- •Методические указания к решению задач и контрольные задания по курсу физика
- •Северодонецк 2010
- •Содержание
- •Варианты и номера задач для контрольной работы
- •I.. Электростатика
- •I. 1. Закон Кулона.
- •I. 2. Напряженностью электростатического поля. Принцип суперпозиции.
- •I. 3. Напряженность поля точечного заряда в вакууме
- •I. 4. Принцип суперпозиции электростатических полей.
- •I. 5. Электрический момент диполя или дипольным момент.
- •I. 6. Поток вектора напряженности электростатического поля.
- •I. 7. Теорема Гаусса для электростатического поля.
- •Примеры решения задач.
- •§1. Контрольные задания
- •Получить выражение для модуля е(r) напряженности поля бесконечной прямой нити, заряженной однородно с линейной плотностью ( r – расстояние от оси нити).
- •Потенциал. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле.
- •2. 1. Потенциал, разность потенциалов электростатического поля?
- •1. 2. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля.
- •2. 3. Работа электростатического поля при перемещении заряда.
- •2. 5. Вектор электрического смещения.
- •2. 6. Электроемкость уединенного проводника, шара.
- •2. 7. Электроемкость шара.
- •2. 8. Электроемкость батареи конденсаторов при последовательном соединении.
- •2. 9. Электроемкость батареи конденсаторов при параллельном соединении
- •2. 10. Энергия заряженного конденсатора.
- •Примеры решения задач.
- •2. Контрольные задания
- •3. Постоянный электрический ток.
- •Примеры решения задач.
- •Рассмотрим напряжение на сопротивлениях r1 и r23. Из закона Ома для однородного участка (4.3) следует:
- •Силу тока i1 найдём по закону Ома для всей цепи:
- •Внешнее сопротивление r есть сумма двух сопротивлений:
- •Выразим отсюда Rш с учётом (4.30):
- •К заданию 7.25
- •Магнитное поле постоянного тока. Основные формулы.
- •I. 2. Вращающий момент сил в магнитном поле.
- •I. 2. Вектор магнитной индукции.
- •I. 5. Принцип суперпозиции вектора магнитной индукции.
- •I. 4. Закон Био – Савара – Лапласа.
- •I. 4. Применение закона Био – Савара – Лапласа к расчету магнитных полей.
- •II. 14. Циркуляция вектора магнитного поля в вакууме. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора ).
- •II. 14. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора ).
- •II. 15. Поток вектора магнитной индукции.
- •II. 15. Теорема Гаусса для магнитного поля .
- •II. 11. Закон Ампера. Покажите взаимодействие параллельных токов.
- •Модуль силы Ампера вычисляется по формуле
- •II. 11. Взаимодействие параллельных токов в магнитном поле.
- •II. 12. Сила Лоренца.
- •II. 13. Движение заряженных частиц в магнитном поле под действием силы Лоренца?
- •II. 12. Действие электромагнитного и магнитного полей на движущийся заряд (формула Лоренца).
- •Примеры решения задач.
- •По теореме косинусов
- •II. 16. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •I. 6. Закон Фарадея, правило Ленца.
- •I. 7. Явление самоиндукции контура.
- •I. 7. Индуктивность соленоида (тороида):
- •I. 7. Собственная энергия тока и взаимная энергия двух токов:
- •I. 7 Экстратоки при замыкании и размыкании цепей.
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •3. Механические колебания и волны.
- •1. Уравнение гармонических колебаний.
- •2 Рис. 3.1 . Период, частота колебаний.
- •3.Уравнения плоской, сферической волн.
- •5. Условия max и min при интерференции волн.
- •6. Волновое число, фазовая скорость.
- •Для характеристики волн используется волновое число
- •7. Волновое уравнение.
- •8. Уравнение стоячей волны.
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •Электромагнитные колебания волны
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •8. Интерференция света.
- •Примеры решения задач.
- •Контрольные задания.
- •9. Дифракция света. Основные формулы.
- •I. 3. Условие максимумов и минимумов на одной щели.
- •I. 3. Условие максимумов на дифракционной решетке.
- •II. 8. Формула Вульфа-Брэггов
- •II. 10. Разрешающая способность дифракционной решетки.
- •II. 11. Показатель преломления среды.
- •Примеры решения задач.
- •5. Поляризация света
- •Примеры решение задач.
-
Потенциал. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле.
2. 1. Потенциал, разность потенциалов электростатического поля?
Потенциал – физическая величина, определяемая работой по перемещению единичного положительного заряда при удалении его из данной точки поля в бесконечность. Эта работа численно равна работе, совершаемой внешними силами (против сил электростатического поля) по перемещению единичного положительного заряда из бесконечности в данную точку поля:
(1.6)
Разность потенциалов:
(1.7)
1. 2. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля.
, или (1.8)
Рис. 1.7
т. е. напряженность поля равна градиенту потенциала со знаком минус. Знак минус определяется тем, что вектор напряженности Е поля направлен в сторону убывания потенциала.
Для графического изображения распределения потенциала электростатического поля, как и в случае поля тяготения, пользуются эквипотенциальными поверхностями – поверхностями, во всех точках которых потенциал имеет одно и то же значение (рис. 1.7).
2. 3. Работа электростатического поля при перемещении заряда.
Работа при перемещении заряда Q0 из точки 1 в точку 2 находится (рис. 1.13) из определения работы электростатического поля и закона Кулона , тогда
(1.14)
Рис. 1.13
Работа сил поля при перемещении заряда Q0 из точки 1 в точку 2 может быть записана также в виде
(1.16)
Работа электростатического поля не зависит от траектории движения, а определяется только положениями начальной 1 и конечной 2 точек. Следовательно, электростатическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы – консервативными.
2. 4. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля.
Если в качестве заряда, переносимого в электростатическом поле, взять единичный точечный положительный заряд, то элементарная работа сил поля на пути равна , где - проекция вектора Е на направление элементарного перемещения.
(1.15)
Интеграл называется циркуляцией вектора напряженности. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнутого контура равна нулю. Силовое поле, обладающее таким свойством, называется потенциальным. Из обращения в нуль циркуляции вектора следует, что линии напряженности электростатического поля не могут быть замкнутыми, они начинаются и кончаются на зарядах (соответственно на положительных или отрицательных) или же уходят в бесконечность.
Работа электростатического поля, совершаемая при перемещении электрического заряда во внешнем электростатическом поле по любому замкнутому пути , равна нулю, т. е.
2. 5. Вектор электрического смещения.
Вектор электрического смещения для электрически изотропной среды равен
(1.17)
где -диэлектрическая проницаемость среды, показывающая как слоем диэлектрика ослабляется поле по сравнению с вакуумом.
Вектор напряженности , переходя через границу диэлектриков, претерпевает скачкообразное изменение, создавая тем самым неудобства при расчетах электростатических полей. Линии вектора могут начинаться и заканчиваться на любых зарядах – свободных и связанных, в то время как линии вектора – только на свободных зарядах. Через области поля, где находятся связанные заряды, линии вектора проходят не прерываясь.