- •Введение.
- •Основные уравнения динамики жидкости
- •1.Силы, действующие в жидкости.
- •2.Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера).
- •3. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости.
- •4. Геометрический и энергетический смысл уравнения Бернулли.
- •5. Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости.
- •6. Одномерная модель реальных потоков. Одномерными называются потоки, в которых гидродинамические величины зависят только от одной геометрической координаты.
- •7. Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости.
- •Уравнение Бернулли в форме давлений.
- •Д.1. Уравнение Бернулли для элементарной струйки невязкой сжимаемой жидкости.
- •Д.2 Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (уравнения Навье-Стокса).
- •Задание а) Найти выражение для распределения скоростей в данном случае, считая, что верхняя пластина движется с заданной скоростью (течение Куэтта).
- •Д.3. Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости.
- •Гидростатика
- •1. Гидростатическое давление.
- •2. Свойства гидростатического давления.
- •I свойство гидростатического давления: в каждой точке внутри покоящейся жидкости давление направлено по внутренней нормали к площадке, проходящей через данную точку.
- •3. Дифференциальные уравнения равновесия жидкости (уравнения Эйлера).
- •4. Распределение давления в однородной несжимаемой жидкости.
- •5.Виды давления
- •6. Графическое изображение давления.
- •7. Закон Паскаля.
- •8. Давление покоящейся жидкости на плоские стенки.
- •9. Давление жидкости на криволинейные поверхности.
- •10. Закон Архимеда.
- •11. Распределение давления в покоящемся газе.
- •Дополнительная часть.
- •Решение Умножим дифференциальные уравнения системы равновесия (4.7) на орты и сложим соответственно левые и правые части. В результате получим
- •Д.2. Потенциал силы. Поверхность уровня.
- •Д.3. Центр давления.
- •Гидравлические сопротивления.
- •Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости.
- •Уравнение равномерного движения.
- •3. Ламинарное течение в круглой трубе.
- •Природа гидравлических сопротивлений. Потери по длине и местные.
- •5. Общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубе.
- •6.Турбулентные течения.
- •6.1. Качественные и количественные характеристики турбулентных течений.
- •Основные характеристики турбулентности.
- •Схемы турбулентных потоков.
- •6.3 Физическая природа турбулентных напряжений.
- •В рассматриваемом случае турбулентного потока
- •Окончательно может быть получено выражение
- •6.4. Распределение скоростей в турбулентных потоках.
- •Из (6.3) следует
- •7.Экспериментальные результаты по определению потерь при турбулентном движении жидкости.
- •Абсолютная и относительная шероховатость.
- •График Никурадзе.
- •Опыты Мурина-Шевелева.
- •9. Распределение скорости по сечению круглой трубы при турбулентном режиме.
- •Местные сопротивления.
- •Внезапное расширение потока.
- •Литература.
5.Виды давления
Различают следующие виды давления: барометрическое, абсолютное, избыточное, вакууметрическое.
Барометрическое (атмосферное) давление рат зависит от высоты места над уровнем моря и от состояния погоды. За нормальное барометрическое давление принимают давление 760 мм рт. ст., что соответствует 101325 н/м2.
Абсолютным давлением р называется давление, определяемое по формуле
И
(5.1)
н
(5.2)
ризб = gh,
откуда следует, что избыточное давление изменяется с глубиной по линейному закону. Избыточное давление называется также манометрическим.
Если давление в точках какого-либо объема жидкости или в закрытых сосудах на свободной поверхности меньше атмосферного (р<рат) то говорят, что в рассматриваемом пространстве имеется вакуум.
Вакуумом называется разность между атмосферным давлением и давлением в разреженном пространстве; иными словами вакуум есть недостаток величины данного давления до атмосферного.
Обозначая величину вакуума через рв, а давление в разреженном пространстве через рразр, получим
Соответствующая высота называется вакуумметрической.
(5.3)
Если все члены (4.9) разделить на g, то они будут иметь линейную размерность
(5.4)
Следовательно, каждому давлению р можно поставить в соответствие линейную величину р/g, представляющую высоту столба жидкости, который создает в своем основании давление р.
Если на свободной поверхности в резервуаре, рис. 5.1. давление равно атмосферному, то высота столба жидкости в трубке А равна глубине погружения ее основания под свободной поверхностью. В этом случае давление столба жидкости в трубке уравновешивается давлением жидкости той же высоты, находящейся в сосуде; трубка А с открытым в атмосферу концом называется пьезометром.
Рис.5.1. Рис.5.2.
Если рассматривать герметично закрытый сверху сосуд, то на свободной поверхности в нем можно создать давление как больше атмосферного (р0> рат), так и меньше (р0 < рат). В первом случае высота столба жидкости в пьезометре будет больше, чем в случае р0 = рат, а во втором – меньше.
Для расчета уровней в пьезометрах и давления в сосуде полезен следующий простой прием.
Учитывая то, что жидкость находится в равновесии, выбираем некоторое сечение в пьезометре (чаще всего в его нижнем основании) и считаем, что давления с обеих сторон сечения одинаковы.
Например, рассматривая схему на рис. 5.2. определим давление в сосуде.
На сечение 1-1 справа действует давление
рат + gh,
а слева
р1 + gh1
так как давление слева и справа равны, то
рат + gh = р1 + gh1,
и
(5.5)
р1 – рат = g (h – h1)= g h.
Из последнего равенства видно, что в зависимости от того, больше р1 чем рат или меньше, знак h будет положительным или отрицательным (уровень в трубке будет больше, чем уровень в сосуде или меньше).
Уравнение (5.5) может применяться для определения р1 или для определения h.
Задача 5.1. Вывести следующие соотношения
1 ат = 760 рт.ст. = 101325 Па
1 мм вод. ст. = 9,8 Па
1 мм рт. ст. = 133,3 Па.