- •§ 1. Магнитные моменты ядер
- •§ 2. Квантовомеханическая модель ямр
- •§ 3. Классическая модель ямр
- •§ 4, Простейший спектрометр ямр
- •§ 5. Сигнал ямр
- •§ 6. Взаимодействия ядерного магнитного момента
- •§ 7. Спектроскопия ямр высокого разрешения
- •Глава 2
- •§ 1. Основные понятия
- •Спиновые функции и спиновые операторы
- •§ 2. Два взаимодействующих ядра. Система ав
- •§ 3. Общий формализм расчета спектров ямр многоспиновых систём
- •Неэквивалентные и эквивалентные спины
- •§ 4. Трехспиновые системы
- •Одно из ядер является слабосвязанным (система авх).
- •Исходный базис собственные функции исходный базис собственные функции
- •§ 2. Химические сдвиги протонов
- •§ 3. Химические сдвиги |3с
- •§ 4. Общие сведения о константах спин-спинового
- •§ 5. Константы /ня
- •§ 6. Константы /сн
- •§ 1. Основные понятия динамической стереохимии
- •§ 2. Элементарная теория обменных эффектов в спектрах ямр
- •Глава 5
- •§ 1. Современный спектрометр ямр
- •Системы стабилизации ямр спектрометров
- •§ 2. Влияние среды
- •§ 3. Регистрация стандартных спектров ямр !н (стационарный метод)
- •§ 4. ОбГцая характеристика импульсного эксперимента
- •Глава 6
- •§ 2. Некоторые математические модели обработки спектров ямр
- •§ 3. Приближенный анализ мультиплетов
- •§ 4. Эвристические приемы расшифровки
- •Использование простейшей интерпретации
- •Пример расшифровки спектра ямр 'н
- •§ 5. Дополнительные методы анализа спектров ямр н
- •Повышение эффективного разрешения
- •Двойной ядерный магнитный резонанс
- •Парамагнитные сдвигающие реактивы
- •§ 6. Анализ спектров с помощью моделирующих и итерационных процедур
- •§ 7. Предварительная обработка обзорных спектров ямр !3с — {‘н}
- •Привлечение амплитудных интенсивностей
- •§ 8.' Дополнительные методы расшифровки
- •Идентификация отраженных сигналов
- •Ядерный эффект Оверхаузера (яэо)
- •Глава 7
- •§ 1. Метод ямр с позиций теории информации
- •§ 2. Формальная логика научного исследования
- •§ 3. Типичные задачи, решаемые с помощью метода ямр
- •Смеси вещества. Количественный анализ
- •§ 4. Пример идентификации структуры органического соединения по его брутто-формуле
- •§ 5. Пример открытия
§ 4. Трехспиновые системы
Здесь будут изложены некоторые свойства спиновых систем, содержащих три ядра со спином 1= 1/2. В ходе рассмотрения будем опираться на общие положения, представленные в § 3.
Система ABC
Трехспиновая система характеризуется тремя значениями химических сдвигов va, vb, vc и тремя константами спин-спинового взаимодействия /ав, /ас и /вс. Если в системе отсутствуют элементы симметрии и нет слабосвязанных ядер, то такая система называется АВС-системой.
Гамильтониан системы ABC имеет вид
Ж = va-M А) } vb 1г (В) -г vjz (С) Уд в 1д1в —•/ас Ia Ic -f -/bcIb Ic-
(2.61)
Базисные мультипликативные функции приведены в табл. 2.4. Преобразование базиса по симметрии невозможно из-за отсутствия элементов симметрии. Факторизация базиса по Iz приводит к разделению функций на четыре группы с разными значениями 1г (табл. 2.4).
Таблица
2.4
Мультипликативные
функции трехспиновых систем
Номер
Функция
Значение
/
1
ааа
3/2
2
ааР
3
afla
1/2
4
Раа
5
аЭД
6
раЗ
-1/2
7
8
т
—3/2
Матричные элементы гамильтониана в базисе мультипликативных функций вычисляются по формуле (2.30). Нетрудно убедиться в том, что имеется всего 20 ненулевых элементов, в том числе
диагональных:
Ж и =* (va 4- vb -г vc)/2 -f- (Jab I J ас ~r /вс)/4,
Жъ% — (va ! vB — vc)/2 4 (/ab — J ас — /вс)/4,
Жъъ = (va—vb ( vc)/2 *r (—/дв i /ас — /вс)/4>
5S?44 — (—va + vb ]■ Vc)/2 -f- (—Jab — /ас 4 /вс)/4,
Жъъ — (VA — VB — Vc)/2 ч (— /дв — /ас 4 /вс)/4,
Жи~ (—va + vb — vc)/2 -f (—/дв + /ас — /вс)/4,
3^7 7 — (— VA — VB J- Vc)/2 4- (/дв — /ас — /вс)/4,
Жы — {—Va — vb — vc)/2 I (/ab 4 /ac4/bc)/4
и 12 недиагональных:
Жга = 3^32 = $?67 = Жи = /вс/2,
5?з4 = ^43 = Ж66 = Жьь = /ав/2,
= ^42 = ^57 = ^75 = /ас/2.
Блочная структура матрицы оператора Ж- Оператор Гамильтона в базисе мультипликативных функций характеризуется матрицей 8X8, имеющей блочную структуру. Блоки, или подматрицы, имеют следующие размерности:
55?»/, —1X1; Ж’/г — 3x3; 55?—>/, — 3x3; 55?_»Л— 1 х 1.
Разбиение -общей задачи на отдельные проблемы. Таким образом, задача поиска восьми собственных функций и собственных значений сводится к четырем более простым задачам, соответствующим отдельным подматрицам гамильтониана. Для блоков размерности 1 X 1 решения очевидны:
Ei = Stfiv Ц)! = ааа,
Eg = 55/88’ 'фв ~
Для блоков размерности 3x3 задача сводится к диагонализа- ции матриц 3X3, т. е. к решению алгебраических уравнений третьей степени. Так, для подматрицы Ж^г, относящейся к мультипликативным функциям фг, фз, ф4, имеем
3$?22 — Е Ж23 Ши
А3= Шп Ж3в-ЕЖи ■ (2.62)
Ж^ Жы Ж ц —Е
Приравнивая определитель Д2 нулю, получим
(Ж22 ~ Е) (Жээ - Е) {Жи -Е) - (Жы - Е) Ж\, - {Жи - Е) Ж\з ^ ■f Ж23Ж3,Жи f ЖиЖыЖы-{Ж3э-Е)Ж\, = О, (2.63)
что дает после ряда алгебраических преобразований
аЕ3 -I - ЬЕ2 + сЕ -f d == 0, (2.64)
где использованы обозначения
а = 1,
Ъ = - (Ж,, г Ж33 + Ж С = (Ж33Жи + Жъ3Жгг + ЖцЖц + Ж\\ ! Ж~2г ■! Жм)-
л яу яу2 < сгр < cip afi o&t cip сгр яр cip су>
& — Ovcicl'rfv34 *Т *Jv44оГ^23 “Г* ObЗЗс/^24 24 «•/£22t/^33t^44’
Уравнение третьей степени (2.64) относительно Е имеет три корня, т. е. три собственных значения Е2, Е3, £4, являющихся действительными числами. Для того чтобы найти функции -ф2, ^з, ^4, необходимо подставить каждое из найденных значений энергии в • систему трех уравнений для коэффициентов сц (2.58). Одно из этих уравнений излишне, однако необходимо еще учесть условие нормировки
<ll|)i(i|3/>=6,7,
что делает систему уравнений разрешимой относительно коэффициентов Сц. ' _
Совершенно аналогично поступают и в отношении второго блока, связанного с мультипликативными функциями -фб, \|)б, ^7-
Спектр системы ABC. В результате диагонализации гамильтониана получается система восьми собственных функций г|),, имею--
щих энергии Ei. Таким образом, энергетическая диаграмма систе- 'мы ABC состоит из двух чистых состояний tyi = aaa и \|)8=РРР с z-проекциями спина 3/2 и —3/2 соответственно. Остальные уровни разделяются на две тройки, относящиеся к 2-проекциям суммарного спина 1/2 и —1/2 (рис. 2.6). Частоты и интенсивности переходов определяются согласно общим формулам (2.59а) и (2.596). Эти расчеты существенно
Jz_
3/2
Е*
1/г
Рис.
2.6. Диаграмма энергетических уровней
системы ABC
ft
-з/г
Системы АМХ и АВХ. Случай слабой связи спинов
Спектры трехспиновых систем с химически неэквивалентными ядрами существенно упрощаются при наличии слабой связи спинов. Различают следующие три случая: