- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
,. Після опрацювання в 1859 р. методу спектрального "аналізу оптика нагромадила велику кількість фактів про спектри різних речовин, в основному хімічних елементів. Особливо великий інтерес викликали лінійчасті спектри, тобто спектри з окремих спектральних ліній або груп близько розташованих одна біля одної ліній. У ході вивчення встановлено існування певних закономірностей в значеннях довжин хвиль (або частот) лінійчастих спектрів.
Найпростішим в атом водню. У 1885 р. швейцарський фізик Я. Бальмер показав, що всі частоти видимої частини спектра випромінювання водню можуть бути обчислені
за простою формулою:, де т може набувати
значень 3, 4, 5, ... со (цілі числа), а Я — стала величина.
Підставивши в цю формулу т = 3, дістанемо частоту червоної лінії, для т = 4 — голубої, для т = 5 — синьої лінії і т. д. Таким чином, всі ці лінії об'єднуються формулою в одну серію, яку називають серією Бальмер а.
Пізніше, в 1906 р. англійський фізик Лайман відкрив серію ліній в ультрафіолетовій частині спектра водню (серія Лаймана) і в 1908 р. німецький фізик Пашен серію в інфрачервоній частині спектра водню (серія Пашена). Серія
Лаймана описується формулою:
З, 4, ... со. а серія Пашена формулою:,
де т = 4, 5, б, ... со . Усі серіальні емпіричніформули мають однакову структуру і всі лінії спектра водню можна виразити однією формулою:
де п і т — цілі числа, причому т > п.
Таким чином, частоту будь-якої лінії у спектрі атома водню можна виразити як різницю двох величин, так
званих спектральних термів:
Усі приведені вище формули є емпіричними: це правила, за допомогою яких можна виразити спектральні лінії в певній системі. Однак з самого початку було зрозуміло, що за цими правилами криється глибокий фізичний зміст. Тривалий час розподіл ліній за серіями і самі
§ 98. Квантові постулати Бора
Нільс Бор скористався для пояснення лінійчастих спектрів атомів квантовими властивостями світла. Ліній-частість спектрів випромінювання (і поглинання) атомів свідчить про те, що атом може випромінювати (поглинати) енергію не в будь-яких кількостях, а лише цілком певними порціями — кванта м«и. Звідси випливає, що атом може перебувати лише в певних (дискретних) енергетичних станах; переходячи з одного стану в інший він випромінює (або поглинає) квант енергії, що дорівнює різниці початкового і кінцевого станів (тобто до випромінювання і після нього). Якщо позначити енергію атома до випромінювання Е\ і після випромінювання Е», то можна записати:
тобто частоту випромінюваного світла можна подати як різницю двох величин.
Порівняння останньої формули із спектральною формулоюпоказує, що ці міркування для атома
водню узгоджуються з дослідом, якщо енергію електрона в ньому до і після випромінювання вважати рівною відповідно
Знак «мінус» означає, що енергія електрона, вв'язаного в атомі, вважається від'ємною.
Звідси випливає, що електрон в атомі може мати лише деякі, строго визначені енергії, які виражаються формулою:
де л — будь-яке цілечисло, починаючи з одиниці.
Стани з такою енергією є стаціонарними, тобто припускається всупереч класичній теорії електрики, що
в будь-якому з цих станів електрон не випромінює електромагнітних хвиль, і отже, не втрачає енергії. Енергія електрона може змінюватися лише стрибком, при переході з одного стаціонарного стану в інший.
Щойно викладене є змістом так званих постулатів Бора — тверджень, прийнятих за вихідні положення квантової теорії будови атома. Сформулюємо ці постулати:
-
Атоми можуть тривалий час перебувати лише в певних (стаціонарних або квантових) станах, в яких, незважаючи на рух електронів, вони не випромінюють електромагнітні хвилі (не випромінюють енергію).
-
Атоми випромінюють електромагнітні хвилі (енер гію) під час переходу атома з одного стаціонарного стану в інший. Енергія еипроміненого фотона дорівнює різниці енергій стаціонарних станів:
Отже, з першого постулату Бора випливає, що існують дискретні стаціонарні стани атома, в яких він має певні значення енергії Еп, Е\, Еі, £*, ... і не випромінює її. Для наочності прийнято зображати значення енергії атомів V
у вигляді горизонтальних прямих^ розташованих одна над одною на відстані, пропорційній різниці їх енергії. Найнижча пряма відповідає нормальному стану атома. На малюнку 205 зображена схема значень (рівнів) енергії атома водню. Справа вказані значення енергії зв'язку електрона з ядром в електрон-вольтах (1 еВ=1,6-10~19 Дж). Звичайно, енергію електрона, що покинув атом, тобто міститься на нескінченній відстані від ядра, приймають за нуль енергії. Зрозуміло, що в цьому випадку енергія будь-якого електрона, який знаходиться ближче до ядра, буде меншою і, отже, від'ємною. В нормальному (незбудженому) стані енергія атома буде мінімальною і у випадку водню дорівнюватиме Ео= 13,55 еВ. У першому збудженому стані атом
водню матиме енергію Еі = 3,38 еВ; у другому — Е> = = 1,5 еВ; у третьому — Ез = 0,84еВ і т. д. З основного стану в збуджений атом може перейти, діставши ззовні в будь-який спосіб (наприклад, поглинувши фотон чи зіткнувшись з іншим атомом) порцію енергії, яка дорівнює різниці енергії стаціонарних станів. Так, у випадку водню атом може перейти в збуджений стан, поглинувши енергію Я,—Ео= 10,17 еВ; Е2—Еи = 12,05 еВ; Ел — Е0 = 12,71 еВ; Е>—Е\— 1,88 еВ; Es — E2= 0,66 еВ і т. д.
У збудженому стані електрон не може перебувати тривалий час. Через дуже малий інтервал часу (порядку 10"" с) він переходить на один з нижчих рівнів, випромінюючи при цьому фотон, енергія якого дорівнює різниці енергії початкового і кінцевого рівнів. Такі переходи продовжуються доти, поки електрон не опиниться в основному стані. Отже, кожна спектральна лінія випромінюється атомом при переході з одного стаціонарного стану в інший або, іншими словами, з одного рівня енергії на другий, нижчий. Різниця енергії цих двох станів визначає частоту випромінюваної лінії. На малюнку 205 стрілками вказані переходи, які відповідають окремим спектральним лініям. Чим більша різниця енергії рівнів, тим більша частота і тим менша довжина хвилі відповідної спектральної лінії. Як видно з малюнка 205, кожна серія спектральних ліній відповідає переходам на певніш фіксований рівень з усіх рівнів, які лежать вище. Зокрема, переходи в основний стан відповідають серії Лаймана. Різниця енергії рівнів, між якими відбуваються в цьому випадку переходи, становить 10—13 еВ. При такій енергії випромінюється світло в ультрафіолетовій частині спектра (довжина хвилі близько 1000 а)- Переходи на перший збуджений рівень з вищих рівнів відповідають серії Бальмера. В цьому випадку різниця енергії рівнів у 4—5 разів менша, і тому світло випромінюється з довжинами хвиль, які лежать в області видимого світла. Наступна серія Пашена (переходи на другий збуджений рівень) лежить уже в інфрачервоній частині спектра.
Оскільки газ складається з безлічі збуджених атомів, то в ньому одночасно здійснюються всі можливі типи переходів електрона. Тому в спектрі випромінювання водню одночасно представлені лінії усіх серій (за тією, звичайно, умовою, що атоми весь час збуджуються за допомогою деякого зовнішнього джерела енергії).
Теорія Бора правильно пояснює не лише спектр випромінювання водню, а й спектр поглинання. Досліди
показують, що спектри поглинання газоподібних речовин мають такий самий лінійчастий характер, як і спектр випромінювання. За теорією Бора так і має бути, тому що вільні атоми водню перебувають у стаціонарному стані з найменшою енергією і, отже, можуть поглинати кванти такої енергії, яка спричиняє перехід електронів на вищі рівні.
7 1. У чому зміст постулатів Н. Бора про будову атома водню? 2. Зобразити схему рівнів енергії атома водню. Показати переходи атома водню з одного стаціонарного стану в інший, які відповідають випромінюванню: а) ультрафіолетових променів; б) видимого світла; в) інфрачервоних променів. 3. Від чого залежить частота випромінюваного атомом світла? 4. Як на основі теорії Бора пояснити спектр поглинання атома водню?
Вправа 14
-
При переході електрона в атомі водню з одного стаціонарного енергетичного рівня на інший енергія атома зменшилася на ДЕ— 1,89 еВ. При цьому атом випромінює фотон. Визначити довжину хвилі >. цього випромінювання.
-
Згідно з теорією Бора, радіус першої стаціонарної орбіти електрона ж атомі водню дорівнює Я = 0,53-10 "'м. Визначити лінійну і кутову швидкість руху електрона по орбіті.