- •Специальные разделы оптического материаловедения
- •Термодинамика фазовых равновесий
- •1.1 Общие сведения о термодинамике
- •1 Предмет термодинамики1
- •1.1.2 Термодинамическая система, виды систем
- •Изолированные системы – те, которые не имеют возможности обмениваться веществом и энергией с окружением и имеющие постоянный объем.
- •1.1.3 Параметры состояния, параметры процессов
- •1.1.4 Функции состояния
- •1.1.5 Виды процессов
- •1.1.6 Внутренняя энергия, теплота и работа
- •1.1.7 Максимальная работа при изобарических, изотермических, адиабатических и изохорных процессах
- •1.2 Законы термодинамики
- •1.2.2 II закон термодинамики и энтропия как термодинамическая функция
- •1.2.3 Энтропия и термодинамическая вероятность. III закон термодинамики
- •Следствия Законов
- •1.2.5 Термодинамические функции, важные для материаловедения.
- •1.2.6 Применение термодинамических понятий в других областях науки
- •1.3 Производные термодинамических потенциалов и фазовые переходы
- •1.3.1 Первые производные термодинамических потенциалов, их физический
- •1.3.2 Вторые производные термодинамических потенциалов (соотношения
- •1.3.3 Фазовые переходы I и II рода.
- •1.3.4 Фазовые переходы I рода. Барическая зависимость фазовых переходов I рода:
- •1.4 Теория фазовых равновесий
- •1.4.1 Понятия «фазовые равновесия», «компонент», «диаграмма состояний»,
- •1.4.2 Понятие химического потенциала. Условия равновесия фаз. Правило фаз
- •1.4.3 Диаграмма состояний однокомпонентной системы
- •1.4.5 Эвтектики (двухкомпонентные системы). Линии ликвидуса и солидуса.
- •1.4.6 Твердые растворы (двухкомпонентные системы). Значение твердых
- •1.4.7 Ограниченные твердые растворы
- •1.4.8 Упорядочение твердых растворов
- •1.4.9 Полная несмешиваемость в жидком и в твердом состояниях
- •1.4.10 Системы с расслаиванием в жидком состоянии. Стабильное и
- •1.4.11 Системы с образованием химических соединений (двухкомпонентные
- •1.4.12 Системы с образованием химических соединений (двухкомпонентные
- •1.4.13 Трёхкомпонентные системы (принципы изображения,
- •1.4.14 Комбинация элементов диаграмм состояний. Физико-химический анализ.
- •2. Фазовые переходы и кинетическая теория стеклования
- •2.1 Стеклование
- •2.1.1 Принципиальная особенность фазовых переходов I и II рода в общей
- •2.1.2 Природа взаимодействия в конденсированных системах (общие
- •Ионное взаимодействие
- •Взаимодействие в металлах
- •Ковалентное взаимодействие
- •Водородные связи
- •Взаимодействие Ван-дер-Ваальса
- •Энергия химических связей
- •2.1.3 Основные особенности строения жидкостей и принцип их обобщенного
- •2.1.4 Общие сведения о релаксационных процессах как о процессах перехода от
- •2.1.5 Равновесные и мгновенные свойства жидкостей
- •2.1.6 Переохлажденные жидкости как частный случай метастабильного
- •2.1.7 Проявление стеклования на свойствах жидкостей
- •2.1.8 Определение стеклообразного состояния как лабильного (абсолютно
- •2.1.9 Математическое описание стеклования в кинетической теории. Твердо- и
- •2.1.10 Время релаксации структуры и его зависимость от температуры.
- •2.1.11 Соотношение температур стеклования и плавления (правило «2/3»
- •2.2 Кристаллизация расплавов стекол
- •2.2.1 Термодинамические особенности метастабильной жидкости
- •2.2.2 Работа образования зародыша кристаллизации20
- •2.2.3 Кривые Таммана а) скорость зарождения и кривая зарождения.
- •Б) скорость роста и кривая роста.
- •2.2.4 Методы изучения кристаллизационной способности и её
- •А) политермический метод и диаграммы кристаллизационной способности
- •Б) фазовый состав и морфология кристаллов.
- •В) дифференциальный термический анализ.
- •Г) скорость кристаллизации
- •2.2.5 Типы кристаллизации
- •2.2.6 Катализированная кристаллизация; ситаллы
- •2.2.7 Связь кристаллизационной способности с диаграммой состояния
- •3.Термодинамика стеклообразного состояния
- •3.1.1 Термодинамические переменные, используемые при математическом
- •3.1.2 Математическое описание избыточной свободной энергии лабильной
- •3.1.3 Математическое условие стеклования, налагаемое на изменения
- •3.1.4 Соотношение Пригожина-Дефея и его экспериментальная проверка
- •3.1.5 Термодинамический инвариант стеклообразного состояния
- •3.1.6 Следствия, вытекающие из соотношений термодинамики
- •5. Релаксационные процессы в стеклообразном состоянии. Ионная проводимость и ионный обмен
- •5.1.1 Зависимость температуры стеклования от скорости охлаждения
- •5.1.2 Процессы и законы релаксационных изменений свойств, структурная
- •5.1.3 Оценка времени достижения равновесного состояния в процессе отжига
- •5.1.4 Физическое старение стекла при комнатной температуре52
- •5.1.5 Релаксационные явления при переходе через температуру стеклования
- •5.1.6 «Кроссовер эффект»
- •5.1.7 Расчёт изменения свойств при отжиге стекол на основании
- •5.2 Природа ионной проводимости и диффузии в стеклах.
- •5.2.1 Структура стекла и основы механизма
- •5.2.2 Законы диффузии и соотношение Нернста – Эйнштейна
- •5.2.3 Основное статистическое уравнение проводимости. Энергия активации.
- •5.2.4 Общие корреляции, ряд подвижностей
- •5.2.5 Основные закономерности электропроводности, определяемые составом
- •5.2.6 Ионообменные процессы и проблемы современной оптической технологии
- •5.2.7 Ионообменные процессы с растворами. Стеклянный электрод.
- •6. Взаимосвязь между основными видами релаксационных процессов в стеклах
- •6.4.1 Соотношение Максвелла для проводимости диэлектриков
- •6.4.2 Соотношение Максвелла для проводимости диэлектриков как основа связи
- •6.4.3 Экспериментальная проверка возможности расчёта температуры «ионного» максимума внутреннего трения по данным проводимости
- •7. Основные принципы химической устойчивости стекол
- •7.1.1 Практическая значимость свойства и его физико-химическое
- •7.1.2 Методы испытания и классификация стекол по группам
- •Группы химической устойчивости бесцветного оптического стекла к действию кислоты и дистиллированной воды
- •Группы химической устойчивости бесцветного оптического стекла к действию влажной атмосферы
- •7.1.3 Влияние компонентов состава стекла на химическую устойчивость
- •7.1.4 Способы защиты оптических деталей от химического разрушения
- •8. Специфика некоторых структурных явлений в регистрирующих средах
- •8.1. Фотоструктурные изменения в халькогенидных стеклах, их существо и
- •8.2 Структурно-фазовые изменения в жидких кристаллах и физико-химическая
- •8.2.1 Общие представления о жидких кристаллах
- •8.2.2 Специфика изменения электрических и магнитных свойств при
2.2.7 Связь кристаллизационной способности с диаграммой состояния
Практика разработки составов стекол убедительно показывает, что минимальной кристаллизационной способностью (по всем показателям) обладают составы, близкие к составам эвтектик. Это понятно, поскольку эвтектики имеют самые низкие температуры ликвидуса. Зарождение кристаллов и их последующий рост происходят при значениях вязкости, значительно больших таковых у веществ, образующих эвтектику. Кристаллизационная способность составов, близких к химическим соединениям, практически всегда выше таковой у эвтектик.
3.Термодинамика стеклообразного состояния
3.1.1 Термодинамические переменные, используемые при математическом
описании стеклования
В термодинамике устойчивое состояние обычной химической системы характеризуется критериями устойчивости:
(dT/dS) ˃ 0; (dp/dV) ˂ 0; (dμi/dmi) ˃ 0.
Это состояние может соответствовать как состоянию стабильного, так и метастабильного равновесия. Более того, если при изменении температуры и давления за время наблюдения структура вещества остается постоянной (она заморожена, как в стекле), то справедливы те же неравенства.
Смысл приведенных неравенств весьма прост. Энтропия при увеличении температуры может только возрастать, в противном случае наступило бы противоречие со II Началом термодинамики, так как пришлось бы рассматривать отрицательное значение теплоемкости. Объем тела при увеличении давления может только уменьшаться (если было не так, работа по расширению стала бы отрицательной). Химический потенциал компонента с ростом массы этого компонента в составе фазы может только увеличиваться.
Лабильное, абсолютно неустойчивое состояние соответствует общим критериям
(ΔS)U,V,mi ˃ 0, (ΔU)S,V,mi ˂ 0,
согласно которому энтропия системы при выходе из этого состояния всегда возрастает (при постоянстве внутренней энергии, объема и массы компонентов)23, а внутренняя энергия всегда убывает (при постоянстве энтропии, объема и масс компонентов).
В отношении стеклообразного состояния это определение справедливо, однако его справедливость может быть выяснена только при больших продолжительностях наблюдения. Например, старение стекла при комнатной температуре, как мы видели, становится наблюдаемым только за месяцы или годы.
В классической термодинамике отсутствует фактор времени, а способ, благодаря которому возникает возможность неустойчивого состояния, не раскрывается. Неравновесная термодинамика вводит в описание фактор времени и восполняет этот недостаток.
Ради простоты рассмотрим случай гомогенной системы, то есть последний критерий условия устойчивости, связанный с изменением состава (химического потенциала), не рассматривается.
Предлагаемое изложение материала исходит из аналогичных подходов к явлению стеклования предшествующих авторов []. Однако для стройности изложения в основу был положен термодинамический анализ релаксационных процессов по методу Де-Донде []. Этот метод впервые был использован Л.И.Мандельштамом и М.А.Леонтовичем при описании возникновения неравновесных состояний при взаимодействии звуковой волны с жидкостью24 [].Кроме того, для общности рассмотрения как термодинамики стеклования, так и физического смысла соотношения Пригожина-Дефея, этот раздел изложен в терминах теории детерминантов. Этот принцип анализа условий устойчивости систем использовался ещё Гиббсом []; для описания стеклования он уже использовался в работе Ковача (J. Kovac, J. Phys. Chem. 1981, No 14, 2060-2065, 1981).
а) основные определения и допущения модели
Параметры состояния. Наряду с внешними, задаваемыми параметрами системы существует внутренний структурный параметр или несколько таких параметров. Пока мы ограничимся единственным структурным параметром. Обозначим его как и выше, через ξ, значение ξ может изменяться от 0 до 1. Смысл этого параметра для структуры жидкости нами уже пояснялся.
Стеклообразное состояние соответствует частному случаю, когда ξ = const. Тогда при совокупности задаваемых переменных (Т,р) точку стеклования для заданного ξ определим как (Tg, pg). Далее мы ограничимся только этими переменными. В окрестности некоторой точки существует равновесное состояние (ξ равновесно). Может существовать и неравновесное состояние (ξ = const). Под понятием «окрестности» точки понимаем малые изменения температуры δT = T - Tr, δp = p - pr, δξ = ξ – ξr , где индекс r в частном случае совпадает с индексом g. Под термином «неравновесное состояние» понимается состояние, имеющее более высокий термодинамический потенциал, чем равновесное состояние. Нас пока не интересует дальнейшая судьба этого неравновесного состояния (сохраняется ли оно или постепенно исчезает). Важно найти условие, при которых оно возникает.
Возможность полного описания рассматриваемых состояний. Оба состояния в рамках продолжительности наблюдения τ´ (и описания, соответствующего этому условию) способны обратимо воспринимать и отдавать тепло, то есть к ним применимы условия обратимости. Очевидно, что время релаксации τ и τ´ связаны неравенством τ ˂˂ τ´.
Свободная энергия Гиббса G для равновесного состояния всегда является однозначной функцией температуры и давления:
G = G(T,p),
поскольку параметр структуры ξ однозначно следует за изменениями этих переменных.
Для неравновесного состояния свободная энергия Гиббса всегда зависит и от структуры, которая не следует однозначно за изменениями Т и р:
G = G(T,p, ξ).
Таким образом, в окрестности точки стеклования возникает замороженное состояние структуры и ξ далее не изменяется.
Обозначения свойств термодинамических функций рассматриваемых состояний. Введём следующие обозначения:
GT = (∂G/∂T)p,ξ, GTT = (∂2G/∂T2)p,ξ, и т.д., в том числе
Gξ = -А (А - это так называемое сродство процесса структурного изменения).Эта величина показывает изменение свободной энергии при полном изменении структурного параметра ξ от 1 до 0.
Очевидно, что
GT = - S,
Gp = V,
Gξξ = (∂2G/∂ξ2)p,T – изменение сродства за полное структурное превращение,
- T·GTT = T(∂S/∂T) = Cp, где Cp изобарная теплоемкость системы. Далее
- Gpp/V = - (∂V/∂p)/V = κT, где κT - изотермическая сжимаемость системы.
GТp/V = (∂V/∂Т)/V = α - коэффициент объемного термического расширения системы.
Аналогично предыдущему определяются
Gξp как изменение объема системы за полное структурное превращение ,
и - T·GξT как теплота превращения, рассчитанная на полное превращение.
б) допущения кинетического плана.
Стремление системы к равновесию при изменении ξ до равновесного состояния происходят при соблюдении следующих условий (вводимые допущения):
1) единственной причиной изменения ξ является наличие сродства Gξ (избыток свободной энергии есть движущая сила процесса), которое должно убывать в процессе релаксации;
2) закон релаксации линеен по времени, то есть
dξ/dt = - γ·Gξ, где некоторый кинетический коэффициент (вроде текучести), обратный вязкости;
3) скорость релаксации определена релаксационным законом простой экспоненты, который в дифференциальной форме можно записать как
dξ/dt = δξ/τ,
где 1/τ есть константа скорости процесса, а τ есть время релаксации. δξ здесь –величина структурного параметра, которая ещё не отрелаксировала. С такой формой приближения мы уже сталкивались при изложении теории релаксации свойств.
Кроме того, если разница ξ- ξe = - δξ мала, то есть мы недалеко отошли от состояния равновесия (ξe – равновесное значение параметра структуры), то и Gξ мало, поэтому Gξξ = ∂Gξ/∂ξ = δGξ/δξ.
Из предыдущих и последних соотношений получаем, что
τ = - (γ·Gξξ)-1.
Последнее соотношение весьма примечательно. Поскольку систем, лишенных вязкости, не существует (за исключением квантовой жидкости – жидкого гелия), время релаксации всегда отлично от бесконечности и от нуля. При бесконечном времени релаксации мы никогда не увидели бы, что система релаксирует, при нулевом времени релаксации мы никогда не смогли бы получить стекла как состояния с замороженной структурой. Но для этого необходимо, чтобы - Gξξ всегда было положительно. Это условие мы получим в следующем разделе.