- •Введение.
- •Основные уравнения динамики жидкости
- •1.Силы, действующие в жидкости.
- •2.Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера).
- •3. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости.
- •4. Геометрический и энергетический смысл уравнения Бернулли.
- •5. Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости.
- •6. Одномерная модель реальных потоков. Одномерными называются потоки, в которых гидродинамические величины зависят только от одной геометрической координаты.
- •7. Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости.
- •Уравнение Бернулли в форме давлений.
- •Д.1. Уравнение Бернулли для элементарной струйки невязкой сжимаемой жидкости.
- •Д.2 Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (уравнения Навье-Стокса).
- •Задание а) Найти выражение для распределения скоростей в данном случае, считая, что верхняя пластина движется с заданной скоростью (течение Куэтта).
- •Д.3. Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости.
- •Гидростатика
- •1. Гидростатическое давление.
- •2. Свойства гидростатического давления.
- •I свойство гидростатического давления: в каждой точке внутри покоящейся жидкости давление направлено по внутренней нормали к площадке, проходящей через данную точку.
- •3. Дифференциальные уравнения равновесия жидкости (уравнения Эйлера).
- •4. Распределение давления в однородной несжимаемой жидкости.
- •5.Виды давления
- •6. Графическое изображение давления.
- •7. Закон Паскаля.
- •8. Давление покоящейся жидкости на плоские стенки.
- •9. Давление жидкости на криволинейные поверхности.
- •10. Закон Архимеда.
- •11. Распределение давления в покоящемся газе.
- •Дополнительная часть.
- •Решение Умножим дифференциальные уравнения системы равновесия (4.7) на орты и сложим соответственно левые и правые части. В результате получим
- •Д.2. Потенциал силы. Поверхность уровня.
- •Д.3. Центр давления.
- •Гидравлические сопротивления.
- •Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости.
- •Уравнение равномерного движения.
- •3. Ламинарное течение в круглой трубе.
- •Природа гидравлических сопротивлений. Потери по длине и местные.
- •5. Общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубе.
- •6.Турбулентные течения.
- •6.1. Качественные и количественные характеристики турбулентных течений.
- •Основные характеристики турбулентности.
- •Схемы турбулентных потоков.
- •6.3 Физическая природа турбулентных напряжений.
- •В рассматриваемом случае турбулентного потока
- •Окончательно может быть получено выражение
- •6.4. Распределение скоростей в турбулентных потоках.
- •Из (6.3) следует
- •7.Экспериментальные результаты по определению потерь при турбулентном движении жидкости.
- •Абсолютная и относительная шероховатость.
- •График Никурадзе.
- •Опыты Мурина-Шевелева.
- •9. Распределение скорости по сечению круглой трубы при турбулентном режиме.
- •Местные сопротивления.
- •Внезапное расширение потока.
- •Литература.
-
График Никурадзе.
В общем случае коэффициент гидравлического трения в формуле Дарси-Вейсбаха.
может зависеть от двух безразмерных параметров – числа и k/d, т.е.
(7.1)
Опыты для установления характера зависимости (7.1) были проведены в 1933 г. И.Никурадзе в гладких латунных трубках и трубах с искусственной равномерно зернистой шероховатостью из кварцевого песка. Песок известной крупности наклеивался в один сплошной слой на внутреннюю поверхность труб различного диаметра; при этом были получены различные значения относительной шероховатости (от k/d =0,00197 до 0,066). В изготовленных таким образом трубах при разных расходах измеряли потери напора и вычисляли коэффициент . Результаты опытов Никурадзе представлены в виде графика на рис. 7.1. Логарифмические шкалы на осях выбраны для того, чтобы сделать график наиболее компактным.
На графике можно выделить 4 характерные зоны.
-
Зона ламинарного режима, изображаемая прямой 1. Все экспериментальные точки, независимо от шероховатости стенок, ложатся на одну прямую, уравнение которой
(7.2) Границей зоны служит значение Re=2300; данная закономерность имеет место при Re< Reкр. Таким образом, при ламинарном режиме шероховатость не оказывает влияние на сопротивление. В диапазоне Re=2300-4000 происходит переход от ламинарного режима к турбулентному. В потоке наблюдается неустойчивость, порождаемая периодическим возникновением очагов турбулентности и их исчезновением.
2. Зона гладкостенного сопротивления, образуемая опытными точками вдоль прямой 2. Здесь также не зависит от шероховатости и выражается так (7.3) Отсутствие зависимости от относительной шероховатости объясняют следующим образом. При турбулентном течении вблизи стенки сохраняется ламинарный слой. Толщина его может быть определена по формуле (6.2) и достаточна, чтобы покрыть все неровности стенки, благодаря чему турбулентное ядро не взаимодействует с выступами шероховатости. Трубы, работающие в таком режиме, иногда называют гидравлически гладкими.
3. Зона доквадратичного сопротивления, которая ограничена линией гладкостенного режима и линией KK, отделяющих горизонтальные участки кривых. В зоне 3 каждая кривая соответствует определенному значению относительной шероховатости.
Здесь имеет место общая зависимость
4. Зона квадратичного сопротивления, образованная горизонтальными участками кривых. Здесь коэффициент не зависит от Re, т.е.
=f(k/d) В этой зоне толщина вязкого слоя настолько мала, что выступы шероховатости непосредственно взаимодействуют с турбулентным потоком.
При использовании опытных данных, полученных Никурадзе, для практических расчетов встретились значительные трудности.
Трубы из разных материалов могут иметь разную величину коэффициента
гидравлического трения (при одинаковом значении абсолютной шероховатости) в зависимости от формы выступов, густоты и характера их расположения.
Поэтому было введено представление об эквивалентной шероховатости кэ(именно эта величина приводится в справочных данных).
Под эквивалентной шероховатостью понимают такую высоту выступов шероховатости, сложенной из песчинок одинакового размера (шероховатость Никурадзе), которая дает при расчетах одинаковую с заданной шероховатостью величину коэффициента гидравлического трения. Таким образом, эквивалентная шероховатость определяется с помощью гидравлических испытаний трубопроводов.
Задача 7.1 По двум трубам равной длины проходит одинаковый расход Q ; потери напора в первой трубе h1 , во второй h2.
Чему равно отношение h1/ h2 , если отношение диаметров трубы d1/ d2 равно двум, т.е. d1/ d2 =2.Зона сопротивления в обоих случаях квадратичная.
Указания. Необходимо составить отношение выражений для потерь по длине по формуле Дарси-Вейсбаха и учесть уравнение неразрывности.