаются на положительных и заканчиваются на отрицательных зарядах.
4. Силовые линии не соприкасаются и не пересекаются, так как в каждой точке поля вектор имеет только одно определенное направление.
5. Силовые линии непрерывны в области пространства, в которой отсутствуют электрические заряды.
На рис.1.6 изображены силовые линии электростатического поля системы двух разноименных одинаковых по модулю электрических зарядов, называемой электрическим диполем.