- •В.В. Бібик, т.М. Гричановська, л.В.Однодворець, н.І.Шумакова фізика твердого тіла
- •Isbn © Бібик в.В., Гричановська т.М.,
- •Однодворець л.В., Шумакова н.І., 2010
- •Передмова редактора
- •Розділ 1 будова твердих тіл
- •Операції і елементи симетрії
- •1.2. Елементарні комірки і решітки Браве
- •1.3. Обчислення періоду решітки
- •1.4. Кристалографічні символи
- •1.5 Типи зв’язків у твердих тілах
- •1.6 Анізотропія кристалів
- •1.7 Дефекти кристалів
- •Питання і завдання до розділу 1
- •Розділ 2 динаміка кристалічної решітки
- •2.1 Елементи теорії пружності
- •2.2 Уявлення про нормальні коливання решітки
- •2.3 Елементи квантової теорії пружних хвиль у кристалі
- •2.4 Спектр нормальних коливань решітки
- •Теплоємність кристалів при низьких і високих температурах
- •Питання і завдання до розділу 2
- •Розділ 3. Зонна теорія твердих тіл
- •3.1. Рівняння Шредінгера для кристала
- •3.2. Функція Блоха, теорема Блоха
- •3.3 Енергетичні зони кристала
- •3.4 Енергетичний спектр електронів у кристалі. Модель Кроніга-Пенні
- •3.5 Ефективна маса електрона в кристалі. Ізоенергетичні поверхні
- •Питання і завдання до розділу 3
- •Розділ 4 електронна теорія металів
- •4.1 Класична електронна теорія металів
- •4.2 Квантова статистика електронів у металі
- •4.3 Вироджений електронний фермі-газ у металах і його теплоємність
- •4.4 Кінетичне рівняння Больцмана для електрона в кристалі. Електропровідність металів
- •Питання і завдання до розділу 4
- •Розділ 5 електронна теорія напівпровідників
- •5.1. Загальна характеристика напівпровідників
- •5.2 Статистика електронів у напівпровідниках із власною провідністю
- •Елементи статистики електронів у домішкових напівпровідниках
- •5.4. Провідність напівпровідників
- •5.5 Ефект Холла у напівпровідниках
- •Питання і завдання до розділу 5
- •Електронна теорія магнетиків
- •6.1 Класифікація магнетиків
- •6.2. Діамагнетизм та парамагнетизм
- •6.3. Феромагнетизм, антиферомагнетизм, феримагнетизм
- •6.4 Феноменологічний опис феро- та антиферо-магнетизму
- •6.5. Взаємодії в упорядкованих магнетиках. Спінові хвилі
- •6.6. Елементи теорії Ландау. Процеси перемагнічування
- •Питання і завдання до розділу 6
- •Розділ 7 фазові переходи
- •7.1. Умови рівноваги фаз
- •7.2. Класифікація фазових переходів
- •7.3. Елементи теорії Ландау для фазових переходів другого роду
- •Питання і завдання до розділу 7
- •Задача 2
- •Розв’язання
- •Задача 9
- •Розв’язання
- •Задача 12
- •Розв’язання
- •Задача 13
- •Розв’язання
- •Додаток б (обов’язковий) Задачі для самостійного розв’язування
- •Додаток в (обов’язковий) Варіанти індивідуальних завдань
- •Список літератури
- •Фізика твердого тіла
Задача 9
Скільки вільних електронів припадає на один атом натрію при температурі Т=0 К. Енергія Фермі для натрію дорівнює 3,12 еВ. Густина натрію .
Розв’язання
Кількість електронів dN в елементі фазового простору , де V – об’єм кристала; р - імпульс електрона
де 2 означає кратність виродження енергетичних рівнів;
– функція розподілу Фермі-Дірака.
У нашому випадку при Т=0 К, , тоді
.
Якщо врахувати, що
де m – маса електрона, то
.
При абсолютному нулі температури максимальна енергія електронів у металі дорівнює енергії Фермі. Враховуючи це, одержуємо концентрацію електронів у металі
Концентрація атомів ,
де – молярна маса речовини кристала.
Таким чином, маємо кінцеву формулу
.
Відповідь: .
Задача 10
Знаючи функцію розподілу електронів у металі за енергіями
,
знайти розподіл dn(p) за імпульсами: 1) при довільній температурі Т; 2) при температурі Т=0 К.
Розв’язання
Для переходу від розподілу за енергіями до розподілу за імпульсами скористаємося зв’язком між енергією та імпульсом
тоді
.
Якщо температура кристала Т=0 К, то ,
оскільки функція розподілу Фермі-Дірака у цьому випадку дорівнює одиниці.
Відповідь:
Задача 11
Знаючи розподіл dn(v) електронів у металі за швидкостями, виразити <1/v> через максимальну швидкість електронів у металі. Метал перебуває при Т=0 К.
Розв’язання
Розподіл електронів у металі за швидкостями при Т=0 К має вигляд
Середнє значення <1\v> можна знайти за формулою
,
де W – ймовірність того, що електрон має швидкість від v до v+dv. Ймовірність можна знайти так:
.
Таким чином, одержуємо
.
Відповідь: .
Задача 12
Напівпровідник у вигляді тонкої пластини шириною l=1см і довжиною L=10 см помістили в однорідне магнітне поле з індукцією B=0,2Тл. Вектор магнітної індукції перпендикулярний до площини пластини. До кінців пластини (у напрямку L) прикладена стала напруга U=300B. Визначити холлівську різницю потенціалів на гранях пластини, якщо стала Холла , питомий опір Ом м.
Розв’язання
Під дією сили Лоренца електрони будуть рухатися до однієї з бічних граней пластини, у результаті чого виникне холлівська різниця потенціалів, зв’язана з напруженістю електричного поля Холла співвідношенням
Процес перерозподілу електронів буде продовжуватися до того часу, поки сила Лоренца не зрівноважиться кулонівською силою
тобто
Дрейфову швидкість електронів v можна знайти із виразу для густини струму j:
j=nev,
де n – концентрація електронів.
Таким чином,
де I – сила струму в провіднику; S – площа поперечного перерізу провідника. Звідси випливає
,
де R– опір пластинки, тоді
.
Відповідь: