- •§ 1. Магнитные моменты ядер
- •§ 2. Квантовомеханическая модель ямр
- •§ 3. Классическая модель ямр
- •§ 4, Простейший спектрометр ямр
- •§ 5. Сигнал ямр
- •§ 6. Взаимодействия ядерного магнитного момента
- •§ 7. Спектроскопия ямр высокого разрешения
- •Глава 2
- •§ 1. Основные понятия
- •Спиновые функции и спиновые операторы
- •§ 2. Два взаимодействующих ядра. Система ав
- •§ 3. Общий формализм расчета спектров ямр многоспиновых систём
- •Неэквивалентные и эквивалентные спины
- •§ 4. Трехспиновые системы
- •Одно из ядер является слабосвязанным (система авх).
- •Исходный базис собственные функции исходный базис собственные функции
- •§ 2. Химические сдвиги протонов
- •§ 3. Химические сдвиги |3с
- •§ 4. Общие сведения о константах спин-спинового
- •§ 5. Константы /ня
- •§ 6. Константы /сн
- •§ 1. Основные понятия динамической стереохимии
- •§ 2. Элементарная теория обменных эффектов в спектрах ямр
- •Глава 5
- •§ 1. Современный спектрометр ямр
- •Системы стабилизации ямр спектрометров
- •§ 2. Влияние среды
- •§ 3. Регистрация стандартных спектров ямр !н (стационарный метод)
- •§ 4. ОбГцая характеристика импульсного эксперимента
- •Глава 6
- •§ 2. Некоторые математические модели обработки спектров ямр
- •§ 3. Приближенный анализ мультиплетов
- •§ 4. Эвристические приемы расшифровки
- •Использование простейшей интерпретации
- •Пример расшифровки спектра ямр 'н
- •§ 5. Дополнительные методы анализа спектров ямр н
- •Повышение эффективного разрешения
- •Двойной ядерный магнитный резонанс
- •Парамагнитные сдвигающие реактивы
- •§ 6. Анализ спектров с помощью моделирующих и итерационных процедур
- •§ 7. Предварительная обработка обзорных спектров ямр !3с — {‘н}
- •Привлечение амплитудных интенсивностей
- •§ 8.' Дополнительные методы расшифровки
- •Идентификация отраженных сигналов
- •Ядерный эффект Оверхаузера (яэо)
- •Глава 7
- •§ 1. Метод ямр с позиций теории информации
- •§ 2. Формальная логика научного исследования
- •§ 3. Типичные задачи, решаемые с помощью метода ямр
- •Смеси вещества. Количественный анализ
- •§ 4. Пример идентификации структуры органического соединения по его брутто-формуле
- •§ 5. Пример открытия
§ 6. Константы /сн
Различают шрямые константы ‘/сн, геминальные 2/сн, вициналь- ные 3/сн, а также дальние константы п/сн(«>3).
Закономерности для отдельных типов констаит /сн
Константы ‘/сн изменяются в очень широком диапазоне — от 100 до 250 Гц. Рассматривают следующие факторы, влияющие на величину константы ‘/сн: а) гибридизация атома углерода (или s-характер); б) электроотрицательность заместителей, присоединенных к атому углерода; в) длина связи С—Н, ген-
Влияние гибридизации учитывается с помощью эмпирического приближенного уравнения
‘/cii = 5,7(% s) —18,4 (в Гц), (3.29)
где % 5 — 5-характер в связи С—Н. Эта закономерность иллюстрируется данными, приведенными в табл. 3.15. Влияние замести-
Таблица 3.15
Типичные значения констант в углеводородах» Гц
LH
Гибридизация
углеродного
атома
Основной
диапазон
Классы
соединений
Аномалии
125—135
sp3
алкаиы,
циклоалкаиы
41 н/
Н
20Ь
161
155—172
sp*
алкены,
арилы,
альдегиды
248—251
sp
алкииы
Н—faN
269
,
телей на константу ‘/сн для структуры типа CHXYZ может быть учтено с помощью уравнения
1/ch=Ex-Hy-Hz, (3.30)
где — эмпирические инкременты индивидуальных заместителей. Как правило, значения инкрементов возрастают с ростом электроотрицательности заместителя.
Таблица
3.16
Значения
констант в
некоторых органических соединениях,
Гц
Фрагмент
Примеры
Значение
C(sp3)~C(sp3)—Н
СНт
-
CH3
Д
4,8
2,5
C(sp3)—C(sp2)—Н
H\
)c=o
CHr/
'
Hx
XI
CH3/C_C^C1
+
26,7 + 3,2
C(sp2)—
C(sp*)-H
-6,0
C(sp2)—C(sp2)—H
h
+
1,1
\c-c/H
+
2,4
C(sp)—C(sp)—H
n
III
n
1
3
50
C(sp)-C(sp2)-H
0
II
c==c—с—H
+
33
С
(sp)
—С
(sp3)
—H
с^с-сня
—
10,6
Примечание.
Взаимодействующие ядра выделены жирным
шрифтом.
Зависимость константы ‘/сн от длины связи ген изучена теоретически с помощью метода конечных возмущений в приближении INDO (§ 4). Расчеты показывают, что эта зависимость в случае метана СН4 может быть представлена в форме квадратичного уравнения
‘/сн^ 121,2+189,6 Аг+486(Лг)2, (3.31)
где Аг=гсн—Ге (ге — равновесная длииа связи С—Н, равная для метана 1,085 А). Как следует из (3.31), констаита */сн растет с увеличением длины связи ген■ Объяснение этого иа первый взгляд несколько неожиданного результата заключается в том, что с ростом длины связи происходит уменьшение энергии возбуждения АЕ=ЕанТц—Есвт. Согласно уравнению (3.21) это должно привести к росту ‘/сн-
Геминальные константы 2/сн изменяются в пределах от -—6 Гц до +50 Гц (табл. 3.16). Геминальные константы 2/сн об-
Таблица
3.17
Типичные
значения констант Гц
Фрагмент
Интервал
Примеры
Значения
С—С—с—н
0—
8
СН3—СН2
—СН3
+
5,8
С—с
=
с—н
5—11
“Чс-с/И
х/
\н %-с/Н
х/
Si
(X
= заместитель)
10-т-11
5-гб
X
1
и
1
О
II
и
4-т-10
Н\С_С/СНЗ
Н2С^
чн
нч
с/,
V
н
4,4
7,6
7,8
0
1
п
II!
п
1
X
3-г-
4
-
с-х—С—
н
(Х
= 0, N)
3-г-
5
-
-
Примечание.
Взаимодействующие ядра выделены жирным
шрифтом. 96
наруживают зависимость от гибридизации атома углерода. Так, в ряду
У—, r-V-
I
;
j
С=С—н
“2,4
I
С—С
—4,
С=С—н +49,7
t/cH
>
Ги,
Рис.
3.11. Зависимость константы 3/сн
от двугранного угла фрагмента С—С—С—Н
-Vch
I
-Н,
Gx—Ср
I I
X Y
причем существенно большее влияние оказывают заместители при атоме Cs.
Вицинальные константы 3/сп, как правило, положительны и занимают диапазон от 0 до 10 Гц. Некоторые данные о константах этого типа приведены в табл. 3.17. Наиболее интересной особенностью констант 3/сн является зависимость карплусовского типа от двугранного угла ф (рис. 3.11). Эта зависимость обнаруживает минимум при <р«90°. Важным следствием этой 'зависимости является то, что’3/сн (ф = 60°) <3/ (ф = 0°) <3/ (ф= 180°).
Пример вычисления констант / сН
Наиболее эффективлые методы предсказания констант спин-спннового взаимодействия /сн основываются на чисто эмпирических подходах, т. е. на использовании модельных соединений, корреляционных уравнений, аддитивных схем и т. д.
97
Большую часть этих коистаит можио предсказать с помощью модельных соединений XVII—XXI. Экспериментальные данные для этих соединений приведены в табл. 3.18.
Таблица
3.18
Экспериментальные
значения констант У... в модельных
соединениях XVII—XXI, Гц*
LH
Модель
ч
сн
2
Т
СН
а
I
СН
обозначение
величина
обозначение
величина
обозначение
величина
XVII
[20]
■/(С2-Н2)
'/(Сз-Нз)
>/(С4-Н4)
'/(Ст-Нг)
155,89
157,58
158,83
125,99
2/(С,—Н2)
2/(С,-Н7)
2/(С2-Нз)
*/(Сз-Н2)
2/(С3—Н4)
»/(С+-Нз)
0,54
—5,97 1,19 1 ,07 1 ,35 1,07
3/(С,—Н3)
3/(С2-Н6)
3/(С2-Н4)
3/(С3-Н5)
V(C4-H2)
3/
(С7—Н2)
3J
(С2—Н-)
6,59
7,78 7,91 7,54
4,95
XVIII
[21]
3/
(Ci—Нз)
5,80
XIX
[22]
'/(С,—Не.)
(Cl—На
)
126.44
122.44
2/(С2—
Не) 2/(С2—На)
—3,69
—3,94
3/
(Сз Не) 3У(Сз-На)
8,12
2,12
:;
[23]
2/(С,-Н.)
—5,7
3/(С,-Нз)
4,7
XXI
[24]
2/(С,-Н2)
—4.5
*
Обозначения атомов водорода в
соответствии с нумерацией углеродных
атомов XVII— XXI.
сн.
сн,— сн, — сн,
XVII
XIX XX XXI
Константы, включающие ароматические атомы углерода Си’—1Cis, могут быть рассчитаны с помощью данных для толуола, XVII. Константы для замещенного ароматического атома С13 могут быть получены частично посредством данных для толуола, XVII, а частично посредством данным для пропана, XVIII.
Большая часть констант, связанных с атомами С2—Сю, может быть оценена с помощью циклогексаиа, XIX. Коистаиты для атома С4 (С=0) можио вычислить с помощью диэтилкетоиа, XX. Наконец, коистаиты для атомов Сц и С12 моделируются с помощью этана, XXI.
Рассмотрим, в частности, коистаиты /сн для атома Сц- Этот атом характеризуется прямой константой ‘/(Су—Ни), одной гемииальной константой */(Сц—Н,а) и пятью вицинальиыми коистаитами: /(Сц—Ни), /(Сц—С13), /(Сц—Нэ), /(Сц—Н2а) и /(Сц—Н2е). Прямая константа может быть рассчитана с помощью аддитивной схемы (3.30) с использованием цикремеитов соответствующих групп, откуда имеем
/(Сц—Ну) =£nr, + £сн3 +£рь=133,8 Гц.
Учитывая слабую зависимость гемииальной константы от электроотрицательио- сти заместителей, присоединенных к атому Са (см. выше), можио использовать в качестве оценки для константы 2/(Сц—Н,3) значение константы 2/сн в этане, откуда
/(С„—Н12) = —4,8 Гц.
Что касается внцинальных констант /сн, то две из них: (/(Сц—Нц) и /(Сц— —Hi8)) — совпадают в силу симметрии. Подходящей оценкой для них является внцинальная константа 3/(С7—Н2) в толуоле (табл. 3.18), откуда
3/(Си—Н14) = 3/(Си—Н^) = 4,62 Гц.
Остающиеся константы относятся к внцинальиым константам типа С—N—С—Н. Величина этих констант должна определяться двугранным углом между плоскостями Си—N—С и N—С—Н. Учитывая стереохимические особенности IV
(риС. 3.6), МОЖНО Сделать ВЫВОД, ЧТО 3/(Сц—Н2е)>3/(Сц—Н2а) = (Сц—Н9). Пренебрегая зависимостью внцинальных констант от электроотрицательносгя присоединенных заместителей, можно использовать для оценки этих констанг экспериментальные значения констант в цнклогексаие (табл. 3.18), откуда
/(Сц—Н2е)~8,1 Гц,
/(Си — Н2а)=2,1 Гц, *
/(С„—Н9) =2,1 Гц.
Аналогичным образом проводятся оценки констант связи /сн и для остальных атомов углерода. Заметим, что прн использовании таких сравнительно упрощенных моделей, какими являются соединения XVII—XXI, вряд ли следует рассчитывать на погрешности, меньшие, чем ±5 Гц для прямых констант и ±1 Гц для дальних констант спин-спинового взаимодействия. Однако и эти приближенные оценки оказываются чрезвычайно полезными при отыскании хорошего начального приближения для анализа спектров ЯМР lJC монорезонанса, а также при интерпретации некоторых видов спектров двойного резонанса 13С — {‘Н} (гл. 6).
Глава Д
ЭФФЕКТЫ ХИМИЧЕСКОГО ОБМЕНА В СПЕКТРАХ ЯМР