
- •Основы теории электромагнитного поля
- •Оглавление
- •Введение
- •1. Общие сведения о теории электромагнитного поля
- •1.1. Понятие поля. Скалярные и векторные поля
- •1.2.Основные векторные величины, характеризующие электромагнитное поле
- •1.3. Виды плотности тока
- •1.4.Основные уравнения Максвелла и их физический смысл
- •1.4.1.Закон полного тока
- •1.4.2. Закон электромагнитной индукции
- •1.4.3. Принцип непрерывности магнитной индукции
- •1.4.4. Теорема Гаусса (постулат Максвелла)
- •1.4.5. Система уравнений Максвелла
- •1.5.Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойтинга
- •1.6.Частные виды электромагнитных полей
- •Вопросы для самопроверки
- •2.Электростатическое поле
- •2.1. Закон Кулона
- •2.2.Уравнения электростатического поля в интегральной и дифференциальной форме
- •2.3. Электрический потенциал
- •2.4.Картина поля.
- •2.5.Потенциал заданного распределения заряда
- •2.5.1.Потенциал и напряженность электрического поля диполя
- •2.6.Уравнение Пуассона и Лапласа
- •2.7. Поляризация вещества. Вектор поляризации
- •2.8.Проводники в электростатическом поле. Электростатическое экранирование
- •2.9. Граничные условия в электростатическом поле
- •2.9.1.Граничные условия для составляющих векторов поля.
- •2.9.2.Граничные условия для потенциала
- •2.10.Теорема единственности решения
- •2.11.Электрическая емкость
- •2.12. Энергия электростатического поля
- •2.13. Силы, действующие в электростатическом поле
- •2.14.Расчет электростатических полей
- •2.14.1. Поле уединенной равномерно заряженной оси
- •2.14.2. Метод наложения. Поле двух параллельных разноименно заряженных осей
- •2.14.3.Электростатическое поле и емкость разноименно заряженных параллельных цилиндров (двухпроводной линии)
- •2.14.4.Поле и емкость между несосными, охватывающими друг друга круглыми цилиндрами
- •2.14.5.Поле и емкость системы "цилиндр – плоскость"
- •2.14.6.Поле цилиндрического конденсатора (коаксиального кабеля)
- •2.14.7.Метод зеркальных изображений. Поле заряженной оси, расположенной вблизи границы раздела двух диэлектриков (задача Сирла)
- •2.14.8.Поле заряженной оси, расположенной вблизи проводящей плоскости
- •2.14.9. Потенциальные коэффициенты, коэффициенты электростатической индукции (емкостные коэффициенты) и частичные емкости системы проводников.
- •2.14.10.Поле и емкость двухпроводной линии с учетом влияния земли
- •2.14.11. Электрическое поле и емкость трехфазной линии электропередачи
- •2.14.12. Метод интегрирования уравнений Пуассона-Лапласа. Поле и емкость цилиндрического конденсатора с двухслойной изоляцией
- •2. Находим напряженность электрического поля как .
- •2.14.13. Метод разделения переменных. Проводящий шар в однородном электростатическом поле
- •3. Электрическое поле постоянного тока
- •3.1. Электрическое поле в диэлектрике, окружающем проводники с постоянными токами
- •3.2.Электрическое поле постоянного тока в проводящей среде
- •3.2.1. Уравнения и основные соотношения электрического поля постоянного тока
- •3.2.2.Граничные условия на поверхности раздела двух проводящих сред
- •3.2.3. Методы расчета электрических полей постоянного тока
- •3.4.Задачи Задача 1
- •Задача 2. Расчет тока утечки между двумя жилами коаксиального кабеля
- •Задача 3. Заземлитель в виде шара
- •Задача 4.
- •Вопросы для самопроверки
- •4. Магнитное поле постоянных токов
- •4.1. Уравнения магнитного поля в интегральной и дифференциальной формах
- •4. 2. Векторный потенциал магнитного поля
- •4.3. Выражение магнитного потока и энергии через векторный потенциал
- •4.4.Граничные условия в магнитном поле
- •4.3.1. Граничные условия для векторного потенциала магнитного поля
- •4.3. Скалярный потенциал магнитного поля
- •4.3. Магнитное поле цилиндрического проводника с током
- •4.4.Магнитное поле коаксиального кабеля
- •4.5. Поток вектора Пойтинга в коаксиальном кабеле
- •4.6. Магнитное поле и индуктивность двухпроводной линии
- •4.7. Взаимная индуктивность двух параллельных линий
- •4.8.Соответствия электростатического (электрического) поля и магнитного поля постоянного тока в областях, не занятых током
- •4.9. Графический метод построения картины поля
- •4.10.Поле токов вблизи плоских поверхностей ферромагнитныхтел. Методзеркальных изображений
- •4.11.Магнитное экранирование
- •Вопросы для самопроверки
- •5. Переменное электромагнитное поле
- •5.1. Уравнения Максвелла в комплексной форме
- •5.2 Плоская гармоническая волна в диэлектрике
- •5.3. Плоская гармоническая волна в проводящей среде
- •5.4. Магнитный поверхностный эффект в плоском листе
- •5.5.Электрический поверхностный эффект
- •5.6.Эффект близости
- •5.7. Поверхностный эффект в круглом проводе
- •5.8. Экранирование в переменном магнитном поле
- •5.9.Высокочастотный нагрев металлических деталей и несовершенных диэлектриков
- •5.10. Излучение электромагнитной энергии
- •Вопросы для самопроверки
- •Приложение Выражения градиента, дивергенции, ротора и лапласиана в различных системах координат
- •Литература
1.6.Частные виды электромагнитных полей
1.Статические поля:
электростатическое поле - создается неподвижными заряженными телами;
магнитостатические поля - поля постоянных магнитов.
2.Стационарные поля:
2.1.Электрическое
поле постоянного тока
(стационарное электрическое поле)
образуется внутри и вне проводников
при прохождении по ним постоянного
тока. При этом внутри однородного
проводника отсутствует объемная
плотность заряда, т.е. div = 0.
2.2.Магнитное поле постоянного магнитного потока.
Магнитное поле постоянного потока и электрическое поле постоянного тока могут рассматриваться независимо друг от друга.
3.Квазистационарные
поля ().
4.Общий случай.
Вопросы для самопроверки
Объясните физический смысл уравнений Максвелла.
2.Какой формулой может выражаться индукция магнитного поля?
а) B=iB0e-αx ; б) B=iax+jby; в) B=iax ; г) B=iax-jby;
где: i, j-орты осей.
3.Под индукцией В, входящей в правую часть второго уравнения Максвелла следует понимать:
а) индукцию стороннего поля; б) индукцию индуцированного поля;
в) индукцию токов электрического смещения;
г) индукцию от стороннего и индуктированного полей.
4. Отсутствие магнитных зарядов в природе следует из формулы:
;
б)
;
с)
;
г)
;
4.Закон электромагнитной индукции в интегральной форме:
а)
;
б)
;
с)
;
г)
.
5.div(B/μ0) равна:
а) плотности молекулярных токов jм;
б) плотности тока проводимости j;
в) j+jм;
г) 0.
6.Теорема Гаусса в дифференциальной форме имеет вид …
а) divB=0; б;) div H=0; в) divD=ρ; г) rotH=0.
7.Стационарное магнитное поле – поле, создаваемое …
1) постоянными токами;
2) электрическими зарядами любого вида;
3) постоянными зарядами и токами;
4) неизменными во времени неподвижными зарядами.
8. divD равна:
а) объемной плотности связанных зарядов ρсв ;
б) объемной плотности свободных зарядов ρ;
в) ρ+ρсв ;
г) поверхностной плотности свободных зарядов.
2.Электростатическое поле
Электростатическое поле представляет собой частный вид электромагнитного поля. Оно создается совокупностью электрических зарядов неподвижных в пространстве по отношению к наблюдателю и неизменных во времени.
Электростатическому полю присуща способность воздействвать на помещенный в него электрический заряд с механической силой, прямо пропорциональной величине этого заряда.
2.1. Закон Кулона
Электростатическое поле – это поле, не изменяющееся во времени. Электростатическое поле является частным случаем электромагнитного поля. Электростатическое поле создается совокупностью электрических зарядов, неподвижных в пространстве по отношению к наблюдателю и неизменных во времени.
Основным законом электростатики является закон Кулона, математически определяющий силу взаимодействия двух неподвижных точечных зарядов.
Закон Кулона: между двумя покоящимися точечными зарядами q1 и q2 действует сила, прямо пропорциональная произведению зарядов и обратно пропорциональная квадрату расстояния между ними. Сила направлена по прямой от одного заряда к другому.
где– единичный вектор, направленный по
прямой от положительного заряда к
отрицательному заряду;r
– расстояние между зарядами.
Напряженность электростатического поля можно определить как силу, действующую на единицу заряда.
По закону Кулона можно определить величину напряженности электростатического поля, создаваемого уединенным точечным телом с зарядом q в некоторой точке, отстоящей от этого тела на расстоянии r:
.
Здесь εr – относительная диэлектрическая проницаемость среды;
(Ф/м)-
электрическая постоянная;
единичный
радиус-вектор, направленный по радиусу
от заряда, если q
>
0, и к заряду, если q<0.
В линейных средах выполняется принцип наложения.
Принцип наложения (суперпозиции): если поле создается несколькими точечными зарядами, то общая напряженность электрического поля в любой точке равна геометрической сумме напряженностей от каждого заряда в отдельности,
,
где
– напряженности в заданной точке,
возбуждаемые точечными зарядами
(рис. 2.1). Длина вектора
определяется по формуле
.
Если электростатическое поле создается системой распределенных в пространстве зарядов, то эти заряды разбиваются на элементарные точечные заряды dq, а операция сложения заменяется интегрированием по объему, площади или длине, в зависимости от того, как распределены заряды в пространстве.