- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
-
У шкільному вузькоплівковому кіноапараті стоїть лампа силою світла в 400 кд. Яку освітленість створює цей апарат на екрані площею в 3 м2, якщо на екран потрапляв лише 0,3 % усього світлового потоку, що випромінюється лампою? Лампу вважати точковим джерелом.
-
З якої найбільшої відстані людина може помітити вночі вогник цигарки, якщо сила світла пря сильному затягуванні 1= 2,6-10~3 кд; найменший світловий потік, що сприймається оком, Ф=10 І3лм і поверхня зіниці ока в темряві S— 0,4 см".
-
Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
Методи світлових вимірювань і відповідно прилади (фотометри), які застосовуються при цьому, поділяються на суб'єктивні, або візуальні, і об'єктивні. В суб'єктивних фотометрах приймачем випромінювання є око людини, а в об'єктивних — фотоелемент, тобто електричний прилад, чутливий до світла. Поряд з фотоелементами для об'єктивних світлових вимірювань можуть успішно застосовуватися фотопомножувачі, термоелементи і болометри.
В основі візуальних вимірювань лежить зорове враження і ці вимірювання є порівняльними. Це зв'язане з тим, що внаслідок адаптації око погано оцінює абсолютне значення освітленості, однак досить чутливе до різниці освітленості суміжних поверхонь. Тому у візуальних фотометрах за допомогою ока встановлюється рівність освітлено-стей суміжних площадок однієї й тієї самої поверхні, освітлюваної двома джерелами світла: одним, сила світла якого відома, і другим, сила світла якого визначається. Для досягнення рівності освітленостей порівнювальних полів сила світла сильнішого джерела послаблюється в необхідному відношенні зміною відстані від джерела або застосуванням поглинаючих середовищ.
З візуальних фотометрів для вимірювань у білому світлі найбільше поширення дістав фотометр Люммера-Врод-хуна. Його оптична схема приведена на малюнку 178. Світло від еталонного джерела І\ і вимірюваного джерела /j падає на різні боки екрана Е з білими розсівними покриттями (розсіювання від цих поверхонь має бути однаковим по всьому видимому спектру). Від поверхні екрана Е світло йде на дзеркала D\ і D2 і після відбивання від них спрямо-
вується в спеціальну призму ЛБ, яку називають кубиком Люммера. Він складається з двох призм / і //. Призма / має з країв відшліфовані ділянки; а в середині обидві призми відполіровані так, що в місці їх дотику утворюють оптичний контакт, тобто одне ціле. Завдяки такій будові промені світла від джерела І\ в місці оптичного контакту проходять повністю і спрямовуються в лінзу L, тоді як у тій частині, де призма / відшліфована, промені зазнають повного відбивання і йдуть в протилежний бік. Промені світла від джерела /і>, падаючи на кубик Люммера, відбиваються від тих місць, де немає оптичного контакту, і йдуть в лінзу L, а промені, що падають на місця оптичного контакту, проходять кубик наскрізь без змін.
Завдяки такій будові око, акомодоване на місце дотику призм І і II в кубику Люммера, бачитиме одночасно два освітлених поля зору: одне з них (внутрішнє) буде освітлене джерелом /і, а друге (зовнішнє) джерелом І2 (мал. 179). Якщо світло від джерела І\ дає на межі
розділення призм / і // меншу освітленість, ніж світло від джерела, то внутрішнє поле зору буде темнішим за зовнішнє (мал. 179, а). При зворотному співвідношенні освітленостей матиме місце картина, показана на малюнку 179, б. При рівності освітленостей дістанемо картину, приведену на малюнку 179, в.
Процес вимірювання здійснюється так. Фотометр установлюють на світловимірну оптичну лаву. По обидва боки від фотометра на лаві установлюють еталоннеі досліджуване /2 джерела світла. Нехай еталонне джерело встановлено на відстані г, від екрана Е фотометра. Спостерігаючи в лупу L поля зору / і // на межі розділення призм кубика Люммера, переміщують джереловздовж оптичної лави, наближаючи або віддаляючи його від екрана £\ поки не буде досягнута однакова освітленість видимих полів. Освітленість екрана Ех джереломдорівнює: а освітленість екранаджереломвідповідно дорівнює: , де— відстань джерела І> від екрана. Оскільки освітленості обох боків однакові, то
Ця рівність дає можливість визначити силу світла другого джерела:
Отже, вимірювання сили світла джерела за еталонним джерелом зводиться до вимірювання відстаней до обох
джерел.
В об'єктивних фотометрах в основі визначення фото метричних величин лежать електричні і фотографічні методи. ^
При фотографічному методі виходять з того, що ступінь почорніння фотопластинки пропорційний кількості енергії світла, що падає на неї.
Дуже зручними приладами для вимірювання освітленості є об'єктивні фотометри з фотоелементами, проградуйованими за еталонними лампами. Фотоелементи з'єднані з чутливим магнітоелектричним гальванометром, шкала якого проградуйована в люксах. Таким приладом можна зручно і швидко вимірювати освітленість в будь-яких умовах, оскільки вони дуже компактні і мають малу масу. Ці прилади називають люксметрами. Нерідко фотоелемент і гальванометр кладуть в один спільний футляр. Такі люксметри застосовують фотолюбителі для визначення освітленості об'єкта, який треба знімати, і, отже, для правильного вибору часу експозиції; тому їх іноді називають експонометрами.
Об'єктивні фотометри позбавлені багатьох недоліків, властивих візуальним фотометрам. Перевага об'єктивних фотометрів полягає в тому, що їх можна використовувати також для вимірювань у невидимій частині спектра (в ультрафіолетовій та інфрачервоній). Це обумовлює більш широке їх використання порівняно з суб'єктивними фотометрами.