- •§ 1. Магнитные моменты ядер
- •§ 2. Квантовомеханическая модель ямр
- •§ 3. Классическая модель ямр
- •§ 4, Простейший спектрометр ямр
- •§ 5. Сигнал ямр
- •§ 6. Взаимодействия ядерного магнитного момента
- •§ 7. Спектроскопия ямр высокого разрешения
- •Глава 2
- •§ 1. Основные понятия
- •Спиновые функции и спиновые операторы
- •§ 2. Два взаимодействующих ядра. Система ав
- •§ 3. Общий формализм расчета спектров ямр многоспиновых систём
- •Неэквивалентные и эквивалентные спины
- •§ 4. Трехспиновые системы
- •Одно из ядер является слабосвязанным (система авх).
- •Исходный базис собственные функции исходный базис собственные функции
- •§ 2. Химические сдвиги протонов
- •§ 3. Химические сдвиги |3с
- •§ 4. Общие сведения о константах спин-спинового
- •§ 5. Константы /ня
- •§ 6. Константы /сн
- •§ 1. Основные понятия динамической стереохимии
- •§ 2. Элементарная теория обменных эффектов в спектрах ямр
- •Глава 5
- •§ 1. Современный спектрометр ямр
- •Системы стабилизации ямр спектрометров
- •§ 2. Влияние среды
- •§ 3. Регистрация стандартных спектров ямр !н (стационарный метод)
- •§ 4. ОбГцая характеристика импульсного эксперимента
- •Глава 6
- •§ 2. Некоторые математические модели обработки спектров ямр
- •§ 3. Приближенный анализ мультиплетов
- •§ 4. Эвристические приемы расшифровки
- •Использование простейшей интерпретации
- •Пример расшифровки спектра ямр 'н
- •§ 5. Дополнительные методы анализа спектров ямр н
- •Повышение эффективного разрешения
- •Двойной ядерный магнитный резонанс
- •Парамагнитные сдвигающие реактивы
- •§ 6. Анализ спектров с помощью моделирующих и итерационных процедур
- •§ 7. Предварительная обработка обзорных спектров ямр !3с — {‘н}
- •Привлечение амплитудных интенсивностей
- •§ 8.' Дополнительные методы расшифровки
- •Идентификация отраженных сигналов
- •Ядерный эффект Оверхаузера (яэо)
- •Глава 7
- •§ 1. Метод ямр с позиций теории информации
- •§ 2. Формальная логика научного исследования
- •§ 3. Типичные задачи, решаемые с помощью метода ямр
- •Смеси вещества. Количественный анализ
- •§ 4. Пример идентификации структуры органического соединения по его брутто-формуле
- •§ 5. Пример открытия
Пример расшифровки спектра ямр 'н
Рассмотрим процедуру расшифровки спектра, приведенного иа рнс. 6.1. В спектре обнаруживаются шесть групп сигналов. Три сигнала в слабых полях имеют ннтенсивиостн, равные 0,094 (табл. 6.1). Строго говоря, на основании одного спектра нельзя оценить нн случайных, ни систематических ошибок этих измерений. Предположим, однако, что случайная ошибка интегрирования составляет 1% (или 0,01). Для спектра, приведенного на рнс. 6.1, эта оценка, судя по величине отношения сигнал/шум, весьма реалистична. При такой по- грешности совпадение интегральных интенсивностей трех сигналов А, В и С кажется не случайным. Поэтому можно выдвинуть гипотезу, что эти-, сигналы соответствуют одинаковым количествам протонов. Придерживаясь эвристического правила — искать простейшую гипотезу — дополним высказанное выше предположение условием пл=пв — пс= 1. Таким образом, вся слабопольная часть спектра обусловлена каким-то одним соединением. Конечно, привлечение простейшей интерпретации не означает, что ие может произойти ошибки; однако, пользуясь избыточностью спектра, можно ожидать, что принятая гипотеза будет еще несколько раз проверена.
Дальше можно двинуться разными маршрутами. Например, можно сразу заняться выяснением структуры соединения 5, вызывающего сигналы А, В н С. Другой маршрут заключается в проверке предположения о том, что и остальные сигналы спектра обусловлены соединением S. Допустим, что нас в первую очередь интересует вопрос индивидуальности исследуемого вещества. В этом случае целесообразно сначала пойти по второму маршруту. Интегральные интенсивности сигналов D, Е и F могут быть рассчитаны исходя из условия пА = Пв=Пс= 1, откуда получим nD = 2,05, пЕ = 2,2Ъ и nF = 3,32. При относительной ошибке 1% среднеквадратичные ошибки а для пр, пЕ и Пр составляют ~0,1. Округляя значения интегральных интенсивностей до целых чисел, получим nD = 2, пе = 2 и «*■ = 3.
Таким образом, для п» отклонение находится в пределах одной а, для пЕ — в пределах трех а, для nF — несколько превышает уровень трех а. Вообще -говоря, отклонения для пв и пг могут быть признаны значимыми, однако суммарный вклад всех отклонений невелик (~6%), так что на этом уровне точности в самом деле можно считать, что соединение индивидуально и содержит 10 протонов.
Обратимся теперь к анализу значений химических сдвигов и констант спин- спинового взаимодействия. Имеет смысл начать с сигнала А, поскольку этот сигнал имеег простейшую дублетную форму. В соответствии с величиной химического сдвига (гл. 3) можно отнести этот сигнал к одному из следующих фрагментов; a) RCOOH; б) —СНО; в) —СН— (ароматического типа). Можно сразу исключить гипотезу Нх : А с/з СООН \ поскольку кислые протоны в этих группах, как правило, быстро обмениваются, так что спии-спиновых расщеплений для этих протонов ие наблюдается. Если.прннять гипотезу Н2: А с/з-СНО, то наличие дублета 1-го порядка требует спиновой системы АХ типа. По величине константы, равной 7 (погрешность Т;оставл_яет ~1 Гц), можно заключить, что имеется фрагмент НСО—СН=С, т. е. рассматриваемое соединение следует отнести к ненасыщенным альдегидам. Если принять гипотезу Н3:А со сп СН (ароматического типа), то дублетная структура сигнала Л и величина коистаиты для этого сигнала требуют фрагмента
Н(А)
где М — немагнитный заместитель (т. е., иапрнмер, Cl, Вг, I и т. д.,). Проверка гипотез Йг и Н3 может быть проведена на основании анализа некоторых теоретических следствий. Так, гипотеза Н2 требует наличия олефииового протона, а гипотеза Н% — еще одного ароматического протона Н(Х). Вообще говоря, гипотеза Н3 кажется маловероятной, поскольку значение химического сдвига сигнала А, равное 9,30 м. д., Требует сильных электроотрицательных заместителей в орто-положениях к Н(А). Одно из этих положений уже занято атомом водорода, так что акцепторное влиянне орто-заместителей не может быть очень большим. Поэтому мы принимаем гипотезу #2: неизвестное соедиие-
Знак сп здесь означает: сигнал А относится к протону группы СООН.
яие является ненасыщенным альдегидом. В соответствии с данными анализа спектра можио выдвинуть две гипотезы. Н\\ олефиновому протону соответствует сигнал В; Н2: олефиновому протону соответствует сигнал С■ Обращаясь к анализу мультиплетов В и С (табл. 6.3), обнаруживаем, что оба сигнала содержат константы спин-спииового взаимодействия 15 Гц. Совпадение этих констант вряд ли случайно, поэтому исходный структурный фрагмент можно «нарастить» с другого конца двойной связи
нсс -нс=сн—
Более того, по величине константы ml чно сразу сделать вывод о транс-изомо- ре
Н х ч М
с=сг
СНО' NHM
Следовательно, гипотезы Нi н Н2 можно дополнить следующим образом Hwcf.C; #2 : #хс/эС; НмС/оВ. Как простейшим образом проверить обе гипотезы? С точностью до коистаит порядка 1 Гц мультиплеты В и С представляют собой дублет триплетов и дублет дубле.ов (рис. 6.9) соответственно. Исключая константу 15 Гц, приходим к выводу, что остающаяся структура мультиплетов обусловлена какими-то вицинальиыми константами 3^нн. Очевидно, что должно быть всего три различные вицииальиые константы для протонов Нх и Нм: две — для сигнала В и одна — для сигнала С. Для того чтобы получить три вицииальиые коистаиты, необходимо продолжить структуру следующим образом:
Нч /СНо—
СНСК ХН
Отсюда иепосредственио вытекает, что гипотеза Н\ может быть исключена из рассмотрения. Таким образом, следует искать сигнал группы —СН2—СН=. Из трех остающихся сигналов следует сразу исключить сигнал F, имеющий интегральную интенсивность 3 (точнее, 3,32). Что касается сигналов D и Е, то, судя по величине химического сдвига, более разумно принять гипотезу Н0 : D со
оо СН2—СН=. Сигнал D в первом приближении является квартетом, соотве!- ствующим A-части спектра системы АХ3. Этот вывод приводит к необходимости найти три вицннально расположенных магиитно-эквивалеитных протона. Если «нарастить» радикал справа, получив СНО—СН = СН—СН2—СНз, то можно удовлетворить этому требованию, ио тогда мы замкнем структуру и не получим соединения с десятью протонами. Легко видеть, что никаким образом нельзя «сконструировать» молекулу, чтобы окружить группу СН2 тремя магнитно-эквивалентными протонами. Пользуясь терминологией «лабиринт», мы оказались в тупике.' Возвращаемся к ближайшей развилке лабиринта. Эта . развилка заключена в утверждении, что квартет сигнала D является А-частыо спектра системы АХ3. Безусловно, что это только простейшая интерпретация квартета, но не единственная.
Можно выдвинуть другую интерпретацию квартета, например как А-части спектра системы AXY2, где /ах=/аy: Подобную систему можно получить с помощью фрагмента структуры
(Я) (Q)
нч /СН2—сн2—
\с=сс
еда/ хн
м
где константы 5/(НмНр) =3/(HpHq) =7 Гц. Не пора ли замкнуть структуру, поскольку нами уже использовано семь из десяти протонов? В самом деле, разумно предположить, что структура требует еще метильной группы
Ct-L — Ct-L — CH„
н
,V_> \_,ч _ ,
снсг хн
дающей сигнал F. Сигнал Е, следовательно, относится к центральной метиленовой группе.
На этом, в принципе, заканчивается скорейшая расшифровка спектра (табл. 6.4). Безусловно, имеется еще много способов дополнительной проверки, которые можно использовать в качестве упражнений.
Таблица 6.4
Результаты анализа спектра ЯМР *Н т.раис-гексен-2-аля»
(СНО) сн=снсн2сн2сн3*
1 2 3 4 5 6
Химический
сдвиг, м. д. (б-шкала)
Протон
СНО
(1) = СН (2) = СН (3) СН2
(4) СН2
(5) СНз (6)
5,90
6,65
1,55
0,95
V(H,H2)-7
с'/(Н,Н2))=7; 3J(Н2Нз) = 15 3У(НзН2) = 15; V(H2H4)=7 3У (Н4Н3) =7; 3/(Н4Н5)=7 bJ(Н4Н5) = 7; 3/(Н5Н6)=7 V (Н5Н6) = 7
I
±0,05
м. д.; константы