- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
Основний закон механіки — другий закон Ньютона F— та — задовольняє принцип відносності за таких умов: 1) маса тіла стала і 2) справедливий класичний закон додавання швидкостей. Звідси можна зробити висновок, що другий закон Ньютона не враховує існування скінченної граничної швидкості. Справді, оскільки а = —, то при
сталій силі F прискорення теж буде сталим і за тривалий час ця сила могла б надати тілу як завгодно великої швидкості. Однак швидкість світла у вакуумі є граничною, і ні при яких умовах швидкість будь-якого тіла не може перевищити швидкість світла у вакуумі. А це означає, що запис другого закону Ньютона у формі /= та не відповідав основним принципам теорії відносності, тобто виявляється неправильним під час розгляду руху тіл і систем відліку з великими швидкостями.
Другий
закон Ньютона можна записати також в
іншій формі:
F=-£=
\t
'
де
р~
mv
—
імпульс тіла. Це означення
імпульсу грунтується на класичному
законі додавання
швидкостей. Оскільки «спеціальна теорія
відносності установила
більш загальну формулу додавання
швидкостей,
яка враховує існування граничної
швидкості, необхідно
змінити й означення імпульсу.
А. Ейнштейн показав, що другий закон Ньютона, записаний у вигляді формули F = 77 є справедливим і в теорії
Аг
відносності, тобто для руху тіл з швидкостями, які набли-260
жаються до швидкості світла, якщо імпульс тіла в інерці-альній системі відліку визначати так:
mot?
де 9 — швидкість тіла в обраній системі відліку, то — маса тіла, яке перебуває у спокої відносно цієї системи (маса спокою). На малюнку 190 показано графік залежності імпульсу від швидкості. З формули і графіка випливав, що при с-*со релятивістський імпульс переходить у класичний, а при v -*■ с — прагне до нескінченності. Це й пояснює, чому швидкість світла є граничною швидкістю: реально не можна передати тілу нескінченний імпульс, який відповідає швидкості и = с. Отже, формула
р=—=п відповідає основним принципам теорії від-
-\А-£
носності.
Під час інженерних розрахунків руху частинок у прискорювачах, де їх швидкість наближається до швидкості світла, користуються релятивістським законом динаміки:
At*
Успішна робота прискорювачів є найбільш переконливим експериментальним доказом справедливості цього закону. Для повільних частинок цілком придатним є звичайний закон Ньютона, оскільки при у<с імпульс тіла р= той, що відповідав класичним уявленням.
З динаміки спеціальної теорії відносності випливав ще один важливий висновок. Досі ми говорили про те, що перевищити швидкість світла у вакуумі не може жоден матеріальний об'єкт. Але виявляється, що й досягти граничної швидкості теж неможливо, оскільки імпульс тіла необмежено зростає при цьому. І все ж теорія відносності допускає сигнали, швидкість яких дорівнює с. Як це узгодити з попереднім висновком про недосяжність с?
Виявляється, що рухатися з швидкістю світла можуть лише частинки, які не мають маси спокою (т0=0). Цими частинками єфотони — часточки світла. Вони рухаються з швидкістю світла; їх не можна зупинити чи загальмувати — при цьому вони зникають, поглинаючись речовиною. Фотони « народжуються», відразу маючи швидкість с,
їх нетреба прискорювати. Згідно з основними положеннями теорії відносності у всіх інерціяльних системах відліку швидкість с буде однаковою. Отже, ні в одній інерціаль-ній системі відліку швидкість цих частинок не може бути меншою за с, в жодній системі відліку вони не можуть бути в спокої (т()= 0!). Це означає, що з фотоном не можна зв'язати ні однієї інерціальної системи відліку. Пізніше ви детально вивчатимете властивості фотонів і переконаєтесь, що це цілком реальні частинки, які мають енергію й імпульс, як і будь-який інший матеріальний об'єкт.