
- •F 68. Принцип Ферма
- •§ 69. Плоске і сферичне дзеркало
- •§ 70. Повне відбивання
- •§ 71. Лінза. Формула тонкої лінзи. Збільшення лінзи
- •Предмет з відстанівід лінзи наблизили до неї в* від станьОптична сила лінзадатр. На скільки ир« щиту шіатшмлш зображення предмета?
- •Зашийка свічка знаходиться на відстанівід екрана. Де треба помістити збнрву лінзу, щоб дістати 20-кратне збільшення свічки? Якою мав бути оптична сила лінзи?
- •При відстані предмета від лінзивисота зображення
- •§ 72. Побудова зображень у лінзах
- •§ 73. Сферична і хроматична аберація
- •§ 74. Оптичні системи
- •§ 75. Око як оптична система
- •§ 7 В. Дефекти зору. Окуляри
- •§ 77. Світловий потік. Сила світла
- •Як треба змінити час експозиції під час друкування фотографії за допомогою фотозбільшувача при переході від збільшення 6x9 до збільшення 9x12?
- •§ 79. Суб'єктивні і об'єктивні характеристики випромінювання
- •§ 80. Оптичні прилади
- •§ 81. Роздільна здатність оптичних приладів
- •§ 82. Принцип відносності Ейнштейна
- •§ 83. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§ 84. Маса й імпульс в теорії відносності
- •§ 85. Закон взаємозв'язку маси й енергії
- •§ 87. Фотоелектричний ефект і його закони
- •§ 88. Рівняння Ейнштейна. Кванти світла
- •§ 89. Фотоелементи та їх застосування
- •§ 90. Фотон
- •§ 92. Дослід Боте
- •§ 93. Тиск світла
- •§ 94. Хімічна дія світла та її застосування
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 95. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •§ 97. Закономірності в атомному спектрі водню
- •§ 98. Квантові постулати Бора
- •§ 99. Експериментальне підтвердження
- •1 1. У чому полягала ідея досліду Франка і Герца? Який висновок можна було зробити на основі його результатів? 2. Які істотні недоліки теорії Бора?
- •§ 100. Гіпотеза де Бройля. Хвильові властивості електрона
- •§ 101. Корпускулярно-хвильовий дуалізм у природі
- •§ 102. Поняття про квантову механіку. Співвідношення неозначеностей
- •§ 103. Вимушене випромінювання. Лазери та їх застосування
- •§ 104 Поняття про нелінійну оптику
- •§ 105. Склад атомного ядра. Ізотопи. Ядерні сили
- •§ 106. Енергія зв'язку атомних ядер
- •§ 107. Спектр енергетичних станів атомного ядра. Ядерні спектри
- •§ 108. Ефект Мессбауера
- •§ 109. Радіоактивність
- •§ 110. Загадки бета-розпаду. Нейтрино
- •§ 111. Штучна радіоактивність. Позитрон
- •§ 112. Експериментальні методи реєстрації заряджених частинок
- •§ 113. Закон радіоактивного розпаду
- •§ 114. Штучне перетворення атомних ядер. Відкриття нейтрона
- •§ 115. Ядерні реакції
- •Під час бомбардування ізотопу азоту нейтронами одер жується бета-радіоактивний ізотоп вуглецю Записати рівняння обох реакцій.
- •§ 116. Енергетичний вихід ядерних реакцій
- •§ 117. Поділ ядер урану
- •§ 118. Ланцюгова ядерна реакція
- •Що таке коефіцієнт розмноження нейтронів і від чого він залежить?
- •У чому труднощі практичного здійснення ланцюгової ядерної реакції? Які існують шляхи їх подолання?
- •§ 119. Ядерний реактор
- •§ 120. Атомні (ядерні) електростанції
- •§ 121. Термоядерні реакції. Токамак
- •§ 122. Одержання радіоактивних ізотопів
- •§ 123. Використання радіоактивних ізотопів у науці й техніці
- •§ 124. Поглинута доза випромінювання та її біологічна дія. Захист від випромінювань
- •§ 126. Античастинки і антиречовина
- •§ 127. Взаємні перетворення частинок і квантів електромагнітного випромінювання
- •§ 128. Класифікація елементарних частинок
- •§ 129. Кварки
- •§ 130. Типи фізичних взаємодій у природі
- •§ 131. Закони збереження в мікросвіті
- •§ 132. Сучасна фізична картина світу
- •§ 133. Фізика і науково-технічний прогрес
§ 90. Фотон
Згідно з гіпотезою світлових квантів А. Ейнштейна, світло випромінюється, поглинається і поширюється дискретними порціями (квантами) — фотонами. Фотон мав
енергію Е= hv= h-r-. Масу фотона тф визначимо із закону взаємозв'язку маси й енергії (див. § 85):
(90.1)
За відомою масою і швидкістю фотона можна визначити його імпульс:
(90.2)
З приведених міркувань випливає, що фотон, як і будь-яка інша частинка, характеризується енергією, масою й імпульсом. Вирази (90.1) і (90.2) зв'язують характеристики фотона як частинки (корпускулярні) — енергію, масу й імпульс — з хвильовою характеристикою світла — його частотою v.
З формул (90.1) і (90.2) випливає, що зі збільшенням частоти випромінювання v маса й імпульс фотона зростають. Маса фотона дуже мала, однак для рентгенівських променів вона може бути порівняна з масою електрона, а для гамма-випромінювання навіть перевищувати масу електрона. Обчислимо масу фотона, яка відповідає довжинам хвиль Х\ = 6 • 10 "' м (видиме світло), А:>= 10 ~9 м (рентгенівське випромінювання) і Яз= 10"и м (гамма-випромінювання). Маса фотона т = -^-=—. Підставимо значення Кі, Я.2 і Хз в цю формулу і дістанемо: ті«4,4-10~36кг; т2«2,2Ю~33кг і тз«2,210"28 кг.
^«4,8-10-6; ^»2,4.10"3; ^«240.
т9 mt /я.
Таким чином, маса фотона видимого світла в мільйони разів, а рентгенівського випромінювання в кілька тисяч разів менша за масу електрона; маса ж гамма-фотона приблизно в 240 разів більша за масу електрона.
? 1. Від чого залежить енергія фотона? 2. Як визначити касу фотона і його імпульс, знаючи довжину хвилі світла? 3. Чи може фотон перебувати в спокої відносно якоїсь шерціальної системи відліку?
Внрам 13
-
Чутливість сітківки ока до жовтого світла (Х = 6-10 7м) стано вить Р= 3,310"|8 Вт. Скільки фотонів повиймо щосекунди поглина тися сітківкою, щоб створювалося відчуття світла?
-
Скільки фотонів за секунду випромінює нитка електричної лам почки з корисною потужністю Р= 1 6т, якщо середня довжина хвилі випромінювання Х= 10 ~6 м?
-
Світло якої довжини хвилі випромінює рубіновий лазер, якщо середня потужність лазера Р= 1,43 кВт при тривалості імпульсу f=4-10~Jc? В імпульсі випромінюється /і=2'10~'4 світлових квантів.
-
Скільки фотонів падав в 1 с на 1 см2 поверхні, якщо вона опро мінюється з потужністю Р= 10"" Вт/см2 гамма-променями з довжиною хвилі ).= 10~" м?
$ 91. Ефект Комптона
Одним з найбільш важливих підтверджень квантових властивостей світла в відкритий у 1923 р. ефект Комптона. Американський фізик А. Комптон, досліджуючи розсіювання рентгенівських променів під час їх проходження через речовини з легкими атомами (бор, парафін тощо), виявив, що в складі розсіяного випромінювання поряд з випромінюванням початкової довжини хвилі Я спостерігається також випромінювання довших хвиль >/>А. Досліди показали, що різниця АА.= А/— А. не залежить від довжини хвилі А падаючого випромінювання і природи речовини, що розсіюється, а визначається тільки значенням кута розсіювання в:
(91.1)
Цей ефект не можна пояснити в рамках електромагнітної теорії світла, згідно з якою довжина хвилі при розсіюванні змінюватися не повинна: під впливом змінного електромагнітного поля світлової хвилі електрони речовини коливаються з частотою коливань хвилі і тому випромінюють розсіяні хвилі тієї самої частоти.
Ефект Комптона удалося пояснити лише на основі квантових уявлень про світло. Якщо випромінювання в потоком фотонів, то ефект Комптона є результатом пружного зіткнення рентгенівських фотонів з вільними чи слабко зв'язаними з ядрами атомів електронами речовини, що розсіюється. У процесі цього зіткнення фотон передає електрону частину енергії й імпульсу відповідно до законів їх збереження і його частота зменшується (довжина хвилі зростає).
Розглянемо пружне зіткнення фотона з нерухомим тільним електроном (мал. 201). Імпульс налітаючого
фотона р=—, енергія Е—h\\ енергія спокою електрона
Ео = тос\ де /По — маса спокою електрона. Зіткнувшись з електроном, фотон передає йому частину своєї енергії й імпульсу і змінює напрям руху (розсіюється). Зменшення енергії фотона означає збільшення довжини хвилі розсіяного світла. Нехай імпульс і енергія розсіяного фотона
дорівнюють j/ = — і E'=h\'. Електрон, який перебував
у спокої, набуває імпульсу ре= ти і енергії w= me1 і приходить в рух — зазнає віддачі. Під час кожного такого зіткнення повинні виконуватися закони збереження енергії й імпульсу.
Із закону збереження енергії випливає, що енергія
he
падаючого фотона hv = — частково передається електрону, а решта визначав енергію розсіяного фотона h\'=--£r. Отже,
(•1.2)
де те — маса спокою електрона, т — його маса під час вилітання.
Оскільки імпульс — векторна величина, то із закону збереження імпульсу випливає, вдо імпульс фотона пови-
нен дорівнювати геометричній сумі імпульсів розсіяного фотона і електрона віддачі, тобто
(91.3)
З формули (91.3) і малюнка 201 випливав така рівність, в якій частота замінена на відношення швидкості світла до довжини хвилі»
(91.4)
Віднявши від (91.3) рівність (91.4) і врахувавши, що
,
дістанемо:
Помноживши обидві частини цієї рівності на А>/, знайдемо зміну довжини хвилі при розсіюванні випромінювання під кутом В:
(91.6)
де
fe= стала
величина.
т, с
Ми дістали вираз, який повністю збігається з одержаною експериментально Комптоном формулою (91.1).
Досліди
А. Комптона яскраво й переконливо
продемонстрували,
що енергія й імпульс
фотона
дійсно виражаються формулами,
а також те, що закони збереження
енергії й імпульсу виконуються під час
індивідуальних процесів розсіювання.
Інакше кажучи, ці досліди підтвердили
гіпотезу про квантові властивості
випромінювання.
З формули (91.5) випливає, що зміна довжини хвилі променів видимого світла під час розсіювання їх електронами практично майже невловима, оскільки М. порівняно з їх довжиною ). — величина дуже мала.
? 1. Чому не вдмться- поясните ефект Конотопа, виходячи з хвильової теорії світла? 2. У чому полягає суть ефекта Комптона? 3. Як пояснює ефект Комптома квантова теорія випромінювання?