- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
§ 109. Радіоактивність
Одним з найбільш переконливих доказів складної будови атомів стало відкрите у 1896 р. французьким фізиком А. Веккерелем явище природної радіоактивності. З цим
явищем ви вже частково ознайомилися в курсі хімії 10-го класу. Розглянемо його детальніше.
А. Беккерель вивчав свічення різних речовин після попереднього опромінення їх сонячним світлом. У ході цих досліджень він виявив, що солі урану без попереднього їх освітлення випускають промені, здатні іонізувати повітря, діяти на фотопластинку, викликати свічення ряду речовин. Перші ж дослідження показали, що це випромінювання має велику проникну здатність — проникає через тонкі металеві пластинки.
Беккерель досліджував уран і багато його солей як у твердому стані, так і в розчинах. У кожному випадку з'ясовувалось, що інтенсивність випромінювання пропорційна концентрації урану. Електронні оболонки урану в різних його хімічних сполуках неоднакові. Однак це не впливало на характер випромінювання. З цього факту можна було зробити важливий висновок, що властивість урану самодовільно випускати промені обумовлена лише структурою його ядра.
Чудовою властивістю виявленого випромінювання виявилася його самодовільність і сталість, повна незалежність від зовнішніх умов: освітленості, температури, тиску, напруженості електричного й індукції магнітного полів тощо. Властивість самодовільно випускати випромінювання була названа радіоактивністю, а речовини, які випускають таке випромінювання,— радіоактивними.
Пошуками радіоактивних речовин і дослідженням їх випромінювань відразу ж зайнялися багато вчених в усьому світі. Особливо плідною виявилася праця французьких вчених П'єра Кюрі і його дружини Марії Склодов-ської-Кюрі. У 1898 р. вони відкрили два нові радіоактивні елементи — полонійі радій, радіоактив-
ність яких виявилася значно сильнішою, ніж в урану. Згодом з'ясувалося, що радіоактивними є ще багато елементів: торій, актиній та інші — всього близько сорока.
Особлива увага приділялася установленню природи випромінювань радіоактивних елементів. Дослідження методом відхилення в магнітному полі, поставлені М. Скло-довською-Кюрі, а згодом Е. Резерфордом, показали, що радіоактивні елементи випускають три види випромінювань. Вони були названі умовно першими трьома літерами грецького алфавіту: альфа (гх)-, бета (Р)-, гамма (у)-промені.
Дослід щодо відхилення радіоактивних променів у магнітному полі проводився так. Радіоактивний препарат поміщався на дно вузького каналу (мал. 220), просвердле-
При відсутності магнітного поля радіоактивне випромінювання викликало почорніння пластинки в точці, розміщеній
точно проти каналу. При створенні магнітного поля пучок розпадався на три частини. Дві частини первинного потоку відхилялися в протилежні боки. Це незаперечно вказувало на те, що ці частини є потоками електрично заряджених частинок протилежного знака. За напрямом відхилення в магнітному полі можна легко визначити знак заряджених частинок. Виявилося, що потік негативно заряджених частинок відхилявся в магнітному полі значно сильніше, ніж потік позитивно заряджених. Третя частина потоку не відхилялася магнітним полем, що свідчило про відсутність у неї електричного заряду. Позитивно заряджена частина потоку випромінювання дістала назву альфа-променів, негативно заряджених — бета-променів і нейтральна— гамма-променів.
Дальші дослідження привели до з'ясування фізичної природи альфа-, бета- і гамма-проміння.
Альфа-промені. Для з'ясування природи альфа-частинок було експериментально визначено заряд однієї частинки і його відношення до маси частинки. Вимірювання показали, що заряд частинки додатний і в два рази перевищує заряд електрона, тобтоУ результаті дослідів щодо відхилення альфа-частинок в магнітному полі було визначено відношення заряду частинки
до її маси. За цими даними була визначена маса частин-
ки тп. Вона виявилася рівною масі двозарядного іона,
тобто ядра атома гелію.
Особливо наочно і переконливо була доведена тотожність альфа-частинок і ядер гелію у 1909 p. E. Резерфордом за допомогою дуже точного і наочного досліду. Ідея його була така. Скляна ампула з тонкими стінками заповнювалась радіоактивним газом радономі поміщалася у скляну посудину, в якій створювався високий вакуум. Альфа-частинки, випущені радоном, поглиналися стінками посудини і при цьому перетворювалися в атоми гелію, приєднуючи по 2 електрони кожна. Утворені атоми гелію виділялися із стінок посудини під час їх нагрівання. За кілька днів нагромаджувалося стільки гелію, що можна було здійснити спектральний аналіз одержаного газу. Аналіз показав, що спектр одержаного газу повністю збігається із спектром гелію. Цим підтвердилося, що альфа-частинки, випущені радоном, перетворювалися в гелій.
Характерною величиною альфа-частинок є їх енергія. Енергія альфа-частинок велика — порядку кількох мільйонів електрон-вольт (швидкість порядку 107 м/с). Різні радіоактивні речовини випромінюють альфа-частинни різної енергії, однак усі альфа-частинки, випущені даною радіоактивною речовиною, мають цілком певну енергію. Найчастіше радіоактивна речовина випромінює не одну, а кілька груп альфа-частинок з цілком певним значенням початкової енергії.
Пролітаючи через речовину, альфа-частинка поступово втрачає енергію, іонізуючи молекули речовини, і, врешті, зупиняється. На утворення однієї пари іонів у повітрі затрачається в середньому 35 еВ. Таким чином, альфа-частинка утворює на своєму шляху приблизно 10° пар іонів. Природно, що чим більша густина речовини, тим менший шлях частинок до зупинки. Так, у повітрі при нормальному тиску шлях частинки становить кілька сантиметрів. У твердій речовині шлях частинок складає усього кілька десятків мікрон (альфа-частинки затримуються звичайним аркушем паперу).
Бета-частинки. Вимірювання питомого заряду — для
бета-частинок за відхиленням їх у магнітному полі показали, що воно точно таке саме, як і в електронів. Бета-промені і є потоком електронів, подібним до катодних променів. Відрізняються бета-промені від катодних лише
значно більшою енергією. Енергія бета-електронів мож< досягати кількох мільйонів електрон-вольт (швидкісті наближається до швидкості світла і в деяких випадках може досягати 0,999 с).
На відміну від альфа-частинок, бета-електрони даної радіоактивної речовини мають не одне значення енергії, а можуть мати енергію від 0 до деякого найбільшого значення Ет. Значення максимальної енергії Ет є характерною сталою для даного хімічного елемента.
Внаслідок відносно малої маси бета-частинок, при проходженні через речовину можливе відхилення ЇХ на значний кут — розсіювання в різні боки. Траєкторії бета-частинок в речовині мають покручений вигляд, для них не існує певної довжини вільного пробігу. Все ж сумарна товщина шару, на яку бета-частинка проникає в речовину, в десятки разів перевищує пробіг альфа-частинок.
Гамма-промені. Відсутність відхилень в електричному і магнітному полях і величезна проникна здатність гамма-променів, які послаблюються і затримуються лише сантиметрової товщини свинцем, вказували на те, що за своєю природою ці промені аналогічні до рентгенівських. І справді, за допомогою кристалічних решіток вдалося спостерігати дифракцію гамма-променів і визначити їх довжину. Вона виявилася порядку 10~НР м, тобто в десятки разів меншою, ніж у жорстких рентгенівських променів. Це означало, що їх квантові властивості проявляються ще більшою мірою, ніж в рентгенівських променів.
Природа радіоактивних випромінювань вказує на те, що їх причиною є самодовільний розпад атомних ядер радіоактивних елементів. При цьому деякі з ядер випускають лише альфа-частинки, інші — бета-частинки. Є радіоактивні ядра, які випускають одні й другі частинки. Більшість ядер одночасно випускає і гамма-промені. В радіоактивних ядер, які одержуються штучно, спостерігаються й інші радіоактивні процеси, наприклад, виліт протонів або позитронів. Про штучні радіоактивні елементи мова піде пізніше.
? 1. Що розуміють під радіоактивністю? 2. Яким методом можна розділити радіоактивне випромінювання на складові частики? 3. Яка фізична природа альфа-, бета- і гамма-випромінювання? 4. Що є причиною радіоактивних випромінювань?