- •1. Электрическая цепь и её элементы
- •1.1. Классификация электрических цепей и их
- •1.2. Двухполюсные элементы
- •1.3. Двухполюсные активные элементы
- •1.4. Двухполюсные пассивные элементы
- •Энергия, поступающая в данный элемент, преобразуется в тепловую (необратимо рассеивается). При этом мощность определяется по закону Джоуля-Ленца:
- •Напряжение на зажимах индуктивности возникает только при изменении потокосцепления:
- •2. Линейные электрические цепи постоянного тока
- •2.1. Закон Ома для участка цепи
- •2.2. Законы Кирхгофа
- •2.3. Энергетический баланс (баланс мощностей) в
- •2.4. Методы расчёта электрических цепей
- •2.5. Матричный метод расчёта
- •3. Электрические цепи однофазного синусоидального тока
- •Синусоидальный ток и основные его характеристики
- •Символический метод расчёта цепей
- •Активные и реактивные элементы
- •Определение токов в ветвях схем,
- •Активная, реактивная и полная мощности
- •Двухполюсник в цепи синусоидального тока,
- •Трёхфазные цепи, основные соотношения,
- •3. Электрические цепи однофазного синусоидального тока
- •Синусоидальный ток и основные его характеристики
- •Символический метод расчёта цепей
- •Активные и реактивные элементы
- •Определение токов в ветвях схем,
- •Активная, реактивная и полная мощности
- •Двухполюсник в цепи синусоидального тока,
- •Трёхфазные цепи, основные соотношения,
- •5.Многополюсные цепи
- •5.1. Определение многополюсников
- •5.2. Основные уравнения четырёхполюсников
- •5.3.Простейшие схемы соединения
- •5.4. Схемы замещения четырёхполюсников
- •6. Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •6.1. Общие положения
- •6.2. Законы коммутации, зависимые и
- •6.3. Классический метод расчёта
- •Подставив численные значения
- •6.4. Преобразование Лапласа
- •Изображение простейших функций времени
- •Операторный метод расчёта
- •Характеристики звеньев и систем
- •7.2. Понятие о передаточных функциях и частотных
- •Дискретный спектр. Апериодические сигналы и их спектры
- •Гармонический анализ и разложение функций
- •Некоторые свойства периодических кривых
- •Преобразование Фурье и спектральные
- •9. Основные понятия и модели теории электромагнитного поля
- •9.1. Основные понятия и определения
- •9.2. Потенциальные и вихревые поля
- •9.3. Основные величины электростатического поля
- •9.4. Основные величины поля электрического тока
- •Применяем теорему Остроградского-Гаусса
- •9.5. Основные величины магнитного поля
- •9.6. Передача энергии в электрических цепях.
- •Литература, использованная при составлении учебного пособия:
Подставив численные значения
,
получим корни p1 = – 190,98; p2 = – 1309,02.
4). Так как корни действительные и разные, то согласно (6.4)
.
Записываем решение для uC (t):
.(6.16)
6). Определяем постоянные интегрирования А1 и А2.
Продифференцируем (6.16)
. (6.17)
Возьмём (6.16) и (6.17) при t = 0+:
, (6.18)
. (6.19)
С другой стороны (см. пункт 1):
,
.
Таким образом, имеем систему двух уравнений
,
решение которой А1 = – 117,08; А2 =17,08.
Окончательно, напряжение на ёмкости после первой коммутации определится по формуле:
.
Выражение для тока можно получить, используя формулу (1.5):
.
Вторая коммутация (замыкание ключа К2) происходит через время t = 10–2 с.
Определим независимые начальные условия для неё:
[B]
[A]
Для второй коммутации время опять отсчитывают от нуля, поэтому для неё
[A] , а [B].
Принуждённый режим такой же, как и после первой коммутации:
[A]; [B].
Структура характеристического уравнения будет такой же, с той лишь разницей, что в выражении отсутствует :
или
.
Корни на этот раз получаются комплексно-сопряжённые , а напряжение на ёмкости с учётом (6.6) будет иметь вид:
. (6.20)
Для определения постоянных интегрирования А и продифференцируем (6.20)
(6.21)
и возьмём (6.20) и (6.21) при t = 0+ (для второй коммутации время опять отсчитывают от нуля) :
(6.22)
(6.23)
С другой стороны (см. начальные условия для второй коммутации):
[В],
.
Таким образом, имеем систему двух уравнений
,
решение которой и .
Окончательно, напряжение на ёмкости после второй коммутации определится по формуле:
t
= 10–2с
Рис.6.6.
Выражение для тока, также как и после первой коммутации, можно получить, используя формулу (1.5):
Процесс изменения напряжения на ёмкости и тока в цепи показан на рис.6.6.
6.4. Преобразование Лапласа
Условимся под р понимать комплексное число:
,
где а – действительная часть, b – мнимая часть этого комплексного числа.
Функцию времени (ток, напряжение, э.д.с., заряд) будем обозначать f(t) и называть оригиналом. Преобразованная по Лапласу функция f(t), называется её изображением F(p) и определяется по формуле:
(6.24)
F(p) – функция комплексного числа р. Соответствие между функцией F(p) и функцией f(t) записывают так:
Переход от функции времени f(t) к функции F(р) позволяет свести операцию дифференцирования к операции умножения, а операцию интегрирования – к делению. Это даёт возможность заменить дифференциальные уравнения алгебраическими.