- •Предисловие
- •Введение
- •Глава 1. Кинематика материальной точки и твердого тела
- •1.1. Кинематика поступательного движения материальной точки и твердого тела
- •1.2. Кинематика вращательного движения материальной точки
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 2. Динамика материальной точки и поступательного движения твёрдого тела
- •2.1. Принцип относительности Галилея
- •2.2. Основные величины динамики
- •2.3. Законы Ньютона
- •Глава 3. Законы сохранения энергии и импульса
- •3.1. Сохраняющиеся величины
- •3.2. Работа. Мощность. Коэффициент полезного действия
- •3.3. Понятие поля. Консервативные силы. Потенциальная энергия
- •Пример 1.
- •Пример 2.
- •3.4. Кинетическая энергия
- •3.5. Закон сохранения механической энергии системы невзаимодействующих частиц
- •3.6. Закон сохранения полной механической энергии
- •3.7. Закон сохранения импульса
- •3.8. Применение законов сохранения энергии и импульса
- •Неупругий удар
- •Упругий удар
- •Явление отдачи при вылете снаряда из орудия
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 4. Силы в природе
- •4.1. Взаимодействие в природе. Закон всемирного тяготения
- •4.2. Сила тяжести. Вес тела. Невесомость
- •Движение тела под действием силы тяжести
- •1. Движение тела вверх:
- •2. Движение тела вниз:
- •Движение тела по горизонтали:
- •4.3. Упругие силы
- •4.4. Силы трения
- •Трение покоя
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 5. Динамика твердого тела
- •5.1. Движение твердого тела
- •5.2. Степени свободы
- •5.3. Центр масс
- •5.4. Момент импульса
- •5.5. Главные моменты инерции
- •Теорема Гюйгенса – Штейнера
- •5.6. Момент силы
- •5.7. Кинетическая энергия вращающегося твердого тела
- •Глава 6. Закон сохранения момента импульса
- •6.1. Закон сохранения момента импульса
- •6.2. Условие сохранения момента импульса относительно оси для незамкнутой системы
- •6.3. Закон сохранения момента импульса для вращающейся системы тел
- •6.4. Применение закона сохранения момента импульса
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 7. Колебательное движение
- •7.1. Классификация колебательного движения
- •7.2. Гармонические колебания
- •7.3. Математический маятник
- •7.4. Физический маятник
- •7.5. Сложение колебаний Сложение одинаково направленных колебаний
- •Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •7.6. Затухающие колебания
- •7.7. Вынужденные колебания
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 8. Молекулярная физика
- •8.1. Основные положения молекулярно-кинетической теории
- •Основные величины, характеризующие массу, размер и число молекул в веществе:
- •8.2. Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение состояния идеального газа
- •8.3. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории
- •Основное уравнение мкт:
- •8.4. Взаимодействие молекул
- •8.5. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса Фазовые равновесия и переходы
- •8.6. Характеристики жидкого состояния
- •5. Жидкости с водородными связями (h2o);
- •Свойства жидкостей:
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 9. Равновесная термодинамика
- •9.1. Внутренняя энергия
- •9.2. Работа. Количество теплоты
- •9.3. Термодинамические системы
- •9.4. Первое начало термодинамики
- •9.4. Первое начало термодинамики
- •9.5. Второе и третье начало термодинамики
- •Второе начало термодинамики
- •Третье начало термодинамики
- •9.6. Теплоёмкость идеального газа
- •9.7. Применение первого начала термодинамики для вывода уравнения адиабатного процесса
- •Уравнение адиабатного процесса в параметрах t,V:
- •9.8. Работа, совершаемая газом при различных процессах
- •9.9. Графическое изображение термодинамических процессов
- •9.10. Применение законов термодинамики для расчета круговых процессов
- •К. П. Д. Идеальной тепловой машины Карно
- •Теорема Карно:
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 10. Элементы статистической физики
- •10.1. Статистический вес
- •10.2. Энтропия
- •10.3. Распределение Гиббса
- •10.4. Распределение молекул по скоростям Максвелла
- •10.5. Распределение Больцмана молекул в потенциальном поле. Барометрическая формула
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 11. Электростатическое поле
- •11.1. Закон сохранения заряда
- •11.2. Взаимодействие зарядов. Закон Кулона
- •Закон Кулона
- •Принцип суперпозиции сил
- •11.3. Напряженность электрического поля
- •Принцип суперпозиции напряженностей
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 12. Теорема остроградского-гаусса для электростатического поля
- •12.1. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •12.2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса для расчета электростатического поля равномерно заряженного сферического проводника
- •12.3. Применение теоремы Остроградского - Гаусса для расчета электростатического поля бесконечной заряженной плоскости
- •12.4. Применение теоремы Остроградского - Гаусса для расчета электростатического поля бесконечного заряженного цилиндра
- •Г 153 лава 13. Работа электрического поля. Потенциал.
- •13.1. Работа электрического поля по перемещению заряда
- •13.2. Потенциальная энергия взаимодействия зарядов
- •13.3. Электрический потенциал
- •13.4. Потенциал заряженной сферы, плоскости, цилиндра
- •Потенциал электрического поля заряженной плоскости:
- •Потенциал электрического поля заряженного цилиндра:
- •Глава 14. Диэлектрики в электростатическом поле
- •14.1. Проводники и диэлектрики
- •14.2. Типы диэлектриков
- •14.3. Поляризация диэлектриков
- •14.4. Напряженность электрического поля и электрическое смещение
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 15. Проводники в электростатическом поле
- •15.1. Распределение зарядов в проводниках
- •15.2. Электроемкость проводников
- •Электроемкость сферического проводника
- •15.3. Конденсаторы
- •Электроемкость плоского конденсатора
- •15.4. Энергия заряженных проводников и конденсаторов. Энергия электрического поля
- •Глава 16. Постоянный ток закон ома
- •16.1. Электрический ток
- •16.2. Разность потенциалов, напряжение и электродвижущая сила
- •16.3. Закон Ома. Сопротивление проводников
- •16.4. Закон Ома для участка цепи и замкнутой цепи. Закон Ома для плотности тока
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 17. Работа электрического тока. Мощность. Закон джоуля – ленца
- •17.1. Работа электрического тока
- •17.2. Мощность электрического тока
- •17.3. Закон Джоуля - Ленца для участка цепи
- •17.4. Применение закона Джоуля – Ленца
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 18. Релятивистская кинематика
- •18.1. Теория относительности Эйнштейна
- •Преобразования Лоренца для координат и времени
- •18.2. Следствия из преобразований Лоренца
- •18.3. Интервал между двумя событиями. Абсолютность интервала
- •18.4. Преобразование скоростей
- •Глава 19. Релятивисткая динамика
- •19.1. Принцип наименьшего действия Гамильтона
- •19.2. Импульс частицы
- •19.3. Сила
- •19.4. Энергия
- •19.5. Связь между энергией и импульсом
- •19.6. Четырехмерные векторы
- •19.7. Законы сохранения в релятивистской механике
- •Список литературы
- •Содержание предисловие 3 введение 4
- •Список литературы 215
Преобразования Лоренца для координат и времени
(18.2)
Изменились не только преобразования координат, но и время оказывалось различным в разных инерциальных системах.
Лоренц Хендрик Антон (1853 – 1928), нидерландский физик-теоретик, родился в Арнеме, учился в Лейденском ун-те. Работы относятся к электродинамике, статистической механике, оптике, атомной физике. Записал выражение для силы, действующей на движущийся заряд в электромагнитном поле (сила Лоренца), создал классическую электронную теорию (уравнения Лоренца-Максвелла). Предсказал явление расщепления спектральных линий в сильном магнитном поле (эффект Зеемана), выдвинул гипотезу о сокращении размеров тел при движении с релятивистскими скоростями (сокращение Лоренца - Фитцджеральда)
Лоренц рассматривал эти преобразования только как математический прием, не имеющий физического смысла. Французский математик и физик Пуанкаре показал, что при преобразованиях Лоренца инвариантной остается величина интервала:
(18.3)
Он доказал также, что из нового принципа относительности следует конечность скорости распространения силы тяжести, которая должна быть равной скорости света.
Эйнштейн однако поддержал Лоренца, он предположил, что все физические законы не должны изменяться при преобразованиях Лоренца. Следовательно, изменять нужно не уравнения Максвелла, а уравнения механики.
Эйнштейн закончил формирование двух принципов, на основе которых он построил специальную (т.е. частную) теорию относительности.
Первый принцип: Законы, по которым изменяются состояния физических систем, не зависят от того, в которой из двух координатных систем, движущихся относительно друг друга равномерно и прямолинейно, происходят эти изменения.
Второй принцип - постоянства скорости света: Каждый луч света движется в покоящейся системе координат с определенной скоростью , независимо от того, испускается ли этот луч света покоящимся или движущимся телом.
18.2. Следствия из преобразований Лоренца
Принцип относительности привел к результату, что время не является абсолютным. Время течет по-разному в разных системах отсчета. Пусть, например, произошли два события. Каков промежуток времени между этими событиями можно сказать, если указать, в какой системе отсчета произошли эти события. Если два события произошли в одном и том же месте в движущейся системе K', время между этими событиями . В неподвижной системе K время первого и второго событий
(18.4)
Вычтем из времени t2 время t1
(18.5)
Поскольку V < c, то , т.е. в неподвижной системе между двумя событиями пройдет больший промежуток времени. Это явление называется релятивистским эффектом замедления времени.
Полет к звезде - Центавра и обратно займет 7,2 года по часам астронавтов, тогда как на Земле пройдет 10 лет. Путешествие к галактике Андромеды при ускорении 10 км/с2 займет 52 года, а на Земле пройдет 1,5 миллиона лет.
Экспериментально изменение хода времени проверено на элементарной частице - мезоне, время жизни которой , затем она распадается, превращаясь в другие частицы. Поскольку - мезон движется со скоростью, близкой к скорости света, то в системе, связанной с движущимся мезоном время течет медленнее, поэтому -мезон достигает нижних слоев атмосферы. Если бы не было изменения времени, то -мезон не достиг бы нижних слоев атмосферы, пройдя всего 663 метра.
Пространство также не является абсолютным. Два события могут происходить в одной системе на некотором расстоянии друг от друга, а в другой системе . В частном случае, два события могут произойти в одном месте, .
Пусть имеется космический корабль, длина которого на Земле, с которой связана неподвижная система отсчета K. Найдем длину движущегося корабля в системе K', движущейся со скоростью V (рис. 18.1).
Рис. 18.1.
Координаты концов корабля в системе K
(18.6)
Длина корабля в системе K
(18.7)
Собственная длина корабля , а длина движущегося корабля
(18.8)
С увеличением скорости V длина корабля уменьшается. Это явление называется Лоренцовым сокращением длины.
Объем тела также изменяется при переходе из одной системы отсчета в другую. Если, например, корабль движется вдоль оси x, то поперечные координаты y, z не изменяются, тогда объем корабля будет преобразовываться по закону
(18.9)
где - собственный объем корабля.
Если скорость движения V<< c, то можно в преобразованиях Лоренца сделать предельный переход , тогда они переходят в преобразования Галилея.