- •Лекция №1. Основные положения молекулярно – кинетической теории. Масса и размеры молекул. Основные положения мкт.
- •Масса молекул.
- •Лекция № 2. Идеальный газ. Основное уравнение мкт.
- •Идеальный газ.
- •Лекция № 4. Уравнение Менделеева-Клапейрона. Общий газовый закон и его следствия.
- •Лекция № 5. Внутренняя энергия и способы её изменения.
- •Способы изменения внутренней энергии.
- •Лекция № 6. Первый закон термодинамики и его применение к изопроцессам. Адиабатический процесс.
- •Первый закон термодинамики.
- •Применение первого закона термодинамики к изопроцессам.
- •Лекция № 7. Принцип действия тепловой машины. Второй закон термодинамики.
- •Лекция № 8. Фазовые переходы. Испарение и насыщенный пар.
- •Насыщенный пар и его свойства.
- •Лекция № 9. Влажность воздуха. Взаимодействие атмосферы и гидросферы.
- •Лекция № 10. Кипение жидкости. Критическое состояние вещества.
- •Изотерма пара.
- •Сжижение газов.
- •Лекция № 11. Свойства жидкостей.
- •Текучесть
- •Поверхностное натяжение.
- •Смачивание и капиллярные явления.
- •Лекция № 12. Твёрдые тела. Виды кристаллических структур.
- •Виды кристаллических решёток.
- •Лекция № 13. Электрический заряд. Закон кулона. Электризация тел.
- •Закон Кулона.
- •Принцип суперпозиции сил.
- •Лекция № 14. Электрическое поле. Напряжённость электрического поля.
- •Принцип суперпозиции полей.
- •Напряжённость электрического поля заряженного шара.
- •Напряженность электрического поля бесконечной плоскости.
- •Силовые линии электрического поля.
- •Лекция № 15. Работа электрического поля при перемещении заряда.
- •Лекция № 16. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Проводники.
- •Диэлектрики.
- •Лекция № 17. Электроёмкость проводника. Конденсатор. Электроёмкость проводника.
- •Конденсатор. Электроёмкость конденсатора.
- •Лекция № 18. Способы соединения конденсаторов. Энергия электрического поля конденсатора.
- •Энергия заряженного конденсатора.
- •Лекция № 19. Постоянный электрический ток.
- •Лекция № 20. Закон Ома для участка цепи. Сопротивление.
- •Лекция № 21. Способы соединения проводников. Работа и мощность тока. Способы соединения проводников.
- •Работа электрического тока.
- •Мощность тока.
- •Соединение источников электрической энергии в батареи.
- •Лекция №23. Ток в электролитах. Электролиз и его законы.
- •Ток в электролитах
- •Законы Фарадея
- •Лекция № 24 Электрический ток в газах.
- •Основные виды газового разряда.
- •Лекция №25. Ток в вакууме. Электровакуумные приборы.
- •Лекция № 26 Ток в полупроводниках. Примесная проводимость.
- •Лекция №27. Электронно-дырочный переход и его свойства”.
Лекция № 15. Работа электрического поля при перемещении заряда.
На любой заряд, помещённый в электрическое поле, со стороны этого поля действует некоторая сила F=Е·q. Под действием этой силы при перемещении заряда электрическим полем совершается работа. Пусть однородное поле создаётся отрицательным зарядом, равномерно распределённым на бесконечной пластине, и положительный заряд q>0 перемещается из точки 1 в точку 2. Траектории изображены на рисунке 15.1. Вычислим сначала работу по перемещению заряда на участке 1 – 2 вдоль силовой линии. Из механики известно, если сила F не изменяется со временем, то работа вычисляется по формуле
, (15.1)
где угол α – это угол между вектором силы и вектором перемещения. В нашем случае сила F по абсолютной величине равна F=E·q0, а S=d1 – d2, угол α=0, следовательно
(15.2)
Теперь найдём работу по перемещению заряда из точки 1 в 2 по произвольному пути, например по пути 1–3–2. Как видно из рисунка траекторию заряда можно представить как последовательность сколь угодно малых участков, часть которых проходит вдоль силовых линий поля, а часть – по нормали к ним, т.е. перпендикулярно силовым линиям.
На участках, расположенных перпендикулярно силовым линиям работа не совершается А=0 ( ). На участках расположенных вдоль силовых линий работа равна А=qE∆d. Суммируя работу по участкам, на которых заряд переносится вдоль линий поля, снова получим формулу (15.2). Следовательно, работа по перемещению заряда в однородном поле не зависит от траектории перемещения заряда и вычисляется по формуле (15.2).
Для неоднородного поля точечного заряда q, изображённого на рисунке 15.2, работа по перемещению пробного заряда q0 вдоль силовых линий из точки 1 в точку 2 равна
. (15.3)
Работа по перемещению заряда q0 вокруг заряда q по окружности равна нулю, так как направление силы перпендикулярно направлению перемещения. При произвольном движении заряда q0 в поле точечного заряда q из точки 1 в точку 2 траекторию можно разбить на участки, где движение происходит либо вдоль радиуса, либо по окружности. При этом работа по перемещению заряда из точки 1 в точку 2 по любому пути снова будет вычисляться по формуле (15.3). Поэтому можно сделать вывод, что работа по перемещению заряда в электростатическом поле не зависит от формы пути, а зависит только от расположения начальной и конечной точки пути. Если конечная и начальная точки перемещения заряда совпадают, то работа А=0, работа по перемещению заряда по замкнутой траектории произвольной формы всегда равна нулю.
Если работа, совершаемая полем над пробным зарядом, не зависит от формы пути и работа по замкнутому контуру равна нулю, то такое поле называют потенциальным. В школьном курсе физики изучают два типа потенциальных полей: поле силы тяжести Земли и электростатическое поле. Потенциальное поле можно описать, задав значение потенциальной энергии для пробного заряда в каждой точке поля и приняв по определению, что работа по перемещению заряда равна изменению потенциальной энергии заряда взятому со знаком минус
. (15.4)
У
Какое электрическое
поле называют однородным?
Какие поля являются
потенциальными?
Что называют
потенциалом электрического поля? В
каких единицах он измеряется?
равнение
(15.4) соответствует закону сохранения
энергии. Действительно, если W2<W1,
то А>0. Это
означает, что электрическое поле само
совершает работу и кинетическая энергия
заряженного тела увеличивается за счёт
уменьшения его потенциальной энергии.
Если потенциальная энергия возрастает
W2>W1,
то А<0. Это
означает, что кинетическая энергия
заряженного тела уменьшается, так как
оно движется против силы электрического
поля и в этом случае над полем совершается
работа.
Из сравнения уравнений (15.2) и (15.3) с уравнением (15.4) можно прийти к выводу, что потенциальная энергия заряженного тела для однородного поля равна
, (15.5)
а для поля точечного заряда
. (15.6)
Из уравнений (15.5) и (15.6) видно, что для любого поля как однородного, так и неоднородного потенциальная энергия пробного заряда q0 прямо пропорциональна величине самого заряда W~q0. Из этого следует, что отношение W/q0 не зависит от помещённого в поле заряда и является числовой характеристикой электрического поля. Это число называют потенциалом и обозначают греческой буквой φ. Потенциал – это отношение потенциальной энергии пробного заряда в электростатическом поле к величине самого заряда, зависящее только от тех зарядов, которые создают это поле. Единицей измерения потенциала является [φ]=Дж/Кл = В(вольт). Потенциал вычисляется по формуле
(15.7)
Для однородного электростатического поля потенциал равен
, (15.8)
а для поля точечного заряда
. (15.9)
Используя определение потенциала, можно записать потенциальную энергию пробного заряда в точках 1 и 2 как W1= φ1·q0, а W2= φ2·q0, тогда работа по перемещению заряда из точки 1 в точку 2 запишется в виде:
. (15.10)
В уравнение (15.10) была введена новая величина U – напряжение или разность потенциалов. Она, так же как и потенциал измеряется в вольтах. Для однородного электрического поля
. (15.11)
Следует обратить внимание на то, что формула (15.10) содержит либо изменение потенциальной энергии, либо изменение потенциала. Поэтому потенциальная энергия и потенциал определяются с точностью до постоянной, которую можно добавить к этим величинам, не изменив их разности. Это позволяет определять начало отсчёта потенциальной энергии и потенциала произвольно. Если на бесконечности потенциал и потенциальную энергию принять за 0, то работа по перемещению пробного заряда из точки 1 на бесконечность (рис. 15.3) будет равна
(15.12)
Из уравнения (15.12) становится ясен физический смысл потенциала – это работа, которую нужно совершить, чтобы переместить единичный пробный заряд из данной точки на бесконечность
. (15.13)
И зменение потенциала в пространстве можно изображать, проводя эквипотенциальные поверхности, т.е. поверхности равного потенциала. Силовые линии, проходящие через каждую точку эквипотенциальной поверхности, направлены перпендикулярно к ней. На рисунке 15.4 эквипотенциальные поверхности изображены пунктирной линией: а) для однородного поля и б) для поля точечного заряда.