- •Основы теории электромагнитного поля
- •Оглавление
- •Введение
- •1. Общие сведения о теории электромагнитного поля
- •1.1. Понятие поля. Скалярные и векторные поля
- •1.2.Основные векторные величины, характеризующие электромагнитное поле
- •1.3. Виды плотности тока
- •1.4.Основные уравнения Максвелла и их физический смысл
- •1.4.1.Закон полного тока
- •1.4.2. Закон электромагнитной индукции
- •1.4.3. Принцип непрерывности магнитной индукции
- •1.4.4. Теорема Гаусса (постулат Максвелла)
- •1.4.5. Система уравнений Максвелла
- •1.5.Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойтинга
- •1.6.Частные виды электромагнитных полей
- •Вопросы для самопроверки
- •2.Электростатическое поле
- •2.1. Закон Кулона
- •2.2.Уравнения электростатического поля в интегральной и дифференциальной форме
- •2.3. Электрический потенциал
- •2.4.Картина поля.
- •2.5.Потенциал заданного распределения заряда
- •2.5.1.Потенциал и напряженность электрического поля диполя
- •2.6.Уравнение Пуассона и Лапласа
- •2.7. Поляризация вещества. Вектор поляризации
- •2.8.Проводники в электростатическом поле. Электростатическое экранирование
- •2.9. Граничные условия в электростатическом поле
- •2.9.1.Граничные условия для составляющих векторов поля.
- •2.9.2.Граничные условия для потенциала
- •2.10.Теорема единственности решения
- •2.11.Электрическая емкость
- •2.12. Энергия электростатического поля
- •2.13. Силы, действующие в электростатическом поле
- •2.14.Расчет электростатических полей
- •2.14.1. Поле уединенной равномерно заряженной оси
- •2.14.2. Метод наложения. Поле двух параллельных разноименно заряженных осей
- •2.14.3.Электростатическое поле и емкость разноименно заряженных параллельных цилиндров (двухпроводной линии)
- •2.14.4.Поле и емкость между несосными, охватывающими друг друга круглыми цилиндрами
- •2.14.5.Поле и емкость системы "цилиндр – плоскость"
- •2.14.6.Поле цилиндрического конденсатора (коаксиального кабеля)
- •2.14.7.Метод зеркальных изображений. Поле заряженной оси, расположенной вблизи границы раздела двух диэлектриков (задача Сирла)
- •2.14.8.Поле заряженной оси, расположенной вблизи проводящей плоскости
- •2.14.9. Потенциальные коэффициенты, коэффициенты электростатической индукции (емкостные коэффициенты) и частичные емкости системы проводников.
- •2.14.10.Поле и емкость двухпроводной линии с учетом влияния земли
- •2.14.11. Электрическое поле и емкость трехфазной линии электропередачи
- •2.14.12. Метод интегрирования уравнений Пуассона-Лапласа. Поле и емкость цилиндрического конденсатора с двухслойной изоляцией
- •2. Находим напряженность электрического поля как .
- •2.14.13. Метод разделения переменных. Проводящий шар в однородном электростатическом поле
- •3. Электрическое поле постоянного тока
- •3.1. Электрическое поле в диэлектрике, окружающем проводники с постоянными токами
- •3.2.Электрическое поле постоянного тока в проводящей среде
- •3.2.1. Уравнения и основные соотношения электрического поля постоянного тока
- •3.2.2.Граничные условия на поверхности раздела двух проводящих сред
- •3.2.3. Методы расчета электрических полей постоянного тока
- •3.4.Задачи Задача 1
- •Задача 2. Расчет тока утечки между двумя жилами коаксиального кабеля
- •Задача 3. Заземлитель в виде шара
- •Задача 4.
- •Вопросы для самопроверки
- •4. Магнитное поле постоянных токов
- •4.1. Уравнения магнитного поля в интегральной и дифференциальной формах
- •4. 2. Векторный потенциал магнитного поля
- •4.3. Выражение магнитного потока и энергии через векторный потенциал
- •4.4.Граничные условия в магнитном поле
- •4.3.1. Граничные условия для векторного потенциала магнитного поля
- •4.3. Скалярный потенциал магнитного поля
- •4.3. Магнитное поле цилиндрического проводника с током
- •4.4.Магнитное поле коаксиального кабеля
- •4.5. Поток вектора Пойтинга в коаксиальном кабеле
- •4.6. Магнитное поле и индуктивность двухпроводной линии
- •4.7. Взаимная индуктивность двух параллельных линий
- •4.8.Соответствия электростатического (электрического) поля и магнитного поля постоянного тока в областях, не занятых током
- •4.9. Графический метод построения картины поля
- •4.10.Поле токов вблизи плоских поверхностей ферромагнитныхтел. Методзеркальных изображений
- •4.11.Магнитное экранирование
- •Вопросы для самопроверки
- •5. Переменное электромагнитное поле
- •5.1. Уравнения Максвелла в комплексной форме
- •5.2 Плоская гармоническая волна в диэлектрике
- •5.3. Плоская гармоническая волна в проводящей среде
- •5.4. Магнитный поверхностный эффект в плоском листе
- •5.5.Электрический поверхностный эффект
- •5.6.Эффект близости
- •5.7. Поверхностный эффект в круглом проводе
- •5.8. Экранирование в переменном магнитном поле
- •5.9.Высокочастотный нагрев металлических деталей и несовершенных диэлектриков
- •5.10. Излучение электромагнитной энергии
- •Вопросы для самопроверки
- •Приложение Выражения градиента, дивергенции, ротора и лапласиана в различных системах координат
- •Литература
2.14.3.Электростатическое поле и емкость разноименно заряженных параллельных цилиндров (двухпроводной линии)
Разноименно заряженные параллельные цилиндры (рис.2.8) расположены в воздухе и имеют размеры R1; R2; D. Задано напряжение между цилиндрами U. Определить линейную плотность зарядов (мкКл/м); на единицу длины емкость C 0 (пФ/м) и энергию электростатического поля W0 (мДж/м).
Заменим поверхностные заряды проводов осевыми + и -, проводящую среду диэлектриком так, чтобы на поверхности проводов сохранились прежние условия, а именно: эти поверхности должны остаться эквипотенциальными с теми же значениями потенциалов и. Тогда согласно второму следствию из теоремы единственности поле в диэлектрике не изменится. Чтобы выполнить эти условия, электрические оси проводов должны быть смещены относительно геометрических осей на некоторые расстоянияh1-b и h2-b.
Рассчитываем геометрические параметры :
.
Потенциал любой точки равен:
,
Где k параметр линии потенциала при r2/r1=k=const.
Разность потенциалов цилиндров равна:
.
Учитывая, что:
>1; .
Аналогично: <1; .
Далее находим электрическую емкость цилиндров на единицу длины:
линейную плотность зарядов: .
Для двухпроводной линии h1=h2=h, R1=R 2=R. Тогда:
.
Для воздушных линий (=1) межосевое расстояниеD многократно больше радиуса проводов R. В этом случае смещением электрических осей можно пренебречь (hb0) и считать, что электрические оси проводов совпадают с геометрическими осями. Для таких линий полученные выше расчетные формулы будут иметь вид:
, .
2.14.4.Поле и емкость между несосными, охватывающими друг друга круглыми цилиндрами
Пусть два проводящих цилиндра радиусами исоответственно расположены в среде с диэлектрической проницаемостьюна расстоянии. Напряжение между цилиндрами равно. Длина цилиндровстоль велика, что искажением поля у торцов цилиндров можно пренебречь (,).
Разместим электрические оси так, чтобы поверхности цилиндров стали эквипотенциальными поверхностями в поле этих осей. Геометрические оси цилиндров обозначим соответственно и(рис. 2.9).
Положение электрических осей относительно геометрических (h1, h2, b) определяем из соотношений:
Значения потенциалов на поверхностях проводящих цилиндров рассчитаем следующим образом.
Оба цилиндра расположены в полуплоскости положительно заряженной оси, следовательно, и .
и .
Тогда потенциал поверхности внутреннего цилиндра равен:
.
Потенциал поверхности внешнего цилиндра получим в виде
.
Напряжение между цилиндрами запишем как
.
Поскольку напряжение известно по условию задачи, найдем заряд на единицу длины:
.
Следовательно, емкость цилиндров на единицу длины равна:
.
2.14.5.Поле и емкость системы "цилиндр – плоскость"
Цилиндрический провод расположен над проводящей плоскостью (землей). Заданны радиус провода R, высота подвески h (радиус R соизмерим с высотой h). К проводу приложено постоянное напряжение U .
Согласно второму следствию из теоремы единственности заменим проводящую среду диэлектриком, а поверхностные заряды провода и земли двумя разноименно заряженными осями + и - так, чтобы остались неизменными прежние граничные условия:
1) поверхность земли должна быть эквипотенциальной с потенциалом = 0;
2) поверхность провода должна быть эквипотенциальной с потенциалом =U. Чтобы выполнить эти условия, электрическая ось+ должена быть смещена относительно геометрическиой оси на некоторое расстояние hb. Поверхностные заряды земли заменим зеркальным зарядом с противоположным знаком: -.
Положение электрических осей определяется из теоремы Аполония:
Таким образом, электростатическое поле, создаваемое двумя проводами с поверхностными зарядами σ, будет эквивалентным полю, которое создается двумя разноименно заряженными осями + и -, и для его расчета можно применить полученные ранее формулы:
Потенциал провода:
.
Из полученного выражения вытекают расчетные формулы:
.
Если высота подвеса провода намного больше его радиуса, то смещением электрических осей можно пренебречь (h b0) и считать, что электрические оси проводов совпадают с геометрическими осями. В этом случае расчетные формулы будут иметь вид:
.