- •1. Розповсюдження світла в неоднорідному середовищі і проблема управління хвильовим фронтом. Модель турбулентності Колмогорова
- •2. Системи фазового спряження
- •3. Навчання нейромережі без вчителя
- •1. Генерация електромагнитного излучения
- •Критерії ефективності ацкп
- •3. Оптична обробка та розпізнавання зображень
- •2. Основні етапи точнісних розрахунків. Розрахунок інструментальної та динамічної похибок
- •3. Види функцій активації. Модель формального нейрона
- •1. Квантрон – базисний елемент оптоелектронної схемотехніки
- •2. Попередній вибір приймача випромінювання і його узгодження з електронним трактом
- •1. Сигнал, як носій вимірювальної інформації. Квантування за часом, за рівнем та в просторі
- •2. Тепловізійні методи діагностики
- •3. Основні функціональні задачі стз, вимоги до стз адаптивних роботів, узагальнена структура стз
- •1.Твердотельный лазер.
- •2. Загальна характеристика атмосферних оптичних перешкод
- •3. Методи та засоби кореляційної обробки зображень
- •2. Структура засобів вимірювань (зв). Принцип дії, вимірювальне коло і види схем зв.
- •3. Методи та засоби оптичної фільтрації
- •1. Секціонування дзеркал. Суцільні деформовані дзеркала.
- •2. Теплові впливи на тканину. Вплив лазерного випромінювання
- •3. Методи та засоби оптичної двовимірної кореляції
- •Оптическая голография
- •2. Структура оптичного кабелю
- •3. Оптичні та оптоелектронні процесори для обробки та аналізу зображень
- •Параметри стандартного тв сигналу
- •2. Передача світлової енергії на далекі відстані. Оптична астрономія. Світлові пучки в установах термоядерного синтезу, системах оптичної локації, технології і інших областях сучасної техніки.
- •3. Біологічний нейрон, його структура. Модель формального нейрона
- •1. Требования в голографии к:
- •Особливості оптоелектронних івс. Приклад структури паралельної оптоелектронної івс обробки зображень
- •1. З’єднання тривимірних оптичних хвилеводів на загальній підложці
- •3. Основні показники та характеристики оптоелектронних засобів
- •Система трьох зв’язаних ох та її характеристики
- •Принцип формирования лазерного излучения
- •3. Оптоелектронна елементна база, її особливості
- •1. Одномірні інтегральні перекривання полів тривимірних оптичних хвилеводів
- •2. Оптоелектронні аналого-цифрові картинні перетворювачі (ацкп) для паралельних івс обробки зображень
- •3. Оцінка складності оптоелектронних структур
- •Просторово-часові модулятори світла як базові компоненти систем оптоелектронної обробки в оптоелектронних івс.
- •1. Хвилеводні повороти
- •2. Реакція біотканини, залежність від температури
- •3. Види паралелізму обчислювальних алгоритмів
- •2. Характеристики адаптивних дзеркал. Вимоги, що пред’являються до адаптивних дзеркал
- •3 . Ознаки зображення: детерміновані, ймовірнісні, логічні, структурні
- •2. Порівняльна характеристика сенсорів хвильового фронту
- •3. Метод розв’язку задачі розпізнавання
- •3 . Класифікація систем розпізнавання
- •Структурні схеми зв і види перетворень. Узагальнена структурна схема інформаційно-вимірювальної системи (івс).
- •Методи сортування великих масивів даних
- •2. Структурна організація та архітектура оптоелектронних засобів
- •3. Кластерний аналіз
- •1. Порівняльна характеристика сенсорів хвильового фронту
- •2. Особливості різноманітних конструкцій і використовуваних приводів для побудови адаптивних дзеркал
- •3. Оптичні та оптоелектронні комутаційні схеми
- •1. Побудова адаптивних оптичних систем. Особливості роботи адаптивних оптичних систем.
- •Фотометричні прилади для вимірювань
- •3. Навчання нейромережі з вчителем
- •2. Схеми класифікації обчислювальних систем для обробки зображень
- •3. Постановка задачі розпізнавання
- •2. Особливості двовимірного перетворення Фур'є
- •1. Системи апертурного зондування
- •2. Конструкторські та технологічні показники якості оеп та лс
- •3. Налаштування нейромережі на розв’язання прикладних задач
- •2. Згортка та кореляція оптичних сигналів
- •3. Захист оеп від впливу зовнішніх факторів
- •1. Класифікація волоконно-оптичних датчиків для діагностики
- •1. Сенсори гартманівського типу
- •2. Оптична система людського ока. Інструменти офтальмологічної оптики
- •3. Аналітичні та імітаційні моделі
- •1. Засоби повернення хвильового фронту в нелінійних середовищах
- •2. Електрично-керовані та оптично керовані транспаранти як базові елементи оеп. Seed – прилади
2. Попередній вибір приймача випромінювання і його узгодження з електронним трактом
Розрахунок приймача ВОЛЗ проводиться після встановлення загальних системних потреб і обмежень по алгоритму, що приведений на рисунку. Блоком 2 вирішується питання про використання аналогової або цифрової модуляції джерела випромінювання. При використанні цифрової модуляції вирішується питання, чи використовувати імпульсно-кодовий або фазоімпульсний спосіб кодування(блок 3). На слідуючому кроці (блок 4) проводиться розрахунок шуму приймача в смузі частот сигналу, який визначається потрібною шириною смуги інформаційних сигналів, шумом всіх компонентів приймача і можливим застосуванням фільтрів для подавлення шумів за межами смуги передаваємих сигналів.
Після цього оцінюється відношення сигнал/шум на виході системи.
Далі проводиться вибір конкретного типу фотодіода з тих що є в асортименті (блок 5) При цьому вважають, що довжина хвилі джерела відповідає чутливості фотодіода.
Після вибору фотодіода визначається тип передпідсилювача (блок 6):
резистивний, з навантаженням, інтегруючий або зі змінним зворотнім зв’язком. При малих швидкостях передачі сигналів частіше використовуються інтегруючі підсилювачі на польових транзисторах. При високих швидкостях передача (100 Мбит/с) найбільш часто використовуються інтегруючі підсилювачі на біполярних транзисторах.
Після вибору типу передпідсилювача проводиться розрахунок мінімального рівня детектованого сигналу, який визначається мінімальною величиною отриманої приймачем потужності оптичного сигналу, що генерує струм, рівний шумовому струму в смузі частот сигналу (блок 7). Потім визначається потужність сигналу, що необхідна для досягнення величини відношення сигнал/шум.
Блок 10 розглядає динамічний діапазон приймача з врахуванням зміни температури навколишнього середовища і зміни параметрів лінії в часі. Якщо очікувані зміни температури спричиняють занадто сильний вплив на приймач, то слідує використовувати схему температурної компенсації.
3. Принципи використання Nd:YАG - лазерів в медичній практиці. Можливості використання Nd:YАG — лазерів. Основні використання Nd:YАG — лазерів з різними аплікаторами. Використання гнучких світловодів в повітряному середовищі
Під тепловим впливом лазерного випромінювання в медицині розуміють в основному випар (різання) і коагуляцію біотканини. Це стосується різних лазерів із щільністю потужності від 1 до 10 Вт/см і з тривалістю опромінення від мілісекунд до декількох секунд.
Тепловий вплив лазерного випромінювання в біотканини ґрунтується на поглинанні випромінювання і перетворенні його енергії в тепло. У залежності від коефіцієнта поглинання в тканині поглинається визначена потужність і в залежності від тривалості опромінення депонується визначена енергія. Коефіцієнт поглинання залежить від виду тканини і від довжини хвилі лазерного випромінювання.
Лазерні системи на основі Nd:YАG – лазерів найбільш часто застосовуються в медицині.
На відміну, наприклад від СО2 лазера, випромінювання Nd:YАG – лазера проникає глибше в тканину. Через незначне поглинання і сильне розсіювання світла неможливо відразу ж випарити тканину при середній потужності близько 30 Вт.
При короткому часі опромінення спостерігається тільки коагуляція тканини. Якщо збільшити час опромінення, то температура тканини підвищиться приблизно до 100˚С, і тканина буде висихати.
Через висихання теплопровідність стає гіршою, і температура ще більш підвищується. Якщо поверхня, що опромінюється, суха і починає обвуглюватися, змінюється параметр поглинання тканини.
Внаслідок цього лазерний промінь цілком поглинається в досить тонкому шарі, тканина починає швидко випаровуватися.
При низькій потужності лазера навіть при значному часі опромінення за допомогою Nd:YАG – лазера можна не досягти випару (розсічення), тому що енергія цілком відводиться в навколишню тканину в результаті теплопровідності. У цьому випадку тканина тільки коагулюється.
Через велику глибину проникнення в тканину променем Nd:YАG – лазера можна закривати судини з діаметром до 5 мм за допомогою коагуляції і зморщування.
Ефективне розсічення звичайними фокусуючими наконечниками настає лише при потужності більше 70 Вт і низької швидкості розсічення.
Безконтактний метод може бути реалізований за допомогою передачі по світловоду розфокусованого пучка або за допомогою маніпулятора фокусування. На межі між кінцевою поверхнею світловода і тканиною відбувається карбонізація тканини, яка поглинає більшу випромінювання Nd:YАG – лазера. При цьому не відбувається проникнення випромінювання в біотканину, на відміну від “типового” впливу Nd:YАG – лазера на тканину, так як майже все випромінювання поглинається в карбонізованому шарі.
Якщо лазер використовується в імпульсному режимі з максимальною вихідною потужністю до 50 Вт в рідкому середовищі або із системою рідкого чи газового охолодження світловода, то ризик руйнування світловода практично відсутній.
Використання фокусую чого маніпулятора пропонує широкий спектр способів впливу на тканину: від утворення надтонкої зони коагуляції в мікрохірургії до широкого коагуляційного шару для зупинки кровотечі. Можна ефективно розрізати тканину, можна провести підшкірну ін’єкцію без пошкоджень інших шарів тканини. Для мікрохірургічної препарації необхідний фокусуючий маніпулятор з малим діаметром плями фокусування.
Зазвичай глибина проникнення лазерного випромінювання в тканину складає біля 5 мм. Застосовуючи метод охолодження поверхні кубиками вдається знизити цей параметр до 1 … 1,5 мм. При цьому поверхня охолоджується до температури нижче 10˚С, на поверхні не виникає температур, що призводить до коагуляції.
Оптичний хвилевід застосовується в медицині як світловід, тобто у виді невпорядкованого пучка світловолокон для підсвічування, або як упорядкований пучок світловолокон для передачі зображення. Ці пучки волокон для передачі зображення є оптичним ядром будь-якого гнучкого ендоскопа. Великою перевагою є висока гнучкість волокна, що значно збільшує можливості застосування лазерного променя в терапії.
Світловоди відіграють важливу роль у всіх методах лазерної терапії, при яких лазерна енергія повинна вводитися в тіло людини, як наприклад, при ендоскопічних методах із введенням у порожнини тіла, в урології, терапії, пульмонології, гінекології і т.д. Лазерну енергію можна вводити також у кровоносну систему, де застосовуються спеціальні лазерні волоконні катетери.
Світловоди, що знаходяться в клінічному застосуванні, являють собою винятково світловоди з високочистого кварцового скла. Тут потрібні надзвичайно малі світлові втрати, точно юстировані оптичні властивості, висока механічна міцність волокна.
Розрізняють безконтактне та контактне застосування гнучких світловодів для дослідження біотканини.
При безконтактному застосуванні лазерне випромінювання доводиться до біотканини за допомогою системи доставки випромінювання без її торкання. Завдяки застосуванню фокусуючих елементів, випромінювання фокусується у пляму, розмір якої менеш діаметра застосовуваного світловода.
При контактному методі кварцове волокно торкається оброблюваної біотканини. Завдяки невеликому діаметру, звичайні скловолокна (0,05 – 1 мм) можна застосовувати для ендоскопічних цілей. У деяких випадках доцільно видалити механічну оболонку волокна на його кінці. Цей вид застосування наз. „оголоене волокно”. Якщо таке волокно накласти контактним методом на тканину й опромінювати її з відносно невеликою потужністю (наприклад 20 Вт Nd:YAG-лазером), то виникає чітко обмежена гомогенна зона карбонізації, у якій лазерне випромінювання цілком поглинається і викликає точкове випаровування тканини.
На світловод можуть надіті так зв. „нагрівальні зонди” або „гарячі наконечники”. Вони являють собою металеві ковпаки. Випромінювання лазера перетворюється в „нагрівальному зонді” у тепло. Через центральний отвір визначена частина лазерного випромінювання досягає тканини.
Сапфірові наконечники, що мужуть надіватися на кінець волокна за допомогою адаптера, були розроблені для Nd:YAG-лазера. Вони змінють характеристику лазерного випромінювання, що виходить з волокна, і приводять до ефекту коагуляції – випаровування. Загострені сапфірові наконечники сильно концентрують випромінювання і тому можуть використовувватись для розсічення тканини в хірургії. При застосуванні закруглених сапфірових наконечників досягається рівномірне випромінювання зі сферичною характеристикою, що дозволяє при контактному методі забезпечити гомогенний розподіл випромінювання з наступною коагуляцією.
Білет 5