- •Содержание
- •Введение
- •Порядок выполнения лабораторной работы
- •По технике безопасности
- •Некоторые свойства вероятностей
- •Введение в математическую статистку
- •Эмпирическая функция распределения
- •Гистограмма распределения
- •Числовые характеристики
- •Нормальное распределение
- •Свойства нормального распределения:
- •Правило 3 сигма
- •Задание
- •Контрольные вопросы
- •Свободные электроны в металлах
- •В ычисление анодного тока при задерживающем напряжении
- •Измерения и их обработка Приборы и принадлежности
- •Выполнение работы
- •Контрольные вопросы
- •Потенциал межмолекулярного взаимодействия
- •Соотношения между кинетической и потенциальной энергиями в агрегатных состояниях
- •Поверхностное натяжение
- •Механизм возникновения поверхностного натяжения
- •Капиллярные явления
- •Приборы и принадлежности
- •Вывод рабочей формулы
- •Порядок выполнения работы
- •Приборы и принадлежности
- •Вывод рабочей формулы
- •Порядок выполнения работы
- •Приборы и принадлежности
- •Описание установки
- •Вывод рабочей формулы
- •Порядок выполнения работы
- •Приборы и принадлежности
- •Описание установки и вывод рабочей формулы метода
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Объяснение эффекта Зеебека Объемная термоЭдс или различная зависимость средней энергии электронов от температуры в различных веществах
- •Контактная термоЭдс или различная зависимость от температуры контактной разности потенциалов в различных веществах
- •Объяснение эффекта Пельтье
- •Термоэлектрический модуль (элемент) Пельтье
- •Описание экспериментальной установки
- •Порядок выполнения работы Задача 1 - изучение эффекта Пельтье
- •Задача 2 - изучение эффекта Зеебека
- •Контрольные вопросы
- •Вывод формулы Пуазелля, коэффициент вязкости
- •Описание экспериментальной установки
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Постановка задачи
- •I. Метод вискозиметрии
- •Обоснование метода
- •Приборы и принадлежности
- •Описание вискозиметра
- •Порядок выполнения работы
- •II. Метод Стокса Обоснование метода
- •Приборы и принадлежности
- •Описание прибора
- •Порядок проведения работы
- •Контрольные вопросы
- •Оборудование
- •Вывод рабочей формулы
- •Порядок выполнения работы:
- •Порядок выполнения работы:
- •Контрольные вопросы
- •Постановка задачи
- •Описание установки
- •Вывод рабочей формулы
- •Порядок выполнения работы
- •Обработка результатов
- •Контрольные вопросы
- •Описание установки
- •Вывод рабочей формулы
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Классическая теория теплоемкости твердых тел (кристаллов)
- •Несовершенство классической теории теплоемкости
- •Квантовая теория теплоемкости Эйнштейна
- •Понятие о квантовой теории Дебая для теплоемкости твердых тел
- •Экспериментальная задача Приборы и принадлежности
- •Измерение теплоемкости методом охлаждения
- •Описание установки
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Постановка задачи
- •Описание установки
- •Величина χ при различных температурах
- •Контрольные вопросы
- •Основные понятия комбинаторики
- •1. Размещения с повторениями
- •2. Размещения без повторений
- •3. Перестановки без повторений
- •4. Перестановки с повторениями
- •5. Сочетания без повторений
- •Задача о картах и вероятности
- •Обработка результатов по методу наименьших квадратов
- •Обработка результатов измерений.
- •Очень нужно всем студентам знать!!!
- •При обработке результатов прямых измерений предлагается следующий порядок операций:
- •Ошибки величин являющихся функциями нескольких измеряемых величин
- •Изменение концентрации частиц при прохождении через потенциальный барьер
- •Вычисление относительной скорости
- •Условия применимости классической статистики
- •Границы применимости закона Максвелла распределения молекул газа по скоростям
- •Понятие о квантовой статистике Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака. Переход к статистике Максвелла-Больцмана.
- •Литература
Объяснение эффекта Зеебека Объемная термоЭдс или различная зависимость средней энергии электронов от температуры в различных веществах
Если вдоль проводника термопары создан градиент температур, то электроны на горячих концах приобретают более высокие энергии (и, соответственно, скорости), чем на холодных. Если имеется полупроводник, то концентрация электронов проводимости еще дополнительно растет с температурой.
В результате, в каждом проводнике (полупроводнике), возникает поток электронов от горячего конца к холодному и на холодном конце появляется отрицательный потенциал, а на горячем – положительный.
Процесс происходит в каждом из проводников (полупроводников) термопары и продолжается до тех пор, пока возникшая разность потенциалов ∆U (на концах каждого из проводников или полупроводников) не вызовет поток электронов, равный первичному в обратном направлении (благодаря чему установится равновесие).
Разность температур создает внутри проводника непотенциальноеm электрическое поле с напряженностью Е.
По определению, электродвижущая сила ε на участке проводника L равна работе сил непотенциального электрического поля по перемещению заряда по этому проводнику
Термоэдс, возникновение которой описывается данным механизмом, называется объёмной
Контактная термоЭдс или различная зависимость от температуры контактной разности потенциалов в различных веществах
При контакте двух металлов (или полупроводников) возникает контактная разность потенциалов. Контактная разность потенциалов вызвана отличием энергий Ферми у контактирующих твердых тел.
Рассмотрим контакт двух металлов с различными работами выхода А1 и А2, т.е. с различными положениями уровня Ферми (верхнего заполненного электронами энергетического уровня). Они являются характеристиками конкретного металла, которые при этом зависят от температуры. Если A1<A2 (этот случай изображен на рис.2 а), то уровень Ферми располагается в металле 1 выше, чем в металле 2. Следовательно, при контакте металлов электроны с более высоких уровней металла 1 будут переходить на более низкие уровни металла 2, что приведет к тому, что в приконтактном слое металл 1 зарядится положительно, а металл 2 отрицательно. Одновременно происходит относительное смещение энергетических уровней: в металле, заряжающемся положительно, все уровни смещаются вниз, а в металле, заряжающемся отрицательно, вверх. Этот процесс будет происходить до тех пор, пока между соприкасающимися металлами не установится равновесие, которое, как доказывается в статистической физике, характеризуется совпадением уровней Ферми в обоих металлах (рис. 2, б)
Таким образом, при создании контакта уровни Ферми выравниваются и возникает контактная разность потенциалов, равная
где F – энергия Ферми 1 и 2 металла , e – заряд электрона.
В контакте тем самым существует электрическое поле с напряженностью Е = – ∆U/∆x, локализованное в тонком приконтактном слое толщиной ∆x. Это значит, что если составить замкнутую цепь L из двух металлов (имеющих одинаковую температуру) и совершить обход по замкнутому контуру L, то в одном контакте обход будет происходить по полю, а в другом – против поля.
При одинаковой температуре контактирующих металлов разность потенциалов внутри проводников одинакова на обоих концах
и, следовательно, результирующая работа сил электрического поля (и, соответственно, ЭДС) в цепи будет равна нулю
Если же температуру одного из контактов изменить, то, поскольку энергия Ферми F зависит от температуры, контактная разность потенциалов ∆U на одном из концов также изменится и, следовательно, работа сил электрического поля Е будет отлична от нуля. То есть, появится ЭДС в замкнутой цепи. Данная ЭДС называется контактной термоэдс, которая намного больше объемной.
Если оба контакта термоэлемента находятся при одной и той же температуре, то и контактная, и объёмная термоэдс исчезают.