Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Колебания и устойчивость упругих систем машин и приборов

..pdf
Скачиваний:
6
Добавлен:
24.10.2023
Размер:
8.97 Mб
Скачать

SH3

 

 

(1+ Р /Я СД)2

 

 

УнІ 2 192 ß “

1 + 2 ,5 Я 2^ ( - — Ѵ - 2 ,5 Я 2

 

2Р-,

 

А,з

1 +

 

 

Янз \5 0Д/

Ясд /

 

,

48

ß„3

 

(1-42)

 

^

Я 2

Я“

 

 

 

 

Выразим продольную силу Р через относительное под­ жатое т= Х /Я 0, тогда в преобразованном виде (1.42) запи­ шется в виде

 

Ун!

SHI

 

(1.43)

 

2 192 Я„з /I,

 

 

 

 

где

= 2Е1Н0

,

 

 

'° 7ü D (2 -j- р)

 

 

 

 

 

/ н

(1 -0 ,6 1 5 т ) 2

+5,217 f -

.(1.44)

1 +0,0544 (Я0/Я)2/п2-

0,0885 (Я0/Я)2 т

 

U o

fl для

В таблице 4 даются числовые значения

функции

наиболее часто встречаемых на практике параметров пру­ жин.

Для пружин с соотношениями HJDnm, близкими к кри­ тическим, при которых система теряет продольную устой­ чивость, вместо (1.37) следует пользоваться аппроксимацией

упругой оси, соответствующей

форме

продольного изгиба

 

 

 

Ум = У! sin2тс А .

 

 

(1.45)

 

 

 

 

И

 

 

 

При такой

аппроксимации функция fl имеет вид

 

~_____________ (1 -0 ,615,п)2____________

217 / D y

1-0,089бт(1-;п)(Я 0/Я)2-0,0344„г2(Яо/0)2

[ ff J '

 

 

 

 

 

 

 

(1.46)

 

 

 

 

 

 

Т а б л и ц а 4

\ Я

0 *D

2

2,5

3

3,5

4

4,5

т

 

 

 

 

 

 

 

 

—0.4

 

2,390

1,900

1,584

1,353

1,174

1,027

—0.3

 

2,317

1,857

1,567

1.359

1,198

1,065

—0,2

 

2,240

1,807

1,544

1,362

1,222

1,108

—0,1

 

2,158

1,750

1,515

1,359

1,246

1,157

0

 

2,072

1,686

1,477

1,350

1,268

1,212

0.1

 

1,984

1,616

1,430

1,332

1,286

1,273

0,2

 

1.893

1,539

1,373

1,302

1,296

1,340

0,3

 

1,801

1,457

1,305

1,259

1,292

1,407

0,4

 

1.710

1,370

1,228

1,200

1,269

1,466

29

б) П о в о р о т н а я ж е с т к о с т ь

Определение углового статического перемещения осуществляется по той же .расчетной схеме, что и для попереч­ ных перемещений.

В этом случае упругая ось, обусловленная изгибом пру­ жин, описывается функцией (рис. 7).

!"'=Ч 4! - 4 )'

<і-47)

где Ѳ].—угол поворота в точке крепления тела. Деформация пружин, связанная со сдвигом,

«/сд-ѲДД/В«) ^ - 2 p j +Ѳ2х,

(1.48)

а полный прогиб

s=4 1+ £ ) ( 4f* - 4 ) +^

<L49>

После определения полной потенциальной энергии рабо­ ты внешних сил системы приравнивая вариацил работ внеш­ них и внутренних -сил по Ѳх и Ѳ2, получим

в- в* ( 1+ 4 ) + ѳ==

МнзЯ,

 

_____ (1

Всл)_____________________ ,

нэ^о

 

165„

 

р \ 2 Ң2

ри-2

/

р \ т

1+0,1375 Вед (—

- -

- - -

0,1375

1+ 2 —

 

 

[bJcJд/

В^нзиз

В„ з

1

Всц" /

 

 

16Д+

 

 

(1.50)

 

 

+

 

 

 

 

 

Всд/72

 

 

 

Дальнейшие

преобразования

дают

 

 

 

 

МНЗЯ

 

 

(1.51)

 

 

0= ;1 R R

 

 

 

где

 

16Я„з

 

 

 

 

1 —0,615 т

 

 

Гм = (1 -

 

 

 

т) [1 -

0,С295(Я0/Я)3т( 1 — т ) —0,0114{HJDfm]

 

 

+ 1,739 ( D ' 2

 

 

(1.52)

 

 

Я л

 

 

 

30

Числовые значения

 

 

при т = 0,4-н(—0,4)

И H0/D = (2 4 -

Н-4,5) даны в таблице 5.

 

 

 

 

Т а б л и ц а 5

 

 

 

 

 

 

 

/ Д Е

2

2,5

3

 

3,5

4

4,5

m

 

 

 

 

 

 

 

 

 

—0,4

1,276

1,093

0,979

0,896

0,829

0,772

—0,3

1,310

1,138

1,026

0,950

0,889

0,838

- 0 , 2

1,347

1,177

1,076

1,008

0,955

0.911

—0,1

1,388

1,225

1,131

1,072

1,028

0,993

0

1,435

1,228

1,193

1,142

1,109

1,086

0,1

1,489

1,339

1,262

1,221

1,201

1,191

0,2

1,554

1,411

1,343

1,312

1,304

1,310

0,3

1,635

1,498

1,439

1,420

1,426

1,450

0,4

1,738

1,609

1,559

1,540

1,574

1,619

Выражения

DL и D4

можем

получить из фсрмул

(1.43»

1.51), приняв для силы S

и момента Миз единичные значения:

D1 =

Н3

 

 

 

Нп

 

 

(1.53)

-192В„

fll

 

D, = -

16 Вп

hi-

 

§ 6. ОПРЕДЕЛЕНИЕ СОБСТВЕННЫХ ЧАСТОТ С УЧЕТОМ РАСПРЕДЕЛЕННОЙ МАССЫ ПРУЖИН

а) Т о ч н о е р е ш е н и е

В рассмотренных ранее задачах при составлении энерге­ тических соотношений не учитывалась кинетическая энергия 'распределенной імаосы упругих элементов. Такое упрощение допустимо, когда масса пружины значительно меньше мас­ сы присоединенного тела. Однако если эти массы соизме­ римы, то такое допущение может привести к неточностям при определении частот упругой системы.

Дифференциальное уравнение колебаний упругих сис­ тем с распределенными параметрами имеет вид

РУ _ I

 

, _ тМ Ру ,

ГА Л , _Р_\ Ру_ +

дхі \ gBCA

gBuз J

dx2ât2

gBuа \

Вед j

dt2

+ - L ( i

+ T . ' i ^

+

_ r L

J A _

Д !.= о .

(1.64)

Виз

\

Вед J дх2

gBCJL gB„3

dB

 

Решение

его имеет вид

 

 

 

 

 

у]=(Вх cos wt-\-B2sin wt) 4ch ß ^ -f C2sh ß-Jj-f-

 

 

-\-Ca cos ß2^+C4sin ß2ij),

 

(1.55)

31

где 1]=у/Н, £ = — —безразмерные координаты;

Н

 

Л—средняя площадь эквивалентного бруса,

которая ,при

малых, у определяется по формуле А —

— ;

/б—момент инерции сечения эквивалентного бруса; ßi> ßa—корни характеристического уравнения.

Деформация, соответствующая только изшбной части, определяется по формуле

 

 

1

 

ßi + а1 (Ci chß1?+ C 2shß1?)+

 

 

1

Аг Р/Вен

 

 

ßi

 

 

+

ßl

(Cs cos ß2S-J-C4sin ß35)

(1.56)

 

 

ßo

 

 

 

где

У2= гш —to"

 

 

(1.57)

 

SBr

 

 

 

Для упругой системы, приведенной на рис. 6, решение урав­

нения (1.54) соответственно для

правого и левого

участков

запишутся следующим образом

[28]:

 

Ух=Сх ch ßjC-l—С2sh ßi£+Cs cos ß^+ C 4sin ß2fj,

(1.58)

i), = C[ ch ßxs+ C, sh ß^-f-Cg cos ßaS + C4sin ß2=.

(1.59)

Граничные условия жесткого крепления донцов и усло­ вия совместности деформаций в точке сопряжения правого и левого участков имеют вид:

1. р (0)= 0; 2.

 

= 0;

3. г/.,(1)= 0;

4. ду1л± 1 = 0;

 

 

1

дЪ

 

 

 

 

 

 

5.

Уі(1/2) = і/2(1/2);

6.

дУім (^/2)

_

dy<>M(\ß) .

 

 

 

 

 

j

д“Уім (1/2) _

д"угм (1/2) .

8. В

«

1/2)

 

 

д?

д?

 

 

1,3

ае

 

 

азу1А,(1/2)

R

dhy2M(1/2) _

 

 

dhyM {\ß)

 

g

Kdt*

Н3

 

а?3

 

 

g '

dl; dt*

 

 

 

+ М(л2Уі (1/2).

 

 

(1.60)

Условия (1.60) дают оистему восьми однородных уравнений относительно Сі...С4, Сі...С4. Приравняв нулю определи­ тель этой системы, получаем уравнение

32

(cosß2—ch ß1)2+

^ sinßa—shßj.

^ sh ßx— Ek sinß2j +

+ P (cos ß2/2 — ch ßj/2)2 sin ß2

 

. sinßxj — ^sin ß3/2 —

 

 

Пі

 

 

— sh ßi/2^

(^Ek sh ßx+ sin ß2

—2(cos ß2—ch ßx)X

 

X<cosW 2 -c h W 2)(s,n « 2

-

^ , 2

О,

(1.61)

где

 

 

 

 

 

n _

ß i+ ai .

 

 

 

 

 

ßi

 

 

 

 

Мо)2(1+ Р /5 сд)______

(1.62)

(Пх Риз/ßi) + (Я2/ 6r ry ß ^ c o 2

Первые корни уравнения (1.61), ооответствующие раз­ личным параметрам упругой системы, вычисленные с при­ менением ЭВЦМ; в качестве примера приводится таблица 6.

Наличие корней дает возможность вычислить функцию

/ 2;

Р=18,ЦН0/О)2 (\±т) (1±0,615/п) +4,3ß2±

± /[18,4(Я 0/П)2(1 ± т) (1±0,615/«) +4,3 ßl]2

-1 8 ,4 $ 1

± 3- у ^ ^ jm (l± 0 ,6 1 5 m ) ,

(1.63)

а затем и частоту

gEf*

 

со2

(1.64)

 

2у(2+р,) (сШ)2

При этом, первый корень соответствует первой форме колебаний системы и дает значения наименьших поперечных частот.

3. м. в. Хвинпш и др.

33

Т а б л и ц а 6

 

 

 

М/Млруж = 0

 

 

 

 

 

т

1,5

2,0

2,5

3,0

3,5

4,0

4,5

5,0

5,5

6,0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,4

4,342

4,548

4,726

4,894

5,034 5,46 5,4-18 5,676 5,936 6,281

0,3

4,349

4,533

4,685

4,825

4,963 5,107 5,265 5,443 5,645 5,876

0,2

4,350

4,510

4,637

4,716

4,849 4,953 5,062 5,182 5,16

5,468

од

4,345

4,483

4,582

4,660

4,728 4,790 4,852 4.914 4,980 5,051

0,0

4,337

4,450

4,522

4,570

4 , 6 « 4,629 4,647 4,661 4,672 4,680

—0,1

4,325

4,413

4,459

4,479

4,483 4,475 4,459 4,438 4,412 4,383

—0,2

4,319

4,374

4,394

4,389

4,367 4,334 4,295 4,251 4,206 4,160

—0,3

4,291

4,332

4,329

4,302

4,259 4,209 4,155 4,100 4,046 3,994

—0,4

4,270

4,289

4,266

4,219

4,162 4,100 4,037 3,978 3,922 3,870

 

 

 

М/^пруж^ 1

 

 

 

 

 

т

1,5

2,0

2,5

3,0

3,5

4,0

4,5

5,0

5,5

6,0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,4

3,148

3,440

3,717

3,999

4,298 4,622 4,976 5,360 5,773 6,210

0,3

3,098

3,356

3,597

3,833

4,079 4,346 4,639 4,961 5.310 5.683

0,2

3,047

3.272

3,465

3,646

3,829 4,023 4,235 4,467 4,723 5,001

0,1

2,995

3,179

3,322

3,444

3,557 3,668 3,783 3,906 4,039 4,185

0,0

2,640

3,082

3,174

3,237

3,281 3,312 3.335 3,353 3,366 3,377

—0,1

2,883

2,982

3,025

3,034

3,020 2,990 2,949 2,902 2,850 2.796

—0,2

2,824

2,881

2,881

2.845

2,790 2,724 2,653 2,583 2,515 2,452

- 0 , 3

2,764

2,782

2.744

2,647 2,598 2,516 2.438 2,366 2,302 2,245

- 0 , 4

2,703

2,686

2,620

2,532

2, ‘142 2,357 2,281 2,215 2,158 2,109

 

 

 

ЛІ/Лі^руж=6

 

 

 

 

 

\W o.* -D

1,5

2,0

2,5

3,0

3,5

4,0

4,5

5,0

5,5

6,0

т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,4

2,199

2,579

2,970

3.380

3,812 4,264 4,732 5,213 5,703 6,201

0,3

2,127

2,457

2,790

3,138

3.507 3,898 4,306 4,729 5,082 5,606

0,2

2,046

2,317

2,577

2,843

3,124 3,42а 3,745 4,082 4,433 4,829

0,1

1,959

2,162

2,337

2,502

2,669 2,843 3,030 3,231 3,446 3,677

0,0

1,867

1,999

2.087

2,147

2,189 2.220 2,242 2,260 2,273 2,283

—0,1

1,773

1,838

1.851

1.829

1,786 1.731

1,669 1,607 1,546 1,488

—0,2

1,679

1,689

1,648

1,582

1.507 1,433 1,364 1,303 1,250 1,203

—0,3

1.590

1,557

1.486

1,403

1,324 1,255 1,195 1,145 1.103 1,068

— 0,4

1.508

1,445

1,359

1,275

1,201

1,140 1,090 1,049 1,016 0,988

34

продолжение

Л'і/Л'іпрул;=7

/72

1,5

2.0

2,5

3,0

3,5

4,0

4.5

5,0

5,5

6,0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,4

2,139

2,526

2,927

3,347

3,788

4,247 4,721 5,207 5.701 6,201

 

0,3

2,064

2,400

2,742

3,099

3,478

3,876 4,291 4,719 5,108 5,603

 

0,2

1,980

2.254

2,520

2,794

3,084

3,393 3,721

4,034

4,420 4,601

 

0,1

1.888

2,091

2,269

2,439

2,610

2,791 2,985 3,192 3,414 3.648

 

0,0

1,792

1.921

2,007

2,057

2,108

2,138 2,160

2,177 2,190 2,200

—0.1

1.693

1.754

1,762

1,737

1,692

1,655 1,574 1,511 1.451 1.894

—0,2

1,596

1,601

1.556

1,489

1,414 1.342 1,275 1,217

1,165 1.121

— 0,3

1.505

1.468

1,395

1.314

1,237

1,171 1,114

1,066

1,027 0,994

— 0.4

1,422

1,357

1,272

1.190

1,120 1.062 1,015

0,976

0,945 0,920

 

 

 

 

АѴ /Ипруж=10

 

 

 

 

 

т

 

1,5

2.0

2,5

3.0

3,5

4,0

4,5

5,0

5,5

6,0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,4

2,015

2,420

2,842

3,283

3,742 4,216 4,701

 

 

 

 

0,3

1,933

2.284

2,644

3,022

3.420

3,834 4,262

4,700

 

0.2

1,840

2,122

2,403

2.695

3,004 3,331 3,674 4.030

 

0.1

1,737

1,941

2,125

2,304

2,489 2,684 2,893 3,115

3,351 3,595

 

0,0

1,628

1,752

1,831

1,860

1,630 1,959 1,980 1,996

2,008 2,018

—0.1

1,520

1.569

1,568

1,536

1,486 1,427 1,365 1,304 1,247 1,199

—0,2

1,415

1.480

1,367

1,288

1,215 1,147 1.087 1,034 0,989 0,950

— 0,3

1.320

1,274

1,200

1,123

1,053 0,694 0,944 0,902 0,868 0,839

— 0,4

1.235

1,167

1.086

1.011

0,949 0,898 0,858 0,824 0,797 0,775

 

 

 

 

-W^nPy*=ioo

 

 

 

 

 

т

 

1,5

2,0

2,5

3,0

3,5

4,0

4,5

5,0

5,5

6.0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,4

1,621

2,113

2,614

3,120

 

 

 

___ _

 

 

 

0.3

1,488

1,922

2,311

2,818

___

____

_

 

0,2

1,318

1,670

2,034

2,407

___

___

___

___

____

 

0,1

1,114

1,343

1.581

1.831

2,632

2,910

.___

___

 

0,0

0,889

0,967

1,020

1,056

1,083

1,101 1,114 1,125

1,133 1,139

—0,1

0,707

0,684

0.645

0,599

0,554

0.514 0,478

0,448

0,422 0,400

— 0,2

0,576

0,534

0,488

0,447

0,412

0,383 0,359

0,339

0,322 0,309

-

0,3

0.494

0,450

0,409

0,375

0,347

0,325 0,307

0,293

0,281 0,271

—0,4

0.440

0,397

0,361

0,332

0,309

0,291 0,277 0.266

0,257 0,250

35

б) П р и б л и ж е н н о е

о п р е д е л е н и е п р и в е д е н н о й

 

м а с с ы п р у ж и н

Чтобы избежать

трудности, связанные с рассмотрением

упругой системы с распределенными параметрами, воспользу­ емся методам Релея, который дает возможность свести за­ дачу к простейшему случаю колебаний системы с одной сте­ пенью свободы.

Рассмотрим поперечные колебания системы рис. 6. При использовании метода Релея можно принять, что ось

•пружины в процессе колебаний имеет при достаточно ма­ лых т форму статической кривой изгиба системы, нагружен­ ной согласно рис. 6 без учета продольной силы

 

 

5

.з ,

SH

2 .

5

(1.65)

 

 

125^

А4+

------ Х?+

 

 

 

 

1б0„з

2Вс,

 

Учитывая,

что поперечная деформация при этом в точке

крепления

тела

«н/, =

SH3

(.

, 48ßH3

 

энер-

------- 1 +

--------- j, кинетическая

гия пружин будет равна

192 Вт \

ВсйН2

 

 

 

HI2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Т пруж

2

W ißdx =

 

 

 

 

 

 

ч

 

 

 

wH

•„

0,372-1-767 (

-J23 У +

33,6 -Ваз-■

 

 

\ВСДНЧ

 

ВсдЯ2

( 1.66)

 

у-НІ2------------------------ :---------------------

1+ 48ß„ '■ 2

ВСЖН2

где и/—вес единицы длины пружины вдоль осн.

Таким образом, для учета влияния массы пружины на частоты колебания системы, кинетическая энергия пружины должна быть прибавлена к кинетической энергии сосредото­

ченной массы и, следовательно,

поправка к массе будет

ДД4поп—knonM\попМпрѵЖі

(1.67)

где

 

 

м

 

 

Мцруж--------- і

 

 

g

 

 

0,372+767 [ А иі- У +

33,6

\ВСКНЧ

 

B^H*

1 4-І8М

 

(1.68)

2

B^H*)

 

36

 

 

1

Полная приведенная масса

Мпои=М [ 1 + й иоп^ ! 1

(1.69)

М

 

Этот метод может быть применен и к случаю поворот­ ных колебаний тела. іВ предположении, что форма колебаний остается той же, что и в случае безмаооовых пружин, угол поворота сечения упругого элемента, нагруженного момен­ том, согласно рис. 7, будет

 

У=Ѳ

 

1

 

 

24 а д 2

х +

 

12 +

ВСдЯ2

 

В,,3

 

 

Н

0,25 _ с

 

 

 

 

 

 

 

 

В и

 

 

 

 

 

 

 

3 ЯсдЯ2

 

 

(1.70)

 

 

 

В*з

я

 

 

 

 

 

 

 

 

где

Ѳ= МН 124-0,25В СдЯ2/Я„

— значение

угла

поворота в

 

4Виз 12-)- Всд/72/В,,

 

 

 

 

точке крепления тела.

 

 

 

 

 

 

 

■Кинетическая энергия

пружин

 

 

 

 

 

 

 

H ß

 

 

 

 

Т пруж— 2

 

Г

(y'N x =

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

.

9 6 ,4 -5 ,7 2 5

ВсдЯ2 , п 1оп (ВсдЯ2\ 2

 

- - - —-|-0,189

Ви

 

 

.І,,Ѳ2Я

 

 

Виз

ВсдЯ2\ 2

(1.71)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

12 + 0,25

 

 

 

 

 

~Тн

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где is—момент инерции единицы длины пружины, равный

 

 

. _

7t2d H D 3 у _ М „ р у ж В 2

 

 

 

*s

32Я

 

g

8Я

 

 

Согласно

(1.71)

поправка

к

моменту инёрции

 

 

ЛГ _МпружВ2

«нов)

 

(1.72)

 

 

 

------------

 

 

 

 

 

О

 

 

 

 

 

 

96,4 -

 

в„

+ 0 ,1 8 9

/ 5 сдЯ Ѵ

где

^пов---

 

 

ви

(1.73)

 

 

 

 

 

(12+ 0,25 ВСДЯ 2/ВИЗ)2

37

а полный приведенный экваториальный момент инерции

W , + A/s,

(1.74)

где Is—экваториальный момент инерции груза.

Более точно коэффициенты kna„ и /гпов определяются с уче­ том функции /2 по формуле (1.64) [15].

§ 7. СХЕМА И ОСОБЕННОСТИ РАСЧЕТА В СЛУЧАЕ

РАЗЛИЧНЫХ ЖЕСТКОСТЕЙ ПРУЖИН

а) Т о ч н о е о п р е д е л е н и е ж е с т к о с т и с и с т е м ы В системе, состоящей из двух пружин и закрепленного

■между ними тела, упругие элементы могут иметь различные жесткости. Это различие может быть обусловлено не только конструктивными соображениями, но и допустимыми откло­

нениями от номинальных характеристик. Для пружин 3 клас­ са точности отклонение свободной высоты # 0 от номиналь­ ного значения составляет 10%, а продольной жесткости —

20% [47].

Общую деформацию системы можно рассматривать как сумму деформации изгиба у„3 и сдвига г/Сд которые опреде­ ляются из уравнений изгибающего момента и поперечной силы.

Ввиду того, что жесткости участков, соответствующие первой и второй пружинам (рис. 8), различны, то эти урав­ нения для каждого из участков рассматриваются отдельно.

38

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ