книги из ГПНТБ / Колебания и устойчивость упругих систем машин и приборов
..pdfПри выборе допускаемых напряжений следует учиты
вать, |
что |
статическая |
составляющая обычно |
значительно |
превосходит переменную часть и поэтому [т]кр |
можно брать |
|||
как |
для |
статического |
случая. |
|
Диаметр проволоки определяется из следующего выра жения:
Set3 со2/f(m, HJD) |
(2.38) |
|
66,1 £ z(l — т тах)2 ’ |
||
|
||
где S — поперечная сила, равная весу активных |
частей |
|
вибратора и приведенного веса пружин, |
|
|
z—число рядов пружин; |
|
|
1+4,29 (Я/Я0)2- 1,6144 т+0,615 т 2 |
(2.39) |
|
1-0,0896 т (Я0/Я)2+ 0,0552 т 2(Я0/£)2 |
||
|
||
Тогда остальные параметры пружины будут равны: |
|
|
диаметр витка |
(2.40) |
|
D — cd, |
свободная высота
Я0 = (Я0/Я) cd,
угол подъема спирали
, h0
а=агс tg ——.
(2.41)
(2.42)
Зная все параметры пружины, рассчитаем постоянные состав ляющие напряжений кручения и изгиба в проволоке по формулам
Xт |
GdH0rnmax cos к |
|
[т]кр, |
(2.43) |
|
-kDH |
|
||||
|
|
|
|
||
|
GdH0mmax sin а |
|
ИЗ > |
(2.44) |
|
|
1,57 D2t |
|
|||
|
|
|
|
||
■где коэффициенты кривизны при кручении и изгибе |
|
||||
|
4 |
с+2. |
|
4 с - 1 |
|
|
Якр = 4 |
е -3 ’ |
/Си |
4с—4 ' |
|
После этого необходимо проверить прочность пружины по эіквивалентыым напряжениям
аэкв= ( І = 1 а т + i ± L < а Т1 (2.45)
149
где v = 0,4-4-0,5 — отношение предела текучести пружинной стали при растяжении к пределу текучести при сжатии;
стт ~0,95ствр— предел текучести при растяжении. Напряжения от нагибных колебаний определяются по
формулам
|
|
0а= Я У Ж ^ + Р І. /<из ^ [а]п3) |
(2.46) |
||||||
|
|
|
|
0,4 (Г |
|
|
|
|
|
|
|
= 1,6d° |
Ккр^Мкр, |
|
(2.47) |
||||
где |
Н — высота поджатой пружины, |
|
|||||||
муле |
Q— амплитуда поперечной силы, вычисляемая по фор |
||||||||
|
|
|
|
} |
FH4 |
|
|
||
|
|
О |
|
|
|
(2.48) |
|||
|
|
= _____ _______________ |
|||||||
|
|
|
0,384 Щ Di /I (т, H0/D) |
|
|||||
Коэффициент запаса прочности |
рассчитывается по формуле |
||||||||
|
|
|
|
|
па-пх |
|
|
(2.49) |
|
|
|
|
|
|
Ѵпь + П* ’ |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
«а=1 / |ф<т ^ L + |
М |
, |
|
|
(2.50) |
|||
|
|
|
°вр |
|
0-1 1 |
|
|
|
|
|
Пт“ |
1 / |
—- + |
'Г-1/ |
, |
|
|
(2.51) |
|
|
|
|
Т-вр |
|
|
|
|
|
|
|
а-і = |
4000 -I- JL ст„р; |
т .1=0,5 а_г, |
|
|||||
|
|
|
6 |
|
|
|
|
|
|
|
*Bp = c4,p/(l+v); |
Ф<7=0,2; |
фт = 0,1. |
|
|||||
Полезный вибрируемый |
<вес равен |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
9 47у |
|
(2.52) |
||
|
|
|
S0 = S — - ^ L l |
d?DizKnp', |
|||||
|
|
|
|
|
cos а |
|
|
|
|
Кпр — коэффициент приведения веса |
пружин, |
равный |
|||||||
|
|
Кпр = ф /Я 0)2 |
|
96 |
|
(2.53) |
|||
|
|
Р-П(т, |
HJD) ’ |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
где / — функция, вибираемая из таблицы (14 [15]). Рассмотрим пример расчета пружины по описанному ме
тоду.
150
Зададимся следующим« величинами: /и= [0,39-4-(—0,4)]
S = 5 кг; |
H0ID= 6; |
2= 4; |
авр = 24000 кг/см2; |
|||
Xmax=0,2 |
см; |
(із = 25 |
гц; |
£ = 2,5; |
|
ѵ = 0,45. |
Определим индекс |
пружины но |
формуле |
(2,37) |
|||
r= . / |
2,5-850000-0,39 |
_ |
|
|||
|
V |
3,14.(1-0,39) 12000 |
|
|
Число витков
i= — (1-0,39)6 = 8,78: 2,5
Округляем до і = 9. |
|
|
при т = 0,39 будет |
||||||
Значение |
частотной |
функции/! |
|||||||
f l |
1+4,29 |
(— Y ~ 1,6144-0,39 + |
0,615-0,392 |
||||||
= ________іА І ___________________________ = 13,404. |
|||||||||
1 |
1 |
- |
0,0896• 0,39• б2 + |
0,0552 • 0,392• 62 |
|||||
По |
формуле |
(2.38) |
рассчитаем диаметр проволоки: |
||||||
|
|
d,= ------------------- |
5-6-93-252:----------------13,404 |
|
~8,45 мм. |
||||
|
|
|
66,1 -2,2-108-4 (1 — 0,39)2 |
||||||
Примем |
диаметр |
проволоки |
d = 9 |
мм., |
|||||
отсюда находим |
остальные параметры пружины: |
||||||||
|
£>=6-9 = 54 мм; |
S4 |
|
Я0 = 6-6-9 = 324 мм; |
|||||
|
с = Г І = 6; |
||||||||
|
|
ОСО |
|
|
а = arctg |
QR п |
|||
|
А0 = —------- =36,9 мм; |
— !— = 12°15'; |
|||||||
|
0 |
1-0,39 |
|
|
|
|
|
л-54 |
|
|
|
|
а -6 +-2 |
/Сиз= |
4-6 — 1 |
||||
|
|
Ккр = ■+ |
|
+ = 1,24; |
_ ° _ і = 1,15. |
||||
|
|
|
4 -6 -3 |
|
|
|
4 -6 -4 |
Проверим действующие напряжения кручения при поджатин по формуле (2.43).
Xт |
,850000 • 0,9 ■32,4 • 0,39 • 0,977 • 1,24 |
13800 кг/см2< |
|
3,14-5,42Ч) |
|||
|
|
<Млр = 0,6авр=14400 кг/см2.
Такое высокое [т]кр имеет пружина, изготовленная из патентировэнной проволоки I клаос-а, термообработанная, заееволеніная или подверженная циклической стабилизации.
151
Напряжение |
изгиба |
равно |
|
|
|||||
ат = |
850000-0,9-32,4-0,39-0,212-1,15 |
= 5800 |
кг/см2 «< |
||||||
|
|
|
|
1,57 - 5,42 • 9 |
|
|
|||
|
|
|
< [а]ІИ=0,45 стпр= 10800 кг/см2. |
|
|||||
Проверим сечение также по |
эквивалентному |
напряжению. |
|||||||
По формуле |
|
(2.45) |
имеем |
|
|
|
|||
СТЭКВ — |
1-0,45 |
5800 + 1 + 0,45 ]/58002 + 4-138002 = |
|||||||
|
|
|
2 |
|
|
2~~ |
|
|
|
|
|
= 21630 |
кг/см2 < |
ат тъ 22000 |
кг/см2. |
|
|||
Амплитуда перерезывающей |
силы в сечении |
проволоки по |
|||||||
формуле |
(2,48) |
равна |
|
|
|
|
|||
|
Л |
|
|
|
0,2-2,2-10°. ОД1 |
п |
кг. |
||
|
0 = |
.------------------------------------- ä; 11 |
|||||||
|
|
|
0,384-32,42-5,4-9-13,404 |
|
|
||||
Высота |
поджатой пружины |
будет |
|
|
|||||
|
|
|
Н = 32,4 (1-0,39)= 19,75 |
см. |
|
||||
Амплитуда максимального напряжения изгиба равна |
|||||||||
|
= П] |
(19,75/2)а+5,4- |
1 15^480 |
кг/см2 < [а]из. |
|||||
|
|
|
|
0,4-0,93 |
|
|
|
|
|
Амплитуда максимального напряжения кручения будет |
|||||||||
|
|
|
11-19,75 |
1,24~230 кг/см3 < [т]кр- |
|||||
|
|
|
|
1,6 - 0,9® |
|
|
|
|
Рас-считаеім коэффициент запаса прочности на усталость. Для
этого определим следующие |
величины: |
||
ст_1= 4000 + |
-1 24000 = 8000 кг/см2; |
||
|
|
6 |
|
^ = 0.5-8000 = 4000 |
кг/см2; |
||
твр = 24000/(1 +0,45)= 16500 кг/см2; |
|||
._ , |
. (п ч 5800 , |
480 \ . . |
|
П° |
/ ( ’ |
24000+ |
8000 ) |
n.T= l / f 0 , l l i 8i 0 + A 30_ )= 7 ,2 . |
|||
|
1 |
16500 |
4000 J |
152
Отсюда по формуле (2.49) получаем
п=- |
9,0-7,2 |
= 5,6. |
|
V 9,02-f- 7,22 |
|||
|
|
Таким образам, напряженное состояние рассчитываемых пружин можно считать удовлетворительным.
Определим •коэффициент приведения веса пружин по формуле (2.56)
/Cnp=f — |
96 |
=0,507. |
|
0,626s-13,404 |
|||
6 } |
|
Тогда полезный вес будет равен
S0 = 5— 1 ° '3' 0'^2' 5’4 ' 9 ' 4 ' °'.5У _ - з 42 кг. 0,977
Диапазон регулирования собственной поперечной часто ты можно определить по формуле
N = V f Щ , |
(2.54) |
где ff — частотная функция, определяемая при т = —0,4
1 +4,29 2-1,6144(—0,4)+0,615(—0,4)3
^ = 1 -0,0896 (-0,4) 6°-+0,0552 (~0,4)3.62 = 0 ’714-
Поэтому диапазон регулирования частоты будет равен
N = y 13,404/0,714 = 4,35.
Для данного случая верхняя граница собственной частоты равна
со1=соАг=25 • 4,35 ä ; 109 гц.
При промышленной частоте со = 50 гц описанный резонан сный вибратор может работать также при кратных субгар
монических резонансных |
частотах, равных со=25 гц и со = |
||
100 гц. |
|
|
где т = |
Рассмотрим |
второй |
вариант расчета вибратора, |
|
= 0,25н-(—0,3), |
H0/D=7, |
а остальные данные—те же. В резу |
|
льтате имеем: с=5, i = 11, /^=10,155, ff2 =0,622, |
d=5 мм, |
£>=25 мм, # 0=175 мм, /г0=16,67 мм, а=12°02', хт—10897 кг/см2,
153.
am = 4255 |
кг/см2, |
стэкв = |
17493 |
кг/см2, |
аа = |
140 кг/см2, |
|
та= 71 |
кг/см2, /г„= 19,23, |
пх= 11,9, п =10,12, |
S0 = 5 кг, |
||||
N = 4,04. |
Как видим, изменение пг |
и HJD |
позволило снизить |
||||
напряжения, |
уменьшить габариты пружин и увеличить полезный |
||||||
вес. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Выводы |
|
|
|
Проведенные |
исследования |
показали, что погрешности |
параметров поперечной жесткости пружин сильно влияют на частотные характеристики. Даже навитые ів пределах допус ков иа размеры пружины могут дать недопустимые откло нения характеристик от номинальных значений. На производ стве ведется выборочный контроль, при котором годные де тали иногда могут быть забракованы, а негодные — при няты. Следовательно, ■контролируемые выборки должны быть представительными, т. е. достаточно полно отражать свойст ва, присущие генеральной совокупности всей партии пружин. Расчет количества деталей в партии должен вестись с на дежностью не меньшей 0,95. Оценку статистических характе ристик всей партии по данным выборки можно вести по при нятому в гл. 2 методу. То, что рассеяние жесткости и ча стоты пружин хорошо описывается нормальным законом рас пределения, облегчает задачу, т. к. это распределение хо рошо изучено. Принятая методика расчета характеристик не сложна и сводится в основном к арифметическим действи ям, а потому легко поддается машинному счету.
Проведенная статистическими методами обработка ре зультатов измерений позволяет вносить, при надобности, из менения в технологический процесс на ходу. Это является одним из способов уменьшения погрешностей характеристик, во всяком случае мы получаем информацию о необходимос ти вмешательства, используя наиболее выгодное решение в данной ситуации, в том числе меры по повышению нагру зочной способности пружин.
Такое непосредственное вмешательство не всегда эконо мически оправдано. Более выгодным может быть изменение допусков на параметры пружин в сторону их резкого умень шения; тогда технологический процесс с самого начала будет более жестким, а качество выпускаемой продукции — более высоким.
154
Г Л А В А 3
ПАРАМЕТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ ПРУЖИН И СИСТЕМ «ПРУЖИНЫ—МАССА»
Пружина рассматривается как. эквивалентный прямой брус, имеющий соответствующую массу и податливость. Наи более распространенной схемой работы для пружин в раз личного рода автоматах, м,ашииах и механизмах является такая, когда один конец неподвижен, а другой получает пе риодическое возмущение.
Вотличие от обычных прямых стержней, арок, пластин
иоболочек, вопросы динамической устойчивости которых изучены в работах Е. А. Бейлина и Г. Ю. Джанелидзе [48],
В. В. Болотина |
[49], Н. С. Вольмпра |
[50] К. В. Фролова |
[51], Э. Меттлера |
[67] и др., пружина |
имеет соизмеримые |
продольную, поперечную и крутильную |
жесткости; поэтому |
соответствующие деформации являются величинами одного порядка. Кроме того, продольная деформация соизмерима с высотой пружины, поэтому периодическая сила, приложен ная в продольном направлении, вызывает периодическое из менение длины пружины, а следовательно, ее инерционных и жесткостных характеристик. Это ведет к потере динамичес кой устойчивости. Точные дифференциальные уравнения по перечных колебаний пружины, при действии периодической продольной силы приводятся к системе двух уравнений вто рого порядка с периодическими коэффициентами, из ана лиза которых получаются критические значения частоты воз
мущения, при которой возникает неустойчивость [15, |
32]: |
||||||
2о),,о |
со, dt |
cOg |
. |
1 |
о |
о \ |
/о і \ |
сі)кр = -----—! |
соЕр-------------, |
( |
и —1, |
2, |
3...) |
(3-1) |
|
11 |
п |
|
|
|
|
|
|
соКр — частота |
возмущения |
простого и |
комбинационного |
||||
резонансов. |
|
|
|
|
|
|
|
155
Границы зон неустойчивости определяются упрощенным способом как периодические решения уравнения Матье, к которому приводится приближенное дифференциальное уравнение поперечных колебаний пружин
Т-+ Q2 (1 — 2е cos йк)Г=0. |
(3.2) |
Практически наиболее опасной является главная зона неус тойчивости, границы которой находятся из соотношения
(3.3)
Ввиду специфических особенностей пружин, близость про дольного резонанса существенно влияет на их устойчивость. Этот случай рассматривается особо для пружин с шарнирным и жестким креплением торцов. Далее будет показано, что продольный резонанс расширяет зону неустойчивости и од новременно снижает частоту параметрических колебаний.
1. ОСОБЕННОСТИ ПАРАМЕТРИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИН
Пружина, благодаря своим вышеотмечениым свойствам, отличающим ее от стержня, является объектом, где парамет рические колебания проявляются наиболее четко и характер но по сравнению с другими механическими системами.
В механических системах экспериментальное исследова ние параметрического резонанса связано с трудностями воз буждения и записи этого явления. В отличие жя.ах дрлчѵл'ѵме ханических систем, в пружинах параметрический резонанс лег ко возбудить, а при больших коэффициентах возбуждения, можно даже наблюдать визуально. На рис. (54, а б, в) по казаны неустойчивые состояния пружины со следующими па-
Ң
раметраіми: ~~ — і ; Я0 = 170; d = 2; £=14; /п0 = 0; со0„оп = 22 гц..
На рис. (54, а) показана пружина в основной зоне неустойчи вости. При частоте возмущения стенда со = 2а)опоп= 44 гц. и двойной амплитуде возмущения 2/А = 7 мм, наблюдаются ин тенсивные поперечные колебания с частотой собственных ко лебаний 22 гц. На фотографии, благодаря специально подоб-
156
в
Рис. 54
157
ранному освещению, отчетливо видны траектории движения крайних точек витков, которые представляют собой фигуры Лиосажу. Эти фигуры создаются движением точки, обе пря моугольные координаты которой изменяются синусоидально с. различным отношением частот. Выразим координату у че рез параметр t:
y = sint. |
(3.4) |
На каждый период поперечных колебаний, при главном па раметрическом резонансе, приходится два периода колебаний подвижной опоры. Поэтому координата х для этого случая будет иметь следующее выражение:
|
x=sin (2/ + <р). |
(3.5) |
Из уравнения (3,4) |
находим значения sin/ = y, |
cos t ~ Y 1—у2 |
и, подставляя их в |
уравнение (3.5), получаем |
|
х — 2уѴ 1— у- cos ср+ (1 — 2у2) sin ср.
Таким |
образом, уравнение кривой результирующего движе |
||
ния в |
неявной |
форме принимает вид |
|
|
4г/2(1 — у-) = х2+2х (2у2— 1) sin cp-fsin2 ср. |
(3.6) |
|
В случае, когда |
ср=0 .получаем следующее уравнение: |
|
|
|
|
4у*-4у* + х*= 0. |
(3.7) |
Для любого значения у численно не превышающего еди ницы, получается два значения .ѵ. Из уравнения (3.7) имеем
і± 1 /Т = ^ ) ,
так, что для каждого х в общем возможны четыре рис_ 55 значения у. На рис. (55, а) показана фигура, соответ
ствующая уравнению (3.7). Если срФ 0 (рис. 55, б), кривая во обще сохраняет ту же форму, но симметрия по оси у наруша ется.
Изучение фигур Лиосажу при обработке записей колеба ний, дает весьма удобный способ определения отношения частот координатных функций по данной фигуре. Для этого внутри ограничивающего кривую прямоугольника проводят линию (а, а) параллельную оси х, так чтобы она нигде не
158