- •Глава 12. Электростатика. Электрический заряд и электростатическое поле
- •§12.1. Электрический заряд как источник электрического поля
- •§12.2. Понятие электростатического поля
- •§12.3. Принцип суперпозиции полей и поле точечного заряда
- •§12.4. Поле диполя
- •Глава 13. Электростатика. Теорема остроградского-гаусса для напряжённости электростатического поля в вакууме
- •§13.1. Вектор площади
- •§13.2. Телесный угол
- •§13.3. Поток вектора через поверхность
- •§13.4. Теорема ог
- •§13.5. Применение теоремы ог
- •Глава 14. Электростатика. Потенциал
- •§14.1. Потенциальность электростатического поля
- •§14.2. Понятие потенциала
- •§14.3. Связь между векторным полем напряжённости и скалярным полем потенциала
- •§14.4. Принцип суперпозиции полей в применении к потенциалу
- •§14.5. Примеры расчёта потенциалов полей разных конфигураций
- •§14.6. Энергия системы точечных зарядов
- •Глава 15. Электростатика.
- •§15.1. Диэлектрическая среда
- •§15.2. Неполярные диэлектрики
- •§15.3. Полярные диэлектрики
- •§15.4. Поляризация изотропного диэлектрика
- •§15.5. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрической среде
- •§15.6. Условия на границе раздела двух изотропных диэлектрических сред
- •§15.7. Заключение
- •Глава 16. Электростатика. Проводники в электростатическом поле
- •§16.1. Введение
- •§16.2. Распределение нескомпенсированного несвязанного заряда по электростатическому проводнику
- •§16.3. Пондеромоторные силы
- •§16.4. Электрическая ёмкость уединённого проводника
- •§16.5. Неуединённый проводник
- •§16.6. Конденсаторы
- •§16.7. Батареи конденсаторов
- •§16.8. Энергия электростатического поля
- •§16.9. Энергия поляризованного диэлектрика
- •Глава 17. Постоянный электрический ток. Законы постоянного тока
- •§17.1. Основные понятия
- •§17.2. Закон Ома в дифференциальной форме
- •§17.3. Закон Ома в интегральной форме для элементарного участка
- •§17.4. Закон Ома для неоднородного участка цепи (II-я форма интегрального закона Ома)
- •§17.5. Закон Ома для однородного участка цепи (I-я форма интегрального закона Ома)
- •§17.6. Закон Ома для простого контура (III-я форма интегрального закона Ома)
- •§17.7. Законы Кирхгофа
- •§17.8. Общий взгляд на интегральный закон Ома.
- •§17.9. Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме
- •§17.10. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Глава 18 .Постоянный электрический ток. Классическая теория электропроводности металлов
- •§18.1. Экспериментальные доказательства электронной проводимости в металлах
- •§18.2. Классическая теория электропроводности металлов (теория Друде-Лоренца)
- •§18.3. Закон Видемана-Франца
- •§18.4. Трудности классической теории электропроводности
- •Глава 19. Магнетизм. Магнитное поле и его источники
- •§19.1. Магнитное поле и его воздействие на движущиеся заряды
- •§19.2. Релятивистская природа магнитного воздействия
- •§19.3. Сила Ампера
- •§19.4. Магнитный момент и воздействие на него магнитного поля
- •§19.5. Магнитное поле движущегося заряда
- •§19.6. Магнитное взаимодействие зарядов
- •§19.7. Закон Био-Савара-Лапласа
- •§19.8. Простейшие примеры применения закона Био-Савара-Лапласа
- •Глава 20. Магнетизм. Интегральные уравнения
- •§20.1. Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля
- •§20.2. Работа силы Ампера на перемещении проводника с током в постоянном магнитном поле
- •§20.3. Закон полного тока (теорема Стокса) в вакууме
- •§20.4. Поле тороида
- •Глава 21. Магнетизм. Магнитное поле в веществе
- •§21.1. Орбитальные моменты
- •§21.2. Классический атом в магнитном поле
- •§21.3. Классификация веществ по их магнитным свойствам
- •§21.4. Диамагнетики
- •§21.5. Парамагнетики
- •§21.6. Магнитная восприимчивость
- •§21.7. Закон полного тока в магнетике
- •§21.8. Ферромагнетики
- •§21.9. Особенности намагничивания ферромагнетиков
- •§21.9. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость ферромагнетика
- •Для того, чтобы размагнитить ферромагнетик…
- •Глава 22. Электродинамика. Электромагнитная индукция
- •§22.1. Закон Фарадея и правило Ленца
- •§22.2. Самоиндукция
- •§22.3. Замыкание и размыкание электрической цепи
- •§22.4. Энергия магнитного поля в неферромагнитной изотропной среде
- •Глава 23. Электродинамика. Основы теории максвелла
- •§23.1. Введение
- •§23.2. Сведения из математической теории поля
- •Ротор потенциального поля равен 0.
- •Дивергенция вихревого поля равна 0.
- •§23.3. Система уравнений Максвелла
- •§23.4. Четвертое уравнение Максвелла
- •§23.5. Второе уравнение Максвелла
- •§23.6. Первое уравнение Максвелла
- •§23.7. Третье уравнение Максвелла
- •§23.8. Заключение
§16.6. Конденсаторы
Конденсатором называется система из двух проводников, заряды которых равны по величине и противоположны по знаку, а суммарное электростатическое поле сосредоточено в ограниченной области пространства вблизи них. Емкость конденсатора - это взаимная ёмкость составляющих его проводников.
16.6.1. Плоский конденсатор.
Здесь в качестве проводников выступают две одинаковые пластины, расположенные против друг друга параллельно друг другу так, что расстояние между ними d значительно меньше их размеров. Пространство между пластинами заполнено диэлектрической средой с диэлектрической проницаемостью (рис.16.8).
Пренебрегая краевыми эффектами можно считать распределение заряда по пластинам и электростатическое поле между ними однородным. Очевидно, что за пределами этой области поля пластин скомпенсируют друг друга. По теореме ОГ напряжённость поля в полости конденсатора
Рис.16.8
Напряжение между пластинами связано с напряжённостью по формуле однородного поля:
16.6.2. Сферический конденсатор
В качестве проводников выступают две концентрические сферы, сферический слой между которыми заполнен диэлектрической средой с диэлектрической проницаемостью . Очевидно, что за пределами внешней сферы поле отсутствует, так как суммарный охваченный заряд равен 0. В полости конденсатора поле определяется только зарядом внутренней сферы. Для интервала радиусов
16.6.3. Цилиндрический конденсатор
В качестве проводников выступают два коаксиальных цилиндра, высота h которых значительно больше большего радиуса. Цилиндрический слой между пластинами заполнен диэлектрической средой с диэлектрической проницаемостью (рис.16.9). Пренебрегая торцевыми эффектами можно считать, что поле в полости конденсатора создано только зарядом внутреннего цилиндра, а за пределами внешнего отсутствует. Для интервала радиусов
Рис.16.9
Заряд единицы высоты внутреннего цилиндра:
.
Для любого типа конденсаторов очевидно следующее утверждение: если конденсатор заряжен, то на нем есть напряжение; если на конденсаторе есть напряжение, то он заряжен.
§16.7. Батареи конденсаторов
Батареей конденсаторов называется любое соединение нескольких конденсаторов такое, что между левой и правой клеммами схемы нет короткого замыкания. Напряжение между крайними клеммами будем называть общим напряжением батареи Uобщ. Схема соединения конденсаторов рассматривается в качестве батарее только в том случае, если на крайние обкладки батареи помещается одинаковый по величине и противоположный по знаку заряд, модуль которого Qобщ называется общим зарядом батареи. По определению ёмкостью батареи называется отношение их её общего заряда к её общему напряжению. Ёмкость батареи зависит только от ёмкостей составляющих её отдельных конденсаторов и от способа их соединения. Следовательно, любую батарею можно заменить одним конденсатором, ёмкость которого равна емкости батареи.
16.7.1. Последовательное соединение
Рис.16.10
Заряд является общим для всех конденсаторов, напряжение батареи является суммой напряжений отдельных конденсаторов:
16.7.2. Параллельное соединение
Общим для всех конденсаторов является напряжение. Заряд батареи равен сумме зарядов отдельных конденсаторов.
Рис.16.11
16.7.3. Мостиковое соединение
В случае произвольных ёмкостей С1, С2, С3, С4 схема, представленная на рисунке 16.12 не сводится ни к последовательной, ни к параллельной. Учебная практика такова, что, практически, любая предлагаемая для расчёта батарея представляет собой либо глобально последовательную, либо глобально параллельную схему соединений. Мостиковая схема сводится одновременно и к параллельной, и к последовательной при условии уравновешенности мостика:
Рис.16.12
.
В этом случае разность потенциалов на мостиковой ёмкости С0 равна 0 и её можно либо заменить коротким замыканием (получится глобально последовательная схема), либо вообще игнорировать (получится глобально параллельная схема). Если же мостик неуравновешен, то бесполезно пытаться представить батарею через последовательно-параллельную схему. Тогда нужно составлять систему линейных уравнений относительно зарядов и напряжений конденсаторов, выделяя узлы схемы (суммарный заряд обкладок, выходящих на данный узел, равен 0) и разбивая схему на смежные контуры (сумма напряжений в каждом контуре равна 0).