Естественный и поляризованный свет

Свет, излучаемый отдельным атомом – это электро­магнитная волна, т. е. совокупность двух поперечных взаимно пер­пен-дикулярных волн — электрической (образованной колебанием век­тора напряженности электрическо­го поля ) и магнитной (образо­ванной колебанием вектора напряженности магнитного поля ), идущих вдоль общей прямой , на­зываемой световым лучом (рис. 10).

С вет, у которого колебания век­тора - напряженности электрическо­го поля каким-либо образом упорядочены, называется поляризованным. Вектор напряженности магнитного поля колеблется в другой (перпендику­лярной) плоскости (названной плоскостью поляризации света).

Опыт и теория показывают, что физиологическое, химическое и другие виды воздействия света на вещество обусловлены главным образом электрическими колебаниями¹. Поэтому, а также для упро­щения рисунков, изображающих световую волну, мы бу­дем в дальнейшем говорить только об электрических колебаниях, а плоскость, в которой они совершаются, называть плоскостью све­товых колебаний, или плоскостью колебаний.

Свет представляет собой суммарное электромагнитное излучение множества атомов, которые излучают независимо друг от друга, поэтому световая волна, излучаемая всем телом, характеризуется всевозможными рав­новероятными колебаниями светового век­тора (рис. 11,а; луч перпендикулярен плоскости рисунка). Рав­номерное распределение векторов объясняется большим числом атомарных излучателей, а равенство амплитуд векторов - одинаковой интенсивностью излучения каждого из атомов. Свет со всевозможны­ми равновероятными ориентациями векто­ра (и вектора ) называется естественным.

Если в результате внешних воздействий появляется преобладающее на­правление колебаний вектора , то свет называется частично поляризованным (рис. 11, б). Свет, в котором вектор колеблется только в одном направлении, перпендику­лярном лучу (рис. 11, в), называется плоскополяризованным (линейно поляри­зованным).

П лоскополяризованный свет является предельным случаем эллиптически поляризованного света — света, для которого вектор (вектор ) со временем описывает эллипс в плоскости, перпендикулярной лучу. Если эллипс вырождается в прямую, то имеем дело с рассмотренным выше плоскополяризо­ванным светом, если в окружность, то имеем дело с циркулярно поляризованным (поляризованным по кру­гу) светом.

Степенью поляризации называется ве­личина

(1)

где и — максимальная и мини­мальная интенсивности света. Для естественного света = и Р = 0, для плоскополяризованного света = 0 и Р = 1.

Естественный свет можно преобразо­вать в плоскополяризованный, используя поляризаторы, пропуска­ющие колебания определенного на­правления (например, пропускающие ко­лебания, параллельные плоскости поляри­затора, и полностью задерживающие колебания, перпендикулярные этой плоскости). В качестве поляризаторов используются среды, анизотроп­ные в отношении колебаний вектора , например кристаллы турмалина. В каждом кристалле имеется направление, относительно которого атомы (или ионы) кристаллической решетки расположены симметрично. Направление в оптически анизотропном кристалле, по которому луч света распространяется, не испытывая двойного лучепреломления, называет­ся оптической осью кристалла. У некоторых кристаллов имеется два таких направления; эти кристаллы называются двухосными. Турмалин относится к одноосным кристаллам. Подчеркнем, что оптическая ось — это не одна линия, а определенное направление в кристалле; все прямые, про­веденные в кристалле параллельно этому направлению, являются оптическими осями. Кристал­лы в зависимости от типа их симметрии бывают одноосные и двуосные, т. е. имеют одну или две оптические оси (к первым и относится исландский шпат).

Турмалин представляет собой двояко-преломляющий кристалл, в котором один из лучей (обыкновенный) поглощается значительно сильнее, чем другой. Поэтому из пластинки турмалина оба луча, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, выходят с весьма различной интенсивностью, и прошед­ший через нее свет оказывается частично поляризованным. Если взять достаточно толстую (около 1 мм) пластинку турмалина, то в случае видимого света обыкновенный луч практически целиком поглощается и вышедший свет будет плоскополяризованным.

Различие в поглощении лучей разной поляризации влечет различие в поглощении естественного света в зависимости от направ­ления его распространения, т.к. от этого зависит ориен­тация электрического вектора волны относительно кристаллографических направлений. Такое различие в поглощении, зависящее, кроме того, от длины волны, приводит к тому, что кристалл по разным на­правлениям оказывается различно окрашенным. Это явление носит название дихроизма. Оно было открыто Кордье (1809 г.) на минерале, названном кордиеритом. Дихроизм турмалина был обнару­жен Био и Зеебеком (1816 г.).

Естественный луч, прошедший через пластинку тур­малина 1, вырезанную параллельно оптической оси ОО' кристалла, полностью поляризуется и имеет электрические колебания только в главной плоскости Q (главном сечении кристалла), т.е. в плоскости, проходящей через направ­ление луча света и оптическую ось кристалла (рис. 12).

Если естественный луч идет вдоль оптической оси, то все его электрические колебания перпендикулярны ей. В таком случае (благодаря симметричному рас­положению частиц кристалла относительно оптической оси) все электрические колебания совершаются в одинаковых условиях и все они проходят через кри­сталл. Поэтому е стественный луч, идущий вдоль оптической оси, не поляризу­ется.

Если за пластинкой 1 помещена вторая пластинка турмалина 2, ориентированная так, что ее оптическая ось перпендикулярна оптической оси пластинки 1, то через вторую пластинку луч не пройдет, т.к. его эле­ктрические колебания перпендикулярны гла­вной плоскости Q пластинки 2. Если же оп­тически оси пластинок 1 и 2 составляют угол , отличный от 90⁰, то свет проходит через пластинку 2. Амплитуда световых колебаний, прошедших через пластинку 2, будет меньше амплитуды световых колебаний, падающих на эту пластинку (рис. 13):

.

Интенсивность света пропорциональна квадрату ампли­туды световых колебаний, поэтому

, (2)

где I₁ — интенсивность света, падающего на пластинку 2,

I — интен­сивность света, прошедшего через эту пластинку.

Соотношение (4-2) называется законом Малюса².

Таким образом, поворот пластинки 2 вокруг поляризованного лу­ча приводит к изменению интенсивности света, прошедшего через эту пластинку; максимум интенсивности имеет место при  = 0°, минимум (соответствующий полному гашению света) — при  = 90°.

П ластинка 1, поляризующая естественный свет, называется поля­ризатором. Пластинка 2, служащая для анализа степени поляризации, называется анализатором. Обе пластинки совершенно одинаковы (их можно поменять местами); эти назва­ния характеризуют лишь назначение пластинок.

При пропускании естественного света че­рез две пластины, плоскости которых образуют угол , то из первой выйдет плоскополяризованный свет интенсив­ностью , из второй, со­гласно (4-2), интенсивно­стью .

Следовательно, интенсивность света, прошедшего через две пластинки,

,

Откуда

(пластинки па­раллельны) и

(пластинки скрещены).