- •Основы теории электромагнитного поля
- •Оглавление
- •Введение
- •1. Общие сведения о теории электромагнитного поля
- •1.1. Понятие поля. Скалярные и векторные поля
- •1.2.Основные векторные величины, характеризующие электромагнитное поле
- •1.3. Виды плотности тока
- •1.4.Основные уравнения Максвелла и их физический смысл
- •1.4.1.Закон полного тока
- •1.4.2. Закон электромагнитной индукции
- •1.4.3. Принцип непрерывности магнитной индукции
- •1.4.4. Теорема Гаусса (постулат Максвелла)
- •1.4.5. Система уравнений Максвелла
- •1.5.Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойтинга
- •1.6.Частные виды электромагнитных полей
- •Вопросы для самопроверки
- •2.Электростатическое поле
- •2.1. Закон Кулона
- •2.2.Уравнения электростатического поля в интегральной и дифференциальной форме
- •2.3. Электрический потенциал
- •2.4.Картина поля.
- •2.5.Потенциал заданного распределения заряда
- •2.5.1.Потенциал и напряженность электрического поля диполя
- •2.6.Уравнение Пуассона и Лапласа
- •2.7. Поляризация вещества. Вектор поляризации
- •2.8.Проводники в электростатическом поле. Электростатическое экранирование
- •2.9. Граничные условия в электростатическом поле
- •2.9.1.Граничные условия для составляющих векторов поля.
- •2.9.2.Граничные условия для потенциала
- •2.10.Теорема единственности решения
- •2.11.Электрическая емкость
- •2.12. Энергия электростатического поля
- •2.13. Силы, действующие в электростатическом поле
- •2.14.Расчет электростатических полей
- •2.14.1. Поле уединенной равномерно заряженной оси
- •2.14.2. Метод наложения. Поле двух параллельных разноименно заряженных осей
- •2.14.3.Электростатическое поле и емкость разноименно заряженных параллельных цилиндров (двухпроводной линии)
- •2.14.4.Поле и емкость между несосными, охватывающими друг друга круглыми цилиндрами
- •2.14.5.Поле и емкость системы "цилиндр – плоскость"
- •2.14.6.Поле цилиндрического конденсатора (коаксиального кабеля)
- •2.14.7.Метод зеркальных изображений. Поле заряженной оси, расположенной вблизи границы раздела двух диэлектриков (задача Сирла)
- •2.14.8.Поле заряженной оси, расположенной вблизи проводящей плоскости
- •2.14.9. Потенциальные коэффициенты, коэффициенты электростатической индукции (емкостные коэффициенты) и частичные емкости системы проводников.
- •2.14.10.Поле и емкость двухпроводной линии с учетом влияния земли
- •2.14.11. Электрическое поле и емкость трехфазной линии электропередачи
- •2.14.12. Метод интегрирования уравнений Пуассона-Лапласа. Поле и емкость цилиндрического конденсатора с двухслойной изоляцией
- •2. Находим напряженность электрического поля как .
- •2.14.13. Метод разделения переменных. Проводящий шар в однородном электростатическом поле
- •3. Электрическое поле постоянного тока
- •3.1. Электрическое поле в диэлектрике, окружающем проводники с постоянными токами
- •3.2.Электрическое поле постоянного тока в проводящей среде
- •3.2.1. Уравнения и основные соотношения электрического поля постоянного тока
- •3.2.2.Граничные условия на поверхности раздела двух проводящих сред
- •3.2.3. Методы расчета электрических полей постоянного тока
- •3.4.Задачи Задача 1
- •Задача 2. Расчет тока утечки между двумя жилами коаксиального кабеля
- •Задача 3. Заземлитель в виде шара
- •Задача 4.
- •Вопросы для самопроверки
- •4. Магнитное поле постоянных токов
- •4.1. Уравнения магнитного поля в интегральной и дифференциальной формах
- •4. 2. Векторный потенциал магнитного поля
- •4.3. Выражение магнитного потока и энергии через векторный потенциал
- •4.4.Граничные условия в магнитном поле
- •4.3.1. Граничные условия для векторного потенциала магнитного поля
- •4.3. Скалярный потенциал магнитного поля
- •4.3. Магнитное поле цилиндрического проводника с током
- •4.4.Магнитное поле коаксиального кабеля
- •4.5. Поток вектора Пойтинга в коаксиальном кабеле
- •4.6. Магнитное поле и индуктивность двухпроводной линии
- •4.7. Взаимная индуктивность двух параллельных линий
- •4.8.Соответствия электростатического (электрического) поля и магнитного поля постоянного тока в областях, не занятых током
- •4.9. Графический метод построения картины поля
- •4.10.Поле токов вблизи плоских поверхностей ферромагнитныхтел. Методзеркальных изображений
- •4.11.Магнитное экранирование
- •Вопросы для самопроверки
- •5. Переменное электромагнитное поле
- •5.1. Уравнения Максвелла в комплексной форме
- •5.2 Плоская гармоническая волна в диэлектрике
- •5.3. Плоская гармоническая волна в проводящей среде
- •5.4. Магнитный поверхностный эффект в плоском листе
- •5.5.Электрический поверхностный эффект
- •5.6.Эффект близости
- •5.7. Поверхностный эффект в круглом проводе
- •5.8. Экранирование в переменном магнитном поле
- •5.9.Высокочастотный нагрев металлических деталей и несовершенных диэлектриков
- •5.10. Излучение электромагнитной энергии
- •Вопросы для самопроверки
- •Приложение Выражения градиента, дивергенции, ротора и лапласиана в различных системах координат
- •Литература
1.4.4. Теорема Гаусса (постулат Максвелла)
Поток вектора электрической индукции (вектора электрического смещения) сквозь произвольную замкнутую поверхностьравен алгебраической сумме свободных зарядов, расположенных в объеме, ограниченном этой поверхностью(рис. 1.2):
, (1.6)
где – k-й дискретный свободный заряд, расположенный внутри объема; – полный (суммарный) свободный заряд внутри объема; – объемная плотность свободного заряда (для случая его непрерывного распределения).
Физический смысл теоремы Гаусса заключается в следующем. Если поток вектора через замкнутую поверхностьне равен нулю, то внутри объема, ограниченного этой поверхностью, заключеныисточники данного вектора. Иными словами, источниками вектора являются свободные заряды. Если зарядов внутри поверхности нет, то поток векторасквозь такую поверхность равен нулю.
Геометрический смысл: линии вектора электрической индукции связаны со свободными зарядами. Они начинаются на свободных зарядах и заканчиваются на них.
Рис.1.2
Теорему Гаусса, Максвелл обобщил (постулировал) и на переменные электрическое поля.
Левую часть уравнения (1.6) преобразуем по теореме Остроградского-Гаусса:
.
Отсюда имеем теорему Гаусса в дифференциальной форме (постулат Максвелла в общем случае):
.
Четвертое уравнение Максвелла устанавливает истоки линий электрического поля. Оно гласит, что линии вектора электростатической индукциимогут иметь разрыв, т.е., начинаться на положительных зарядах и заканчиваться на отрицательных
1.4.5. Система уравнений Максвелла
Система уравнений Максвелла, наиболее полно и точно (насколько это известно) описывает все проявления электромагнитного поля, в них заключена вся электродинамика.
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме :
, , , .
Материальные уравнения:
, ,.
Здесь - вектор стороннего электрического поля (внутри источников электрической энергии).
1.5.Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойтинга
Энергия электромагнитного поля.
Плотность энергии электрического поля определяется как
.
Плотность энергии магнитного поля имеет вид
.
Плотность энергии электромагнитного поля может быть представлена как
.
Энергия электромагнитного поля в объеме
,
Для однородных изотропных сред (,,) имеем:
,
,
что при подстановке в (3.31) дает
.
Вектор Пойнтинга.
Векторное произведение обозначим черезВекторназывают вектором Пойнтинга, онодновременно характеризует электрическое и магнитное поля и имеет размерность поверхностной плотности мощности – . Вектор Пойнтинга образует с векторамииправую тройку, или правоходовую систему (рис.1.3).
Рис.1.3
Теорема Умова-Пойтинга математически выражает закон сохранения энергии в электромагнитном поле. Теорема представляет собой своеобразное уравнение энергетического баланса в теории поля подобно уравнению баланса мощностей в электрических цепях.
Выделим в переменном электромагнитном поле некоторый объем V, ограниченный поверхностью S. Внутри выделенного объема могут оказаться частично или полностью источники и приемники электрической энергии в любых сочетаниях. Будем считать среду однородной и изотропной. Электромагнитное поле внутри объема описывается системой уравнений Максвелла:
, (1.7)
, ( 1.8)
. ( 1.9)
Здесь - вектор стороннего электрического поля (внутри источников электрической энергии).
Умножим скалярно уравнение (1.7) на , уравнение (1.8) на, и вычтем почленно левые и правые части уравнений:
.
Из курса математики известно, что
Преобразуем правые части уравнения. Из закона Ома (1.9) следует:
;
.
После преобразования получим:
Проинтегрируем все члены полученного уравнения по выделенному объему V:
Исследуем каждое слагаемое уравнения. По теореме Остроградского-Гаусса:
,
где вектор Пойнтинга [Вт/м], численно равный плотности потока мощности в рассматриваемой точке;
мощность тепловых потерь или потребляемая мощность в заданном объеме, эта мощность всегда положительна;
мощность источников энергии внутри объема, эта мощность отрицательна, если векторы исовпадают, и положительна, если эти векторы не совпадают;
мощность электромагнитного поля, она положительна, если идет процесс накопления энергии в объеме, и отрицательна, если идет процесс возврата энергии.
Таким образом, после принятых обозначений теорема Умова-Пойтинга получит вид:
.
Формулировка теоремы Умова-Пойтинга:
небаланс мощности в заданном объеме V компенсируется потоком вектора Пойнтинга, направленным внутрь объема (знак ) через замкнутую поверхность S, ограничивающую этот объем.
Вектор Пойнтинга характеризует величину и направление энергии, проходящей в единицу времени через единицу площади в направлении вектора Пойнтинга.
Теорема Умова–Пойнтинга имеет большое прикладное значение, поскольку позволяет получить информацию о процессе передачи энергии от источника к приемнику.