- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
§ 73. Сферична і хроматична аберація
Під час побудови зображення малого предмета в тонкій лінзі ми користувалися вузькими пучками, які йдуть поблизу головної оптичної осі під невеликим кутом до неї. Вважалося, що на лінзу падає монохроматичне світло, а показник заломлення матеріалу лінзи не залежить від довжини хвилі падаючого світла. На практиці ці умови не виконуються. Для доброї освітленості зображення доводиться користуватися широкими світловими пучками, тобто застосовувати лінзи великого діаметра. У тих
випадках, коли лінза мав дати зображення точок, значно віддалених від її головної оптичної осі, наприклад, при фотографуванні, доводиться користуватися пучками світла, які утворюють великі кути з головною оптичною віссю. Відмовляючись від цих обмежень, ми погіршуємо оптичне зображення: воно виходить не дуже різким, розпливчастим; дрібні деталі неможливо розрізнити. Крім того, іноді втрачається точна подібність між предметом і його зображенням.
Повністю усунути ці та інші недоліки оптичного зображення в реальних оптичних системах неможливо. Однак уважне вивчення похибок оптичних систем дав змогу знайти шляхи для зменшення їх впливу, і в сучасних оптичних приладах ці похибки настільки зменшені, що вони практично мало позначаються на якості зображення.
Похибки оптичних систем називають абераціямм. Коротко розглянемо найголовніші аберації і способи їх усунення.
Сферична аберація. У випадку тонкої лінзи параксіаль-ний пучок світла, вийшовши з точки S на головній оптичній осі, після заломлення в лінзі перетинає оптичну вісь в одній точці. Якщо із джерела S виходить пучок світла, який утворює з головною оптичною віссю великий кут, то промені, які утворюють різні кути, перетинають оптичну вісь не в одній, а в різних точках, наприклад точках Si, S2, S3 на малюнку 171. Промені, більш віддалені від центра лінзи, більше заломлюються і перетинають головну оптичну вісь на порівняно близьких відстанях від -тентра лінзи. Якщо екран Е, розташований перпендикулярно до головної оптичної осі, переміщати вліво від Si до S2, то замість точкового зображення буде розпливчаста пляма. Така похибка, зв'язана із сферичністю заломлюючих поверхонь, називається сферичною аберацією. Для її кіль-
кісної характеристики вводиться поняття поздовжньої аберації, що дорівнює лінійній відстані точки перетину крайніх (промені 3 на мал. 171) і центральних (промені 1) променів пучка з головною оптичною віссю S1S3. Лінійна аберація залежить від матеріалу лінзи, від кривизни поверхонь. Поздовжні аберації збирної і розсівиої лінз протилежні за знаком. Це дає можливість, комбінуючи такі лінзи, зменшувати сферичну аберацію.
Хроматична аберація. Залежність показника заломлення речовини лінзи від довжини світлової хвилі (дисперсія) приводить до того, що фокуси для різних кольорів будуть зміщені один відносно одного (на мал. 172 показані фокус F$ для фіолетових і фокус F4 для червоних променів). У результаті цього зображення білсї плями виходить кольоровим. Чергування кольорів залежить від положення екрана, а відповідне спотворення зображення носить назву хроматичної аберації. Хроматична аберація, подібно до сферичної, кількісно характеризується поздовжньою хроматичною аберацією (F^FJ. Для зведення ио можливості до мінімуму хроматичної аберації користуються комбінацією лінз, виготовлених із спеціально підібраних матеріалів. Така система називається ахроматичною.
Ахроматичні системи, безперечно, не можуть повністю усунути хроматичну аберацію. Найпростіша ахроматична система складається з опуклої лінзи, виготовленої з кронгласу (легкого сорту скла), і приклеєної до неї вгнутої лінзи з флінтгласу (важкого сорту скла). Приєднання розсівної лінзи до такої системи приводить до збільшення її фокусної відстані. Однак збільшення фокусної від-етані залежить від довжини! світлової хвилі, причому фокусна відстань для фіолетового світла більша, ніж для червоного. Звичайно під час виготовлення ахроматичної