Емельянов С.В. Новые типы обратной связи
.pdf7.6. Разрывная ОК-связь |
241 |
7.6.2. Скользящие рехсимы 2-го порядка в ОК-контуре
Рассмотрим здесь тот случай финитной стабилизации ошибки ОКконтура и, который естественно возникает при использовании раз рывной ОК-связи следующего вида:
Г] = -к2sgn iv+ х/[Нsgnf j • |
(7.34) |
Опуская, ввиду аналогичности, рассуждения, устанавливающие финитность возникновения скользящего режима в точке ^ = О, перехо дим непосредственно к анализу уравнений скольжения в (/i,e)-npocT- ранстве или, иначе, уравнений Е^рсистемы. При 6 = const имеем уравнения
ди = Ьи + е, |
(7.35) |
|
-k2bsgn ^/i-b v/Rsgn f^) |
||
|
При получении этих уравнений учтено, что i/ = —g/i.
Уравнения, подобные уравнениям Е^рсистемы, подробно изуча лись в оптимально-релейных системах, сходные уравнения рассматри вались и в главе 5 при анализе скользящих режимов высших порядков. Сшивание фс1зовых траекторий Ед- (рис. 7.12а) и Еь- (рис. 7.126) си стем в пространстве (/i,/i) по линии ргизрыва
^ = /i + VAH sgn р = О |
(7.36) |
дает исходный фгйовый портрет Е^рсистемы (рис. 7.13). |
Из этих |
\ V
Рис. 7.12
рисунков можно увидеть, что существует отрезок ММ' "параболы" ^ = /i + \ / Ы sgn /i = О, в окрестности которого фазовые траекто рии направлены встречно, т.е. на этом отрезке возникает скользящий режим с уравнением движения /i = — \ / | Й ^g" ^^•
242 |
Глава 7. Теория операторно-координатной обратной связи |
Точное аналитическое решение этого уравнения имеет простой вид \/fi{i) = y/i^iO) — t/2, из которого и следует финитность достижения нуля при t = 2 ^fi{0).
Рис. 7.13
Структурная схема исследуемой бинарной системы представлена на рис. 7.14, и имеет довольно сложный вид. Однако, финитную стабилизацию ОК-ошибки и можно обеспечить и более простым ОКрегулятором, реализующим режим переключений. Рассмотрим этот регулятор подробнее.
Vlqor |
|
|
I— S + d |
|
|
|
> |
|
|
М |
|
Xl^ |
-ч Ф |
|
sgn |
СзЫ |
|
» + с |
Xl |
|
s'+a |
||
|
||
|
I обЛ,Ье5 |
|
|
Рис. 7.14 |
244 Глава 7. Теория операторно-координатной обратной связи
Заметим теперь, что если определить два числа а и /? следующими соотношениями:
р + а = к!2, р-а = Щ,
то использованное выше уравнение ОК-регулятора можно записать в виде
^ = —а sgn I/ — /? sgn и.
Последнее позволяет изобразить структурную схему в виде, пред ставленном на рис. 7.17. Ее сравнение со схемой на рис. 7.14 пока зывает, что при том же качестве регулирования достигнуто замет ное упрощение структуры нелинейного регулятора. В рассмотрен-
-1 |
" " ^ |
I |
1 |
1 -1 р
•-• s + d "i^ |
3> |
sgn |
-Ч > Г ^C=- |
^1
s + c
1a e A . ЬбВ
Рис. 7.17
ных ОК-регуляторах, обеспечивающих финитное устранение динами ческого статизма, предполагалось использование производной v или, что в данном случае то же самое, производной /i. По условию
/ i = -ki sgni
и является разрывной, поэтому, по сути дела, речь шла об исполь зовании не /i, а некоторой совпадающей с ней, но дифференцируемой функции /ieq. Для получения функции /ieq достаточно использовать ту
7.6. Разрывная ОК-связь |
245 |
или иную операцию усреднения, например, в виде скользящего сред него (рис. 7.18а), либо инерционного звена с достаточно малыми по стоянными времени г > О (рис. 7.186). Если, однако, в ОК-контуре
М'ч |
1 |
|
|
Aeq |
|
|
TS+1 |
• |
^ |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
TS + 1 |
Рис. 7.18
применить скользящий режим 2-го порядка (описанный подробно в главе 5), не использующий информацию о производной /ieg, то можно избавиться и от решения связанных с этим проблем. Подробности опускаем.
Проведенное исследование позволяет сделать следующий принци пиальный вывод:
•при использовании надлежащим образом организованной разрыв ной ОК-связи, в совокупности с тремя другими типами обратной связи, возможно добиться финитной независимости движения в па раметрически неопределенной системе без скользящего режима в главном контуре регулирования и при конечных коэффициентах передачи в каждом контуре обратной связи.
Типичный ход проекций фазовых траекторий таким образом син тезированной бинарной системы стабилизации на множестве Gg дает рис. 7.19. При этом закономерен вопрос о физической основе указан-
Рис. 7.19
ного эффекта компенсации возмущения. Важно также выработать определенные правила действия обратных связей вне множества Gs, что позволит говорить о решении задачи глобальной стабилизации. Обо всем этом пойдет речь в следующей главе.
Глава 8
Ограничения, физические основы компенсации возмущений и стабилизация вынужденного движения в бинарных системах
До сих пор при синтезе систем стабилизации рассматривалось дви жение только на множестве G* = { а; | |<т| < Ji^i)} (рис. 8.1), причем число S > О считалось столь малым, что это позволяло обойтись при анализе уравнениями первого приближения. В этой связи уместен
а=0
Рис. 8.1
первый вопрос:
•Как правильно модифицировать алгоритм бинарного управления,
стем чтобы он был пригоден к использованию при любых началь ных условиях? (Разумеется, все его стабилизирующие свойства должны сохраняться.)
Важным тезисом, бывшим одним из основных при развитии тео рии бинарного управления, является тезис об ограниченности коэф фициентов передачи и непрерывности сигналов управления и прежде всего в главном К-контуре регулирования. Поэтому возникает вто рой вопрос:
•Как эти фундаментальные требования отразить в гигоритме би нарного управления и какими побочными эффектами это сопрово ждается?
Следующий, третий вопрос, на который далее дается ответ, свя зан с выяснением,
•какова физическая основа компенсирующего неопределенность эф фекта в бинарных системах.
248 |
Глава 8. |
Ограничения, физические основы компенсации |
||
браженной на рис. 8.2, имеют вид |
|
|
||
/i = |
-fcisgn^, |
/I = sat(/i) ~W. |
М<1. |
(8.1) |
Теперь в уравнении изменения 0-переменной ^ должна фигурировать переменная /I, а не /х, как ранее, так как и = JTx, и поэтому
^ = 2rf^ + 6/H-a. |
(8.2) |
В результате дифференцирования ц, из (8.1) видно, что fi = fi только при \ц\ < 1 и / 1 = 0 в остальных случаях. Это качественно меняет задачу стабилизации объекта (8.2) управлением /I и ведет к негативным последствиям, так как при | /х | > 1 этот объект неупра вляем. Поэтому следует искать более "хитрые" решения задачи об ограничении операторной переменной fi.
Рассмотрим ряд способов ограничения 0-переменной //, сохраня ющие управляемость объекта ^ — 2d^ + bfi + а.
С п о с о б I. Положим
-ШЦ, |
| / j | |
> 1, |
(8.3) |
|
- { -fcsgn^, |
|я| < |
1, |
||
|
||||
где ш,к — положительные константы. |
Если ^ > 0 и | / / | < 1 , т о / < = —к |
и fi линейно убывает до значения /х = — 1; при переходе через ц = —\ уравнение изменения /i меняется на /J = —шц и переменнгш fi возра
стает и трансверсально пересекает прямую /i = |
—1 (рис. 8.3). Таким |
||
|
<р |
|
|
|
1 |
|
|
|
- 1 0 |
] |
fi |
Рис. 8.3 |
Рис. 8.4 |
|
|
образом, на прямых \fi\ ~ 1 возникает скользящий режим, что и га рантирует соблюдение ограничения \fi\< 1, быть может, с некоторого момента времени.
Достоинство этого способа заключается в том, что управляемость объекта не теряется при выходе на ограничение, так как при изме нении знака ^ переменная fi немедленно "сходит" с него, а это то, что нужно. Заметим, что закон (8.3) можно записать в виде одной формулы, если ввести функцию
^(p) = ( l - | s a t ( M ) | ) / ( l - H ) , |
(8.4) |
(ее график дан на рис. 8.4) и бинарную операцию /?(у, О — v(/^)sgn ^.