- •Введение
- •1. Роль тепловых явлений в ЭА. Допустимые температуры нагрева.
- •8. Методы решения задач конвективного теплообмена. Теория подобия и критерии подобия в задачах конвективного теплообмена.
- •9. Закономерности теплового излучения.
- •1. Закономерности нестационарного нагрева однородного проводника.
- •3. Нагрев токоведущих систем токами короткого замыкания.
- •4. Термическая стойкость токоведущих систем ЭА.
- •1. Модели стационарных задач нагрева однородного проводника.
- •2. Нагрев плоского изолированного проводника (задача о теплопроводности плоской стенки).
- •3. Задача теплопроводности цилиндрической тепловой стенки.
- •4. Стержневой радиатор: нагрев однородного проводника сосредоточенным источником тепловых потерь.
- •5. Тепловые процессы в цилиндрическом однородном проводнике с внутренним источником тепловых потерь (нагрев катушек).
- •6. Намагничивающие катушки электромагнитных механизмов постоянного тока.
- •Тема 4. Магнитные цепи ЭА.
- •1. Электромагнитный механизм. Основные понятия и определения.
- •2. Основные методы и задачи расчёта магнитных систем.
- •4. Инженерные методы расчёта магнитных проводимостей воздушных зазоров.
- •6. Магнитные сопротивления участков магнитной системы из ферромагнитного материала.
- •7. Классификация магнитных систем.
- •8. Основные дифференциальные уравнения МС.
- •9. Распределение магнитного потока и магнитного напряжения в линейной системе при односторонних нагрузках.
- •12. Инженерные методы расчёта магнитных цепей.
- •1. Рабочий цикл электромагнитного механизма.
- •2. Энергетический баланс электромагнитного механизма постоянного тока.
- •4. Потокосцепление в МС.
- •6. Формула Максвелла.
- •9. Динамические характеристики ЭММ постоянного тока. Время движения.
- •1. Особенности электромагнитных процессов в ЭММ переменного тока.
- •2. Способы снижения пульсации силы.
- •3. Электромагнитное экранирование. Магнитные сопротивления, вносимые экраном в магнитную цепь.
- •4. Особенности расчёта магнитных систем переменного тока.
- •5. Векторная диаграмма МС переменного тока.
- •6. Электрические параметры МС переменного тока. Полная векторная диаграмма МС.
- •1. Магнитные цепи с постоянными магнитами.
- •3. Принцип действия и типы поляризованных механизмов.
- •4. Тяговые характеристики поляризованных ЭММ.
- •1. Основные уравнения электромагнитного поля. Общая характеристика методов решения уравнений поля.
- •3. Квазипотенциальные магнитные поля.
- •5. Основные положения расчёта магнитных полей методом конечных элементов.
- •1. Методы определения величины и направления сил.
- •2. Электродинамические силы взаимодействия двух отрезков с током, расположенных произвольно в одной плоскости.
- •3. Графо-аналитический метод построения эпюры сил. Определение точки приложения равнодействующей.
- •6. Расчёт ЭДУ энергетическим методом.
- •7. ЭДУ в однофазной цепи переменного тока.
- •8. ЭДУ в цепях трёхфазного тока.
- •9. Понятие электродинамической стойкости.
- •10. Индукционно-динамические силы в ЭА.
- •4. Основные закономерности переходного контактного сопротивления.
- •5. Нагрев контактов. Температура контактных площадок.
- •6. Контактное нажатие.
- •2. Основные процессы в газах.
- •3. Распространение упругих возмущений в газах.
- •4. Основные законы движения газовых потоков.
- •5. Уравнение Бернулли для адиабатных потоков.
- •6. Основные закономерности газовых потоков в адиабатных условиях.
- •1. Роль дуги в коммутации электрических цепей.
- •3. Низкотемпературная плазма. Элементарные процессы в плазме. Свойства плазмы.
- •5. Стационарная дуга в неподвижной среде. Статические вольт-амперные характеристики дуги.
- •6. Модели динамической дуги. Динамические вольт-амперные характеристики дуги.
- •7. Электродуговое размыкание электрической цепи постоянного тока.
- •8. Устойчивость дуги в цепи постоянного тока.
изоляционные |
- |
x |
ïë¸íêè |
||
|
+ |
|
|
|
+DQ |
|
|
i |
Q = I 2 rпт ,
где rпт – переходное туннельное сопротивление
х → 0 ; Е = Ux
Происходит нагревание положительного электрода.
Последние три эффекта проявляются в слаботочных цепях, а в цепях больших токов основную роль играют джоулевы потери.
Модели контактирования:
1. Сферическая модель – два полупространства контактируют в сферической точке
r i È
È
-È +È r=0
2à0
r
Признак сверхпроводящего элемента:
ρ = 0
2. Эллиптическая модель
эквипотенциальные поверхности (эллипсы)
-È |
+È |
|
2a0 |
Сферическая модель даёт более точные результатов для режимов нормальной работы аппаратов (реле управления, контакторы, пускатели), а эллиптическая модель применима для аппаратов аварийного режима работы.
§4. Основные закономерности переходного контактного сопротивления. rк = rс + rп
Сопротивление плёнкообразования rп носит случайный характер. Для свежезачищенных контактов сопротивлением плёнкообразования пренебрегают.
rк ≈ rс
a) сферическая модель
rÈ
R dR
2à0
116
|
|
dr = ρ |
|
dR |
|
|
||||||
|
2πR2 |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
r12 |
= ∞∫dr = |
ρ |
∞∫ |
dR |
= |
ρ |
||||||
|
2 |
2πa0 |
||||||||||
|
a0 |
2π a0 |
R |
|||||||||
|
|
r = 2r |
|
= |
|
ρ |
|
|
|
|||
|
|
|
πa0 |
|
|
|||||||
|
|
к |
|
12 |
|
|
|
|
|
b) эллиптическая модель
Последовательность действий та же, но переходят на эллиптическую систему координат.
rкэл = 2ρa0
rкn = rnк
r |
= |
ρ |
; r |
= |
ρ |
|
πna0 |
2na0 |
|||||
кnэл |
|
кnсф |
|
|||
|
|
S0 |
= πa02 |
|
|
Fк = S0σсм
Если точек контактирования несколько:
Fnк = πa02σсм = πa02ζ HB ,
где ζ – коэффициент шероховатости; НВ – твёрдость по Бринеллю
Для определения радиуса контактной площадки а0 необходимо знать величину силы контактного нажатия Fк:
|
|
а0 = |
|
Fк |
|
|
|
|
|
|
πσсм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rк = |
ρ πσ |
см Fк |
= |
ρ σ |
см πFк |
= |
В |
πn |
n |
F m |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
к |
Для сферической модели величина σсм определяет величину деформации. Для эллиптической модели:
rк = ρ = В1
2nа0 Fкm
Если сопротивление плёнкообразования не равно нулю:
rк = |
К1 |
|
, |
(0,102F |
)m |
||
|
к |
|
|
где К1, m – справочные величины, определённые опытным путём
Точечный контакт |
0,5 |
|
Линейный контакт |
0,5 – 0,7 |
|
Плоскостной контакт |
0,7 – |
1 |
Основные факторы, влияющие на величину переходного сопротивления:
1)шероховатость поверхности контакта, учитываемая для слаботочных контактов при малых значениях контактного нажатия
С ростом шероховатости переходное сопротивление снижается до определённого уровня, когда дальнейшего снижения не происходит.
Для сильноточных контактов шероховатостью пренебрегают. 2) величина контактного нажатия Fк
В коммутирующих контактах должен быть автономный источник контактного нажатия (специальная контактная пружина).
117
rê
влияние остаточной деформации
Fê
Явление деформации используется для стабилизации значения переходного сопротивления.
3)применение жидкометаллических контактов, в которых величина переходного сопротивления зависит от характера смачиваемости
Медь и серебро – слабосмачиваемые материалы.
Для жидкометаллических контактов переходное сопротивление не зависит от величины контактного нажатия и является стабильной величиной.
В жидкометаллических контактах отсутствуют силы сужения, следовательно, электродинамическая стойкость не рассматривается.
4) температура Удельное электрическое сопротивление в зоне контакта:
ρ= ρ0 1 + 2 αϑ
3
rê |
размягчение |
расплавление |
|
|
контакта |
||
|
|
|
материала |
rê0 |
|
|
охлаждение |
|
|
контакта |
|
|
qðàçì |
qïë |
q |
Вышеприведённая зависимость имеет значение для оценки силы нажатия. Напряжение на контактах, при котором происходит размягчение материала контакта:
uкразм ≈ 0,1В
Напряжение на контактах, при котором происходит расплавление материала контакта:
uкпл ≈ 0,4В
Рабочее напряжение на контактах:
U к = (0,2 ÷0,3)uкразм при Iном < 5А
5) влияние среды
Вусловиях взрывоопасной среды контакты герметизируются.
Вмасляных выключателях в качестве среды рассматривается трансформаторное масло.
Вэлегазе происходит повышенное разрушение точек контактирования и при горении электрической дуги образование фторидов, что приводит к росту переходного сопротивления.
Ввакууме применяются контактные соединения с повышенным значением внутреннего сопротивления и переходное сопротивление достаточно велико.
§5. Нагрев контактов. Температура контактных площадок.
термопара
i |
Òï |
зона контактирования
118
С помощью термопары измеряется температура контакта qк или перегрев τк.
Важно знать температуру в площадках контактирования, куда трудно поместить термопару. Эта температура является оценочной величиной.
Перегрев площадки контактирования:
τп =τп −τк =ϑп −ϑк
Определение температуры контакта рассматривается при решении задачи анализа стержневого радиатора.
Ð0 |
Pc |
|
|
Dtê
tó
x
τ = mРλсSc e−mx +τ уст
m = КтS0
λSc
Pc = P2к
τк =ϑк −ϑОС = mλРSc +τ уст
Определение температуры площадки контактирования. a. Сферическая модель
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q1 |
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dQ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q3 |
|
|
|
|
|
|
|
dT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
T+dR dR |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
dR |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2à0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q3 + dQ2 = Q1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
|
= −S |
λ dT |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
1 |
|
|
dR |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
dQ |
2 |
= i2 dr |
= i2 ρ |
dR |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2πR2 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
Q |
|
= −S |
|
λ |
|
d |
|
|
|
|
+ |
dT |
dR |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
dR |
T |
|
dR |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
S1 = 2πR2 ; S2 = 2π(R + dR)2 |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
− S |
λ |
dT |
+i |
2 |
ρ |
|
dR |
|
= −S |
|
|
λ |
d |
|
+ |
dT |
|
|||||||||||
dR |
|
2πR2 |
|
|
dR |
T |
dR |
dR |
||||||||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||
R |
2 |
d 2T |
+ 2R |
dT |
= − |
|
i2 |
ρ |
1 |
|
|
= −A |
1 |
|||||||||||||||
|
dR2 |
dR |
4π 2 λ R2 |
|
R2 |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
T = − |
|
A |
|
−C |
|
|
1 |
+ C |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2R2 |
|
|
1 |
|
R |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
При R = ∞:
119