- •Методические указания к решению задач и контрольные задания по курсу физика
- •Северодонецк 2010
- •Содержание
- •Варианты и номера задач для контрольной работы
- •I.. Электростатика
- •I. 1. Закон Кулона.
- •I. 2. Напряженностью электростатического поля. Принцип суперпозиции.
- •I. 3. Напряженность поля точечного заряда в вакууме
- •I. 4. Принцип суперпозиции электростатических полей.
- •I. 5. Электрический момент диполя или дипольным момент.
- •I. 6. Поток вектора напряженности электростатического поля.
- •I. 7. Теорема Гаусса для электростатического поля.
- •Примеры решения задач.
- •§1. Контрольные задания
- •Получить выражение для модуля е(r) напряженности поля бесконечной прямой нити, заряженной однородно с линейной плотностью ( r – расстояние от оси нити).
- •Потенциал. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле.
- •2. 1. Потенциал, разность потенциалов электростатического поля?
- •1. 2. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля.
- •2. 3. Работа электростатического поля при перемещении заряда.
- •2. 5. Вектор электрического смещения.
- •2. 6. Электроемкость уединенного проводника, шара.
- •2. 7. Электроемкость шара.
- •2. 8. Электроемкость батареи конденсаторов при последовательном соединении.
- •2. 9. Электроемкость батареи конденсаторов при параллельном соединении
- •2. 10. Энергия заряженного конденсатора.
- •Примеры решения задач.
- •2. Контрольные задания
- •3. Постоянный электрический ток.
- •Примеры решения задач.
- •Рассмотрим напряжение на сопротивлениях r1 и r23. Из закона Ома для однородного участка (4.3) следует:
- •Силу тока i1 найдём по закону Ома для всей цепи:
- •Внешнее сопротивление r есть сумма двух сопротивлений:
- •Выразим отсюда Rш с учётом (4.30):
- •К заданию 7.25
- •Магнитное поле постоянного тока. Основные формулы.
- •I. 2. Вращающий момент сил в магнитном поле.
- •I. 2. Вектор магнитной индукции.
- •I. 5. Принцип суперпозиции вектора магнитной индукции.
- •I. 4. Закон Био – Савара – Лапласа.
- •I. 4. Применение закона Био – Савара – Лапласа к расчету магнитных полей.
- •II. 14. Циркуляция вектора магнитного поля в вакууме. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора ).
- •II. 14. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора ).
- •II. 15. Поток вектора магнитной индукции.
- •II. 15. Теорема Гаусса для магнитного поля .
- •II. 11. Закон Ампера. Покажите взаимодействие параллельных токов.
- •Модуль силы Ампера вычисляется по формуле
- •II. 11. Взаимодействие параллельных токов в магнитном поле.
- •II. 12. Сила Лоренца.
- •II. 13. Движение заряженных частиц в магнитном поле под действием силы Лоренца?
- •II. 12. Действие электромагнитного и магнитного полей на движущийся заряд (формула Лоренца).
- •Примеры решения задач.
- •По теореме косинусов
- •II. 16. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •I. 6. Закон Фарадея, правило Ленца.
- •I. 7. Явление самоиндукции контура.
- •I. 7. Индуктивность соленоида (тороида):
- •I. 7. Собственная энергия тока и взаимная энергия двух токов:
- •I. 7 Экстратоки при замыкании и размыкании цепей.
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •3. Механические колебания и волны.
- •1. Уравнение гармонических колебаний.
- •2 Рис. 3.1 . Период, частота колебаний.
- •3.Уравнения плоской, сферической волн.
- •5. Условия max и min при интерференции волн.
- •6. Волновое число, фазовая скорость.
- •Для характеристики волн используется волновое число
- •7. Волновое уравнение.
- •8. Уравнение стоячей волны.
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •Электромагнитные колебания волны
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •8. Интерференция света.
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •9. Дифракция света. Основные формулы.
- •I. 3. Условие максимумов и минимумов на одной щели.
- •I. 3. Условие максимумов на дифракционной решетке.
- •II. 8. Формула Вульфа-Брэггов
- •II. 10. Разрешающая способность дифракционной решетки.
- •II. 11. Показатель преломления среды.
- •Примеры решения задач.
- •5. Поляризация света
- •Примеры решение задач.
6. Волновое число, фазовая скорость.
-
Для характеристики волн используется волновое число
Предположив, что при волновом процессе фазы постоянны, получим, что скорость V распространения волны есть не что иное, как скорость перемещения фазы волны, и ее называют фазовой скоростью:
7. Волновое уравнение.
Распространение волн в однородной изотропной среде в общем случае описывается волновым уравнением – дифференциальным уравнением в частных производных
(3.7)
или
где V – фазовая скорость.
8. Уравнение стоячей волны.
Рис. 3.6
Сложив эти уравнения и учитывая, что k = 2π / λ, получим уравнение стоячей волны:
ξ = ξ1+ ξ2 = 2A cos kx cos ωt = 2A cos (2πx/λ)cos ωt. (3.8)
Из уравнения стоячей волны вытекает, что в каждой точке этой волны происходят колебания той же частоты ω с амплитудой
Аст = │2Аcos (2πx/λ)│, зависящей от координаты х рассматриваемой точки.
В точках среды, где
2πх / λ = ± mπ (m = 0, 1, 2, …),
амплитуда колебаний достигает максимального значения равного 2А. В точках среды, где
2πх / λ = ± (m + 1/2) π (m = 0, 1, 2, …),
амплитуда колебаний превращается в нуль. Точки, в которых амплитуда колебаний максимальна Аст = 2А), называются пучностями стоячей волны, а точки, в которых амплитуда колебаний равна нулю (Аст = 0), называют узлами стоячей волны. Точки среды, находящиеся в узлах, колебаний не совершают.
Из предыдущего выражений получим соответственно координаты пучностей и узлов:
(m=0, 1, 2, …),
(m=0, 1, 2, …) (3.9)
Примеры решения задач.
Задача1.Материальная точка массой 5 г осуществляет гармонические колебания с частотой 0,5 Гц. Амплитуда колебаний равняется 3 см. Определить: 1) скорость точки в момент времени, если смещение точки от положения равновесия равняется 1,5 см, 2) максимальную силу, которая действует на точку, 3) полную энергию колебаний.
Дано: кг Гц м м
|
Решение.
А х1
-А 0 А х
Рис.5.1. |
υ - ? Fmax - ? Е - ?
|
Рис.5.1.
1)Кинематическое уравнение гармонического колебания мате-ріальної точки вдоль оси x имеет вид:
. (5.16)
Чтобы найти скорость, продиференцем это уравнения за временем:
. (5.17)
Чтобы выразить скорость через смещение, надо исключить из уравнений (5.16) и (5.17) время. Для этого подведем оба уравнения квадрат, разделим первое на A2, второе на A2 2 и добавим:
.
или с учетом (5.2):
Отсюда:
м/с.
Знак плюс отвечает случаю, если направление скорости совпадает с направлением оси , знак минус - если направление скорости совпадает с отрицательным направлением оси x.
2)Силу, который действует на точку, найдем по второму закону Ньютона
,где а - ускорение точки, численное значение которого получим, продифференцировав скорость за временем (так как точка двигается по прямой, нормальное ускорение равняется нулю)
или
Зная ускорения, найдем силу:
отсюда максимальное значение силы:
мН.
3) Полная энергия колеблющейся точки есть сумма кинетической и потенциальной энергий, вычисленных для любого момента времени. Вычислим полную энергию для момента времени, если кинетическая энергия достигает максимального значения. В этот момент потенциальная энергия равняется нулю. Итак,
.
Из выражения (5.17) найдем :
.
Итак,
Ответ: 1) м/с, 2) , 3) .
Задача 2.Материальная точка участвует одновременно в двух взаимно перпендикулярных колебаниях, выражаемых уравнениями
Найти уравнение траектории и построить её на чертеже.
Дано:
|
Решение 1) В исходных данных уравнение траектории задано в параметрическом виде (т.е. как х(t); y = y(t)). Чтобы найти уравнение траектории в координатной |
у = у(х) - ? |
форме (т.е. как у = у(х)), необходимо исключить время t. Для этого воспользуемся тригонометрической формулой . В данном случае , т.е.
или
или
(1)
( 2)
или вычитаем из уравнения (1) уравнение (2),
Рис.1
Получилось уравнение параболы, вершина которого находится в т.С (0;1), см. рис1.
Дано:
l
= 1,2 м
Т
= Тmin
Решение:
1) Период колебания
физического маятника
,
X
- ?
где J - момент инерции колеблющегося тела относительно оси колебаний (в данном случае т.О), Х – расстояние центра тяжести маятника от оси колебаний.
2) Момент инерции данного физического маятника (стержня) запишем с учетом теоремы Штейнера, как
Тогда период колебаний запишется как
(1)
3) Найдем экстремум функции Т = Т(х) (ф-ла 1). Для этого вычислим :
.
Решим уравнение = 0, т.е.
Отсюда . Подходит .
При х = 0, , а при значение .
Если при < , то тем самым докажем, что при найдено . Вычислим .
.
Тогда < 1.
м.
Ответ.