- •Глава 12. Электростатика. Электрический заряд и электростатическое поле
- •§12.1. Электрический заряд как источник электрического поля
- •§12.2. Понятие электростатического поля
- •§12.3. Принцип суперпозиции полей и поле точечного заряда
- •§12.4. Поле диполя
- •Глава 13. Электростатика. Теорема остроградского-гаусса для напряжённости электростатического поля в вакууме
- •§13.1. Вектор площади
- •§13.2. Телесный угол
- •§13.3. Поток вектора через поверхность
- •§13.4. Теорема ог
- •§13.5. Применение теоремы ог
- •Глава 14. Электростатика. Потенциал
- •§14.1. Потенциальность электростатического поля
- •§14.2. Понятие потенциала
- •§14.3. Связь между векторным полем напряжённости и скалярным полем потенциала
- •§14.4. Принцип суперпозиции полей в применении к потенциалу
- •§14.5. Примеры расчёта потенциалов полей разных конфигураций
- •§14.6. Энергия системы точечных зарядов
- •Глава 15. Электростатика.
- •§15.1. Диэлектрическая среда
- •§15.2. Неполярные диэлектрики
- •§15.3. Полярные диэлектрики
- •§15.4. Поляризация изотропного диэлектрика
- •§15.5. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрической среде
- •§15.6. Условия на границе раздела двух изотропных диэлектрических сред
- •§15.7. Заключение
- •Глава 16. Электростатика. Проводники в электростатическом поле
- •§16.1. Введение
- •§16.2. Распределение нескомпенсированного несвязанного заряда по электростатическому проводнику
- •§16.3. Пондеромоторные силы
- •§16.4. Электрическая ёмкость уединённого проводника
- •§16.5. Неуединённый проводник
- •§16.6. Конденсаторы
- •§16.7. Батареи конденсаторов
- •§16.8. Энергия электростатического поля
- •§16.9. Энергия поляризованного диэлектрика
- •Глава 17. Постоянный электрический ток. Законы постоянного тока
- •§17.1. Основные понятия
- •§17.2. Закон Ома в дифференциальной форме
- •§17.3. Закон Ома в интегральной форме для элементарного участка
- •§17.4. Закон Ома для неоднородного участка цепи (II-я форма интегрального закона Ома)
- •§17.5. Закон Ома для однородного участка цепи (I-я форма интегрального закона Ома)
- •§17.6. Закон Ома для простого контура (III-я форма интегрального закона Ома)
- •§17.7. Законы Кирхгофа
- •§17.8. Общий взгляд на интегральный закон Ома.
- •§17.9. Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме
- •§17.10. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Глава 18 .Постоянный электрический ток. Классическая теория электропроводности металлов
- •§18.1. Экспериментальные доказательства электронной проводимости в металлах
- •§18.2. Классическая теория электропроводности металлов (теория Друде-Лоренца)
- •§18.3. Закон Видемана-Франца
- •§18.4. Трудности классической теории электропроводности
- •Глава 19. Магнетизм. Магнитное поле и его источники
- •§19.1. Магнитное поле и его воздействие на движущиеся заряды
- •§19.2. Релятивистская природа магнитного воздействия
- •§19.3. Сила Ампера
- •§19.4. Магнитный момент и воздействие на него магнитного поля
- •§19.5. Магнитное поле движущегося заряда
- •§19.6. Магнитное взаимодействие зарядов
- •§19.7. Закон Био-Савара-Лапласа
- •§19.8. Простейшие примеры применения закона Био-Савара-Лапласа
- •Глава 20. Магнетизм. Интегральные уравнения
- •§20.1. Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля
- •§20.2. Работа силы Ампера на перемещении проводника с током в постоянном магнитном поле
- •§20.3. Закон полного тока (теорема Стокса) в вакууме
- •§20.4. Поле тороида
- •Глава 21. Магнетизм. Магнитное поле в веществе
- •§21.1. Орбитальные моменты
- •§21.2. Классический атом в магнитном поле
- •§21.3. Классификация веществ по их магнитным свойствам
- •§21.4. Диамагнетики
- •§21.5. Парамагнетики
- •§21.6. Магнитная восприимчивость
- •§21.7. Закон полного тока в магнетике
- •§21.8. Ферромагнетики
- •§21.9. Особенности намагничивания ферромагнетиков
- •§21.9. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость ферромагнетика
- •Для того, чтобы размагнитить ферромагнетик…
- •Глава 22. Электродинамика. Электромагнитная индукция
- •§22.1. Закон Фарадея и правило Ленца
- •§22.2. Самоиндукция
- •§22.3. Замыкание и размыкание электрической цепи
- •§22.4. Энергия магнитного поля в неферромагнитной изотропной среде
- •Глава 23. Электродинамика. Основы теории максвелла
- •§23.1. Введение
- •§23.2. Сведения из математической теории поля
- •Ротор потенциального поля равен 0.
- •Дивергенция вихревого поля равна 0.
- •§23.3. Система уравнений Максвелла
- •§23.4. Четвертое уравнение Максвелла
- •§23.5. Второе уравнение Максвелла
- •§23.6. Первое уравнение Максвелла
- •§23.7. Третье уравнение Максвелла
- •§23.8. Заключение
§16.8. Энергия электростатического поля
Вспомним формулу энергии системы распределённого заряда, полученную ранее:
,
где − потенциал, созданный в данной точкевсем распределённым зарядом; − поверхностная плотность заряда в данной точке (мы будем иметь в виду заряд, распределённый по поверхности).
Рассмотрим уединённый проводник, несущий на себе нескомпенсированный заряд Q. Потенциал, который при этом имеет проводник, обозначим . Интеграл потенциальной энергии такой системы примет вид:
.
Используя определение ёмкости уединённого проводника, можем выразить заряд через потенциал и ёмкость и исключить его из выражения:
.
Но точно также можно исключить из выражения потенциал:
Все три полученных формулы энергии уединённого заряженного проводника являются эквивалентными и должны применяться адекватно условию задачи.
Рассмотрим заряженный плоский конденсатор. Потенциал отрицательной пластины определим равным 0. Тогда потенциал положительной пластины равен U, то есть напряжению конденсатора. При этом интегрирование сводится к положительной пластине:
Аналогично предыдущему получаем три эквивалентные формулы энергии заряженного конденсатора:
Являясь абсолютно правильными, приведённые формулы энергии наводят на мысль, что энергия системы заряженных проводников локализуется на местах расположения зарядов. Это неверно. В рамках электростатики доказать обратное невозможно, но из электродинамики, рассмотрение которой ждёт нас впереди, следует, что
энергия локализована в пространстве, окружающем заряженные тела, поскольку её материальным носителем является электростатическое поле.
Энергия заряженного плоского конденсатора сосредоточена в его полости, заполненной однородным электростатическим полем. Следовательно, и распределение энергии однородно, то есть можно найти объёмную плотность энергии электростатического поля w, поделив энергию заряженного конденсатора
на объём его полости
.
Тогда
.
Вспомним, что электростатическое поле можно характеризовать не только напряженностью, но и электрическим смещением . Тогда получим три эквивалентные формулы объёмной плотности электрического поля:
.
§16.9. Энергия поляризованного диэлектрика
Из последней формулы следует, что объёмная плотность энергии поля в вакууме
Если при неизменных источниках заполнить вакуум диэлектриком с проницаемостью , то
,
где − напряжённость поля в диэлектрической среде. Тогда
Следовательно, объёмная плотность при тех же самых источниках в вакууме в раз больше, чем в диэлектрике. Значит, при неизменных зарядах на обкладках конденсатора электростатическое поле будет стремиться втянуть диэлектрик внутрь полости конденсатора. В результате этого, диэлектрик по сравнению с неполяризованным состоянием приобретёт приращение объёмной плотности энергии отрицательного знака:
где Р − модуль вектора поляризации. В векторной форме:
Контрольные вопросы к главе 16
1. Баскетбольный мяч лопнет, если перепад между внутренним давлением и наружным превысит 105 Па. При этом радиус мяча перед взрывом будет равен 125 мм. Какой заряд можно равномерно намазать на поверхность абсолютно пустого баскетбольного мяча, чтобы он не лопнул? (Ответ: 261093 нКл) (§16.3)
2. Два металлических шара радиусами 2 см и 6 см соединены длинным тонким проводником, ёмкостью которого можно пренебречь. Шарам сообщён заряд 1 нКл. Чему равны поверхностные плотности заряда шаров? (Ответ: 49,8 нКл/м2; 16,6 нКл/м2) (§16.4)
3. Материальная точка массой m=10 мг, несущая заряд 5 нКл, находится на бесконечном удалении от нейтральной проводящей сферы радиусом 5 см. Материальную точку слегка подталкивают в направлении центра шара. Какую скорость будет она иметь на расстоянии 10 см от центра? (Ответ: 2,6 м/с) (§16.5)
4. Точка С находится в углу между двумя взаимно перпендикулярными проводящими нейтральными плоскостями так, как показано на рисунке. Расстояние a=2 см, габариты плоскостей значительно больше a. Чему равна работа внешних сил для перенесения точечного заряда, q=1 нКл из бесконечности в данную точку? (Ответ: -0,610-6 Дж) (§16.5)
5. Полость сферического конденсатора с радиусами обкладок 5см и 10 см наполовину наполнили маслом, диэлектрическая проницаемость которого равна 2,2. Чему равна ёмкость получившегося конденсатора? (Ответ: 12,23 пФ) (§16.6)
6. Пять точек попарно соединены конденсаторами с ёмкостью С. Какова ёмкость С0 между любыми двумя из этих точек? (Ответ: 2,5С) (§16.7)
7. Конденсатор, заполненный жидким диэлектриком с проницаемостью =2,2, зарядили, затратив на это энергию 2 кДж. Затем, не отсоединяя конденсатор от источника, слили из него диэлектрик, отсоединили от источника и разрядили. Чему равна энергия, выделившаяся при разряде? (Ответ: 0,91 кДж) (§16.8)
8. Плоский конденсатор с квадратными пластинами площадью 100 см2 и расстоянием между пластинами, равным 3 мм, заряжен до напряжения 2 кВ и отсоединён от источника тока. С какой силой широкая пластина фарфора с проницаемостью 5 и толщиной 3 мм начинает втягиваться в конденсатор? (Ответ: 0,94 мН) (§16.8)