- •Лекция №1. Основные положения молекулярно – кинетической теории. Масса и размеры молекул. Основные положения мкт.
- •Масса молекул.
- •Лекция № 2. Идеальный газ. Основное уравнение мкт.
- •Идеальный газ.
- •Лекция № 4. Уравнение Менделеева-Клапейрона. Общий газовый закон и его следствия.
- •Лекция № 5. Внутренняя энергия и способы её изменения.
- •Способы изменения внутренней энергии.
- •Лекция № 6. Первый закон термодинамики и его применение к изопроцессам. Адиабатический процесс.
- •Первый закон термодинамики.
- •Применение первого закона термодинамики к изопроцессам.
- •Лекция № 7. Принцип действия тепловой машины. Второй закон термодинамики.
- •Лекция № 8. Фазовые переходы. Испарение и насыщенный пар.
- •Насыщенный пар и его свойства.
- •Лекция № 9. Влажность воздуха. Взаимодействие атмосферы и гидросферы.
- •Лекция № 10. Кипение жидкости. Критическое состояние вещества.
- •Изотерма пара.
- •Сжижение газов.
- •Лекция № 11. Свойства жидкостей.
- •Текучесть
- •Поверхностное натяжение.
- •Смачивание и капиллярные явления.
- •Лекция № 12. Твёрдые тела. Виды кристаллических структур.
- •Виды кристаллических решёток.
- •Лекция № 13. Электрический заряд. Закон кулона. Электризация тел.
- •Закон Кулона.
- •Принцип суперпозиции сил.
- •Лекция № 14. Электрическое поле. Напряжённость электрического поля.
- •Принцип суперпозиции полей.
- •Напряжённость электрического поля заряженного шара.
- •Напряженность электрического поля бесконечной плоскости.
- •Силовые линии электрического поля.
- •Лекция № 15. Работа электрического поля при перемещении заряда.
- •Лекция № 16. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Проводники.
- •Диэлектрики.
- •Лекция № 17. Электроёмкость проводника. Конденсатор. Электроёмкость проводника.
- •Конденсатор. Электроёмкость конденсатора.
- •Лекция № 18. Способы соединения конденсаторов. Энергия электрического поля конденсатора.
- •Энергия заряженного конденсатора.
- •Лекция № 19. Постоянный электрический ток.
- •Лекция № 20. Закон Ома для участка цепи. Сопротивление.
- •Лекция № 21. Способы соединения проводников. Работа и мощность тока. Способы соединения проводников.
- •Работа электрического тока.
- •Мощность тока.
- •Соединение источников электрической энергии в батареи.
- •Лекция №23. Ток в электролитах. Электролиз и его законы.
- •Ток в электролитах
- •Законы Фарадея
- •Лекция № 24 Электрический ток в газах.
- •Основные виды газового разряда.
- •Лекция №25. Ток в вакууме. Электровакуумные приборы.
- •Лекция № 26 Ток в полупроводниках. Примесная проводимость.
- •Лекция №27. Электронно-дырочный переход и его свойства”.
Диэлектрики.
Диэлектрики – это вещества, у которых отсутствуют свободные носители электрического заряда. Электрически заряженные частицы – электроны и ядра – в диэлектриках связаны друг с другом, образуя электрически нейтральные атомы. Но диэлектрик искажает внешнее электрическое поле, следовательно, в нём возникает внутреннее электрическое поле, которое индуцируется внешним полем. Всякое поле создаётся зарядами, значит, при внесении диэлектрика во внешнее поле внутри него появляются заряды. В отличие от свободных зарядов металла заряды в диэлектриках являются связанными.
Существует несколько моделей диэлектриков.
1) Полярные диэлектрики – это диэлектрики у молекул которых центры положительного и отрицательного зарядов не совпадают (например, молекула воды, аммиака, эфира, ацетона) и находятся на расстоянии ℓ друг от друга. Такие молекулы называют диполями. Произведение величины одного из зарядов на расстояние между ними называют дипольным моментом
. (16.2)
В
Рисунок 16.5
Рисунок 16.6
2) Неполярные диэлектрики – это диэлектрики, у которых молекулы не имеют дипольного момента, так как центры положительного и отрицательного зарядов совпадают и ℓ=0. Однако во внешнем поле они поляризуются, приобретая индуцированный дипольный момент за счёт сдвига центров распределения положительного и отрицательного зарядов. К неполярным диэлектрикам относятся все инертные газы. Рассмотрим поляризацию неполярного диэлектрика. Механизм поляризации такого диэлектрика представлен на рисунке 16.6. Заряды в диэлектрике могут смещаться из своих положений равновесия лишь на малые расстояния, порядка атомных. Положим, что диэлектрик состоит из электрически нейтральных молекул. Под действием приложенного электрического поля центр заряда электронов в молекуле немного смещается относительно центра заряда атомных ядер. Молекулы становятся электрическими диполями, ориентированными положительно заряженными концами в направлении электрического поля E. В этом случае говорят, что диэлектрик поляризован, а само смещение положительных зарядов диэлектрика в разные стороны называют электронной поляризацией.
Под действием внешнего электрического поля диполи в веществе поворачиваются, если они уже существовали, или образуются новые. В результате под действием внешнего электрического поля диполи выстраиваются так, что образуют структуру, электрическое поле которой направлено против внешнего электрического поля. На рисунке 16.7 показано такое выстраивание диполей в плоской пластине, где внутри пластины заряды диполей компенсируются, а на ее поверхности образуются заряды противоположного знака. Индуцированные заряды создают своё собственное поле напряжённостью Е’, направленное против внешнего поля Е0. Поэтому результирующая напряжённость Е поля в диэлектрике всегда меньше Е0
. (16.3)
Такое явление называется поляризацией диэлектрика, а заряды на поверхности – индуцированными. Индуцированные на поверхности заряды создают индукционное поле, которое ослабляет внешнее электрическое поле. Величину ослабления характеризует относительная диэлектрическая проницаемость среды
. (16.4)