![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Бровкин Л.А. Температурные поля тел при нагреве и плавлении в промышленных печах учеб. пособие
.pdfбыотроло определения из решетя (11-II') средней по наосе.температуря пластины и температуры адиабатически изолированной плоскости по фо}~
цулам
|
|
V |
f i J |
- T |
. - |
С Ю Р Ю Ю ) |
. . ,25-Ш |
||||
|
|
|
|
|
|
n= e |
|
|
|
|
|
|
т |
(e,Fo)= % + T k b iJ L W * > ) . |
. . . ^ |
||||||||
|
|
|
|
|
n=e |
|
|
n=e |
|
|
|
Помимо номограмм для четных значений |
/о |
в расчетах м<жно воспели- |
|||||||||
еоваться также формулами: |
|
|
|
|
|
|
|||||
' Ср - |
J - txpf-efFo) |
. m |
с Z СГД |
|
|||||||
'no |
|
п с Z г- |
|
) |
! |
/ |
|
||||
W |
|
|
Z b p F o |
|
’ |
‘ |
0,4 |
S ~ h o |
|
||
|
|
ОО |
|
|
|
|
|
|
ОО |
|
|
O - L - F |
|
|
’ |
СЮ ^ r n - L ^ o \ j m t ^ i F o ) |
|||||||
>F |
- |
' |
a |
4 |
|
Ч.ч |
и |
3 |
|
||
z |
f |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
^ Lop |
<op |
Co |
|
Fo *r 2 |
ехэ |
/ .- ^ ^— |
||||
c p |
|
OJCpl-^t ro |
|||||||||
г.г |
|
г |
ч а |
> |
4 |
Z |
|
3 |
15 |
t4 |
<5. |
|
3,4 |
'гА |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2. |
2»_Номограммы и формулы рля учета начальных
|
|
|
_уолош й_нагрвЕа_ |
|
Значение FJoJjLfFl в форму |
найдем ив (4-Н): |
|||
|
оо |
3 X |
формулах С15—0’) и (16-Ш) |
|
ЭTx(f, Fb)_ |
1.Л г, |
|
||
|
|
|||
|
|
|
||
3 X |
|
|
|
|
В частит случаях при 1 (* ,0 )-Т о и T f b F o ) ^ |
имеем; |
|||
Э Х =Ф |
- T C t exP ( - C F o ) C 4 - i ) V j Fo ) - - ^ |
- 150
При начальном усл овии |
|
1 2 4 -1 ) получим; |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
й7р д > М |
|
|||
Канальное условие |
(25-1) дает для пластины |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
ъ |
% |
|
щ |
. . . 30-Ш |
где |
|
ОО |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ср ' |
|
^ P ' ^ p f - s f F o ) , |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
||||||
$Ункши |
; Q 01 |
|
и ^ |
j для пластины показаны на рис. (10-Щ). |
|||||||
|
6._Прн:8£ рвсчета нагрева тела_диснретнш |
|
|
||||||||
|
уцовдетвореi-vov. границьк условий |
|
|
|
|||||||
Задача: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Найти температурное поле стальной пластины ( |
= 0,1 |
м; С = |
|||||||||
=1000 вдж/меград; |
Л = |
10 вт/м град), нагреваемой от исходной постоян |
|||||||||
ной теьтературы |
Т0 = ЗОСРа в среде, |
температура |
которой растет по |
||||||||
задаиноьу закону |
|
Тг =[l000 + X ] °ii, |
где Т |
в секундах. |
Параметры |
||||||
теплообмена среда-тало: |
с / = |
100 вт/м^град; |
6 = 4 10"® вт/м^градЧ |
||||||||
Время нагрева принять |
Г£К - |
1000 секунд. |
|
|
|
|
|||||
Решение: |
|
|
|
|
|
|
|
Fo ~ |
|
||
Расчеты будем вести в безразмерном времени |
. Время |
||||||||||
нагрет |
запишется как |
Fn =—15-1225—_ = 1 |
а закон изменения тен- |
||||||||
1 |
|
|
|
1ик |
1000000 |
О, lz |
|
. |
|
.. |
|
пературы среды в виде |
|
= |
1000 ь 1000 Fo • Ограничим тоодость, рас |
||||||||
чета температурного поля значением |
= 3. |
и |
запишем искомое поле |
||||||||
в форме |
(11-Е) с |
тремя неизвестными коэффициентами /1( , |
|
||||||||
/дя [йхоудеггия коэфрипиентов репим систему Цб-Р5) |
ив трех уравнений. |
- 151 -
- 152 -
Первое уравнение |
( 0=0) |
отвечает |
времени |
(Г |
&-°1>.ое |
||||||
Го =0рС~ t = l ) - |
|||||||||||
отвечает времени |
Fo- |
|
=0,5 и |
третье |
( О =2)-еначе- |
||||||
нию Fc = FoK=1. Предварительно по рио.( |
7 -Ш най |
||||||||||
дем |
|
% (с),0 ,443, |
|
0; |
QOjol0; ^ /0 ,5 ) ^ 4 0 2 ) } |
||||||
° Р ц }0,ъи 0 ,ш '} |
^?5(0' 5)= |
° '3;5*у 9 ] , Ш = Ч з05 1 |
|||||||||
9 ^ г (1) |
= 0,465; |
< ^ а(1) |
. |
0,590. |
|
|
|
||||
Ив форцулы (17-ffi) имеем: |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
_ |
Q |
|
|
|
|
|
—1 |
^? =0,443’ |
|
аоос^-зоо4) |
|
аооо-зоо) *1238 |
|||||||
2-10 |
|
|
|
2‘ 10 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Формула (19-ffi) 8апишетоя в виде; |
|
|
|
||||||||
Т |
|
= |
300 + 1238-1^ + |
/1*1 |
+ Д -l"* |
|
|
||||
1К |
|
|
|
|
Z . |
|
ь |
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 - Х - 1 5 3 8 - / 1 3 . |
|
|
|
|
|
||||
Уравнение (20-Ш) |
при подстановке числовых вначений дает |
||||||||||
1238О0,305+( 7^-1538- |
0,465-Ю,59оД3 «гЛСГ^гООО4- 7^) + |
||||||||||
+ 0,5 ( 2000 - Тк )• |
|
|
|
|
|
|
|||||
Откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Л = |
36300 - 7,72 Т -16* 10"10 . Т,4 |
|
|
||||||
|
|
' |
|
|
|
к |
|
|
' к |
|
|
. и, |
следовательно, |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
/} |
=* |
-37830 |
+ 8,72Х< + 16-10~20 J^4 |
|
|
||||
Найдем предварительно: |
|
|
|
|
|
а |
|||||
t ^ |
|
j - т . + л , г ^ |
|
i |
4 f f j - 4 Г & г - |
*300+1238*0,5^+(-37830+8,727>16* 10"10 •7^)0,5 +
+(36300- 7,727^ -16.10*10 Тк4) О»6 *'
=-4940+1,63 7^ +2,45.10“ 10 J 4.
Расчетное уравнение относительно |
на основе уравнешя |
( Ь =1) запишется в виде:
- 153 - •
•1238 0,4 С 2 + (-3 7 8 3 0 + 8 ,72 7^ +16 10~10 Т ? ) 0 ,3 6 в +
+(36300-7,72 Тк -16,10-10 Т4) 0,315 = 1Ж 1ДА (
|
к |
2 10 |
1 |
|
(1000 + 1000 0,5)4 - |
(-4940 + 1,63 7^ + 2,45 |
10“10 Т*4)4 + |
||
(ЮОО + 1000 |
0,5 + 4S40 - |
1,637К - |
2,45 |
Ю"10'/-4) |
или
34,87 - 8,8(-1к.) - 1,195(-Ik.)4 _ pt,94 + 1,63—Zk +
1000 ЮОО L ' ЮОО
Уравнение (31-ПО решем подбором. Цусть Тк = 1900°К-. Тогда невязка в уравнении (31-Ш) составит +0,75. Бели принять
Тка 1900. то невязка составит -0,32. С точностью до градуса корень уравнения (31-Ш) найдется равным Тк = ШЗ°К. Искомые значения коэффициентов Д^и /Д окажутся равными соответственно
т37830 + 8,72 1893 + 16 10"10 1©34 = -125
Ьъ - 36300 * 7,72 1893 - 16 1СГ10 1©34 = 480.
Искомое температурное поле построено для Х= 1 и Х= 0 на рио.11-Ш.
£*-^5с291 нагрева терыически_тонкого тела
Граничное условие нагрева термически тонкого тела в любой момент времени Т : определяется через скорость нагрева:
•с 1 Т )К ^ Ж - Ф г ^ Ы ( Т г- . ^ ) .
. .32-Ш
- 154 -
Рис.(IM l) Температурное поле пластины, нагреваемой излучением и конвекцией в среде о переменной температурой по рао^ чету методом дискретного удовлетворения
(З.з ).
- 153 -
Искомый аакон нагрева 7 ^ '? ) можно поучить прямым интегри-
ровашем (32-Ш) и метод дискретного удовлетворения в этом слу чае следует рассматривать как метод приближенного интегрирова ния. Подстановка в (32-Ш) выражения
7 |
= 7 + |
/L |
( n~j J |
,.33-Ш |
|
7 |
0 |
||||
|
t |
|
дает оиотеыу Cj нелинейных алгебраических уравнений относитель но коэффициентов Д)7.
10. _05ратная_аадача для тершчески_тонкого_тела
Представляет интерес |
обратная задача, |
когда |
по ваданноцу |
||||
еакону |
]~{Т) |
можно определить етчения |
~fj |
и |
|
||
и иопольэовать уравнеше |
(32-Ш) для нахождения таких неиевест- |
||||||
ных параметров "внешней" |
теплоотдачи, как 7 * cL, <о j?4j. |
Если |
|||||
неизвестными явятся все |
3 параметра, то, очевидно, уравнение |
||||||
(32-Ш), |
записанное для ГС.~ |
образует систему, решение ко- |
|||||
|
|
|
J |
<> |
|
времени |
с * |
торой даст эффективные, усредненные для отреэка |
|||||||
параметры 7 , 6 |
, 7 . |
|
|
|
|
|
11._Срраничения в применении метода дискретного удовлетворения
Вваключеше отметим, что расчет методом дискретного удов
летворения может окаваться неустойчивым и привести к большим
погрешностям, если при увеличении числа |
не соблкщается прин- |
- 156 -
цип равномерного на отрывке FoK выбора точек удовлетворения |
|
|
||||||||||
и если |
принимаемое число |
Q |
не обеспечено соответствующей точ |
|||||||||
ностью |
определения функций |
ср |
|
|
|
Foh |
|
|
||||
Значение |
определяет |
отрезки |
времени Fo ~Fo' ~ |
|
' |
|||||||
n-F |
||||||||||||
При достаточно малых |
Fo |
, |
сое |
|
^ |
J'* |
* |
г |
> |
|||
F - |
дние еначения Функций |
9 Р ( Fb:J |
||||||||||
« FVJ F o j . , ) мало |
|
П- j |
|
|
|
|
|
|
|
d |
||
отучаются друг от друга и, если это |
отли |
|
|
|||||||||
Hi,о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
чие сопоставимо с погрешностью определения самих санкций 0Рт п |
, |
|||||||||||
расчеты вести |
бессмысленно. |
3 этих условиях можно получить аб |
|
|||||||||
сурдные ревулътатн, |
а увеличение |
Cj не ведет к повышению точнос |
||||||||||
ти и надежности расчета. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
По номограммам, |
приведенным выла, |
можно оценить функции |
|
|
||||||||
с точностью максимум третьего 8нака. Такая точность позволяет |
|
|||||||||||
принимать q |
ив неравенства ; |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Fo, |
|
0,2 |
v 0,3 . |
|
|
...34-Ш |
|||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для расчетов |
о малыми отрееками |
Fo* |
|
долж- |
||||||||
у - 1 |
функции |
'*>" |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
■*— г'" |
|
|
|
ны приниматься о точностью до четырех-шести знаков по таблицам,
составленным А.К.Соколовым и приведенным в Приложении.
§ б. ЩСЛШНЫВ МЕТОДЫ. МЕТОД КОНЕЧШХ РАЗНОСТЕЙ
деленные методы повволяют решать любые аедачи теплопровод ности и их иопольвование непрерывно раопиряетоя о внедрением
в инженерию практик^ вычислительных цифровых и аналоговых ишин. 1._Ожовные_понятия_в_мет^де конечных цаеноотей
Идея метода 8включается в еамене бесконечно малых приращений
- 157 -
Э Т ,Э г - ,Э Х , входящих в дифференциальное уравнение теплопро водности и краевые условия,на малые, но конечные приращения ДТ , А Т , А Х . Температурное поле тела при втом,естественно,
приходится рассматривать дискретно только в точках X ^ i -ЛХ
и только в моменты времени rC j - J ' A rt .
Метод конечных разностей удобно связывать с некоторой рас
четной сеткой, имеющей шаги в пространстве А X и времени
Д'Г (рие.12-111). Декретное температурное поле представляется
температурами i J соответствующих узлов |
сетки ( L , J |
при- |
|
V |
7 7 X |
&г). |
|
В- расчетной сетке различают рады температур во времени год |
|||
номерами |
0 ,1 ,2 ,... J - 1, J , j +1,.. .,$ -1, £/. |
Нулевой ряд отража |
ет дискретно начальное температурное поле тела.
Расчет заключается в последовательном определении воех темпе ратур последующего ряда. ^ +1 во времени по известным темпера-
. турам в предцвущем ряду j , начиная с нулевого рада и кончая
рядомcJ, отвечающим концу процесса нагрева тала.
Расчетными формулами являются записанные в коночных раёностях
для внутренних уадов сетки |
( 6X0 и I V J ) само дифференциальное |
уравнение теплопроводности, |
а для узлов,отвечающих границам |
тела,граничные условия теплообмена. Запись дифференциального уравнения в конечных разностях (конечно ревностная аппроксима ция дифференциального уравнения) может иметь несколько модифи каций. Вое ети модификации приводят к разным результатам рас четов, хотя при устремлении конечных раБностей к цулю и перехо дят в одно и то же дифференциальное уравнение.
- 158 -
|
|
|
•------- |
|
|
□ |
3 |
С |
г г |
* |
пH Z F |
|
|
г |
|
|
п |
|
|
|
|
|
‘J*2 |
|
|
|
|
!1 |
i |
|
|
|
|
I i |
|
|
|
|
|
i |
t 1 |
|
|
|
|
|
! |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
I. |
|
j |
«— |
|
|
с . |
|
|
|
г— |
|
|
|
|
1 |
t- |
|
|
|
' |
~ А > Г |
< |
|
|
|
||
|
3 : i |
й |
|
Гн |
0 |
|
|
|
Рио.(12-Ш) Расчетная сетка в одномерной задаче теплопроводности.
- 159 -