- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
Вище вже говорилося про те, що під час кожного поділу ядра урану звільняються нейтрони. Виникає надзвичайно важливе питання: скільки нейтронів одержується в одному акті поділу. Це питання важливе тому, що коли число нейтронів в середньому велике, то їх можна використати для поділу наступтагх ядер, тобто виникає можливість здійснення так званої ланцюгової реакції. Над розв'язанням цього завдання в 1939—1940 pp. працювали практично в усіх великих ядерних лабораторіях світу. Експериментально встановлено, що в середньому на один акт поділу випускається 2,5 (від 2 до 3) миттєвих нейтронів. Будь-який в нейтронів, який вилітає у процесі поділу ядра, може у свою чергу викликати поділ наступних 2—3-х ядер, які також випускають нейтрони, здатні викликати поділ ядер.
Нехай після кожного поділу випускаються три нейтрони. Тоді один нейтрон може викликати ділення і породити три нейтрони. Наввемго їх нейтронами першого покоління. Вони в свого чергу створять 3 == 9 нейтроні» другого покоління. В третьому поколінні виникне 3'= 27 нейтронів і т. д. На малюнку 232 покавана схема розмноження нейтронів. Початковий нейтрон відіграє роль сірника, який запалює пальне.
Реакції з розмноженням нейтронів відбуваються аналогічно до ланцюгових хімічних реакцій, тому вони також
названі ланиюговими. Для початку хімічної ланцюгової реакції потрібен запал (Іскра, факел). Ним для ланцюгової ядерної реакції служить невелика кількість нейтронів. Коли б розмноження нейтронів відбувалося так, як показано на малюнку 232, то один нейтрон у п'ятдесятому поколінні розмножився б донейтронів. У дій-
сності, не всі нейтрони викликають ділення. Частина нейтронів може захопитися ядрами домішок до урану, які не діляться (або погано діляться), частина нейтронів може вилетіти через поверхню об'єму пального, не встигаючи зіткнутися з його ядрами. Існують й інші причини зменшення числа нейтронів, які беруть активну участь у ланцюговій ядерній реакції.
Очевидно, що обов'язковою умовою виникнення ланцюгової ядерної реакції б наявність розмноження нейтронів. Розмноження числа нейтронів характеризують так званим коефіцієнтом розмноження k, який дорівнює відношенню числа нейтронів, які викликають поділ ядер речовини на одному з етапів реакції, до— нейтронів, які
викликали поділ на попередньому етапі реакції:
Необхідною умовою для розвитку ланцюгової ядерної реакції є вимога. Приланцюгова ядерна реак-
ція розвивається у формі вибуху; привона буде
стаціонарною, тобто сама себе підтримуватиме (число нейтронів, які виникають за одиницю часу, залишається сталим); і приреакція швидко затухав. Коефіцієнт
розмноження залежить від ряду факторів, зокрема від природи і кількості речовини, яка ділиться, від геометричного об'єму, який вона займав. Одна й та сама кількість даної речовини має найбільший коефіцієнт при кулястій
формі об'єму, оскільки в цьому випадку втрата миттввих нейтронів через поверхню об'єму буде найменшою (куля має мінімальну поверхню при даному об'ємі).
Практичне здійснення ядерної ланцюгової реакції вимагає подолання значних труднощів. Природний уоан є сумішшю двох ізотопів:в кількості 0,7 % і—
99,3 %. Ці ізотопи під дією нейтронів ведуть себе по-різному. Ядра урану діляться нейтронами будь-яких енергій, однак особливо добре повільними (тепловими) нейтронами. Ядра ж діляться лише дуже швидкими нейтронами з енергією понад 1 МеВ. Нейтрони меншої енергії поглинаються ядрамибез наступного їх поділу. В результаті утворюється нестабільне ядро (період піврозпаду дорівнює 25 хвилинам). Випускаючи електрон, антинейтрино і фотон, це ядро перетворюється в ядро першого трансуранового елемента нептунію . Нептуній також зазнає бета-розпаду (Т= 2,3 доби), перетворюючись в плутоній . Плутоній альфа-радіоактивний, однак його період піврозпаду такий великий (24 400 років), що його можна вважати практично стабільним.
Ця істотна відміна в поведінці ізотопів урану під дією нейтронів робить неможливим здійснення ланцюгової ядерної реакції в природному урані, тобто в природній суміші ізотопів урану. Справді, нехай під дією якогось випадкового («блукаючого») нейтрона відбувся поділ ядра урану-235 або урану-238. Під час цього поділу виникас 2—3 миттввих нейтрони з енергією близько 1 МеВ. Нейтрони такої енергії не викликають поділу ядер урану-238, тому ділитимуться лише ядра урану-235, яких у природній суміші є дуже мало (0,7 %). В результаті зіткнень вільних нейтронів з ядрами нейтрони сповільнюватимуться і поглинатимуться ураном 235 і ураном-238; при цьому уран-235 ділитиметься, а уран-238 буде лише зменшувати загальне число нейтронів за рахунок їх поглинання. Оскільки ядер урану-238 приблизно в 140 раз більше, ніж урану-235, то в природній суміші ізотопів урану ймовірність поглинання нейтронів ядрами урану-238 без поділу в багато разів перевищує ймовірність поглинання нейтронів ядрами урану-235 з поділом, і ланцюгова реакція не може розвиватися ні на повільних, ні на швидких нейтронах в природному урані.
Цю трудність можна подолати двома способами: 1. Можна виділити ізотоп урану-235, який ділиться. Однак хімічні властивості обох ізотопів майже однакові,
а тому їх розщеплення становить дуже складне завдання. Доводиться використовувати незначну різницю в швидкостях перебігу хімічних реакцій, дифузії тощо, обумовлену різницею в масах ізотопів. Практично ланцюгову реакцію завжди здійснюють в природному урані, попередньо збагаченому ураном-235 до 5 %.
2. Можна сповільнювати нейтрони, щоб істотно зменшити поглинання їх ядрами урану-235. У цьому випадку реакція може здійснюватися на природному чи трохи збагаченому ізотопом урані. Однак виникає про-
блема, як сповільнити нейтрони високих енергій, що виникають під час поділу ядер, до незначних (теплових) енергій. Звичайно, і в природній суміші двох ізотопів урану нейтрони, стикаючись з ядрами, поступово сповільнюються..Однак у процесі природного сповільнення занадто багато нейтронів поглинається ураном-238 до того, як вони сповільняться до енергій, ефективних для поділу . Звідси виникає необхідність швидкого сповільнення нейтронів іншою речовиною, яка слабко поглинає їх, до того, як вони зіткнуться з ураном. Для цієї мети використовують сповільнювач — речовину з великою сповільнюючою, але з малою поглинаючою нейтрони здатністю. Його часто розміщають шарами окремо (гетерогенно) від урану. Однак можна також рівномірно перемішувати (гомогенно) речовину, яка ділиться і яка сповільнює нейтрони.
Отже, щоб дістати в стаціонарній установці енергію в результаті ланцюгової реакції поділу ядер, треба створити пристрій з урахуванням усіх перерахованих особливостей реакції поділу. Такий пристрій, в якому підтримується керована реакція поділу ядер, називається ядерним (або атомним) реактором.
? 1. Скільки нейтронів випускає ядро урану під час одного акту поділу? 2. При яких умовах можлива ланцюгова ядерна реакція?