2.Метод конформных преобразований – основан на использовании функций комплексного переменного.

3. Использование опытных зависимостей.

§6. Магнитные сопротивления участков магнитной системы из ферромагнитного материала.

Φ = Φm sin(ωt); U м =U m sin(ωt + β)

rR ;rX

rR

rX

Bs B

41

При постоянном напряжении:

X м = 0 ; Rм = НВ Sl = μ1 Sl

§7. Классификация магнитных систем.

1.По характеру движения подвижного элемента:

1)магнитные системы с внешним притягиваемым якорем;

2)магнитная система втяжного типа (плунжерные магнитные системы, броневые МС);

3)магнитные системы с поворотным якорем.

2.По характеру распределения магнитных потоков в МС:

1)МС с сосредоточенной МДС:

l

Fêð

Поток рассеяния Φs однороден, если:

l > (2 ÷ 2,5) с

2) МС с распределённой МДС:

Fd

Fs

Fð

Fêð

Fê

3) МС без потоковращения:

Fd

d

Fê

МС без потоковращения – это МС, соответствующая условиям:

Φs < 0,1Φδ; δ → δк

3.По способу включения катушки в электрическую цепь: A. Постоянный ток:

a)параллельное включение:

42

J у = Ur0 ; Fк = J у w = const b) последовательное включение:

B.Переменный ток:

a)параллельное включение:

При параллельном включении потокосцепление остаётся постоянным. b) последовательное включение:

F&к = const

§8. Основные дифференциальные уравнения МС.

FD

43

dΦ

dxx =U x gs (2)

Уравнения (1) и (2) составляют систему уравнений магнитной цепи. Вышеприведённая форма записи имеет место, если:

1)qs = const ;

2)направление векторов положительное;

3)начальные условия:

При x = 0:

Uδ = Φδ Rя

При x = l:

U = −Φ Rосн

Если магнитные сопротивления R1 и R2 не постоянные по величине, то для решения системы уравнений магнитной цепи применяются численные методы решения.

Если магнитные сопротивления R1 и R2 постоянные по величине, то система уравнений (1) и (2) решается как система линейных уравнений.

Если магнитное сопротивление стали Rст равняется нулю, то:

dU x = − fк dx

dΦx =U x gs dx

R = Rосн + R 1 + R 2 = 0

§9. Распределение магнитного потока и магнитного напряжения в линейной системе при односторонних нагрузках.

∫dU x = ∫− fкdx

U x = − fк x + C1

При x= 0:

U x =Uδ = Φδ Rя

44

Эквивалентная схема замещения:

Fê

FD

UD

dU x = − fк dx

dΦx =U x gs dx

При х = 0:

Rя = Rδ1 + Rδ2

При х = l:

Rосн = R 1 + R 2

Rст = 0

46

d1 D1

d2 D2

Φ′н = fк x0 gs2x0 + GδΣ

47

Φ′н′ = fк (l − x0 )(GΔΣ + Gs′′пр )= Φ′н′

§11. Расчётные коэффициенты, характеризующие распределение магнитного потока в магнитной

цепи.

1. Коэффициент выпучивания

Fd

Fd

Ud

Fêð

Fêð

2. Коэффициент рассеяния

3. Частичный коэффициент рассеяния

48