книги из ГПНТБ / Бровкин Л.А. Температурные поля тел при нагреве и плавлении в промышленных печах учеб. пособие
.pdfН.П.Свинолобова, |
обеспечивашецу при прочих равных условиях более |
|
высокую точность. |
Для случая |
Тг I") = пост метод может быть до |
полнительно уточнен, если мы |
поставим условием аппроксимации сохра |
нение средней по ходу изменения температуры величины С^п в каждом
этапе расчета (рис.1-1У):
^ |
|
- - - - - 'ic t T i - T ^ o / T . |
|
...16-1У |
|||
|
*71-71-, J |
|
|
|
|
||
Тогда расчетный коеффициент теплоотдачи |
определится, как и в |
||||||
методе Н.П.Свинолобова формулой (5-Ш), |
но расчетная температура |
||||||
среды составит: |
|
|
|
^ |
|
||
_ |
_i |
/ 7- ^ |
/ 7-. -J- -г- |
\_ iL |
1~L"I |
...17-1У |
|
~ |
— |
<1-1- |
+ t |
(Tl+ iL-i)~ r- |
й / ■ |
||
|
|
|
|
|
5 TLй |
|
|
Граничное условие |
(29-1) линеаривуется также введением подстановки |
||||||
|
% = 2 P |
(fi'ith & +a?ctg t?) . |
|
...18-1.У |
|||
|
|
'г |
|
|
|
|
|
Однако |
введение (функции (7* |
только переносит нелинейность задачи |
>8 граничного условия в уравнение теплопроводности.
53. РАСЧЕТ МЕТОДОМПАРАБОЛИЧЕСКОЙАППРОКСИМАЦИИ ЗАКОНОВ ИЗМЕНШЯ ТШЛОТИЗИЧЕСКИХ К(ШйЩИЕНТОВ
1д. Линеариваи}1я_т®1СТного случая_вадачи лучистого
нагрева тел с переменными коэффициентами
йютема уравнений (14-1), (29-1), (37-1) и (23-1) линеаризируется
[19], если
. O T = £ r 3j |
№ ) = ё лГ 3 , |
|
...19-1У |
Введем новую переменную |
р |
|
|
< P = J TM T ) d T - ^ T li с . ' |
■ |
. ..20-1У |
- 180 -
Тогда названная систаш уравнений примет вид
0 j P |
= 4 |
|
|
SP |
|
...21-1У |
3 ~ |
6', |
|
U., x |
JОх. |
|
|
|
|
|
||||
я .:/j |
N _ . ; -T- -V__ ( |
('J |
|
|
||
v L |
: < : у |
•» i / |
> ( X J |
I К, i) J |
...22-1У |
|
L>-A- |
|
|
|
62 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
W |
t w |
b |
|
|
. ..23-1У |
|
4J{x,0) = |
|
|
|
...24-1У |
Система (21-1У) *-(24-1У) линейна, аналогична системе (13-1), (28-1),
(37-1) и (23-1), описывающей нагрев тел с постоянными коэффициента
ми конвекцией по закону Ньютона, и отливается только обовначением
переменных: и постоянных величин.
В качестве решения системы (21-1У) »-(24-1У) можно испольвовать
готовые решения для нагрева тел при граничном условии 3 рода, заме
няя в них 1Т" |
н |
а = |
; |
Тг{Т) ная~ Т г |
(Т) ; |
J~(xto f на |
|||
— T^ixoj'i |
/Г |
на |
X " |
» С" |
на |
и с Г |
на |
" . |
|
Для примере приведем запись температурного поля тела при |
|
||||||||
J (х О) - Т 0 |
t нагреваемого изаучением в среде: ■с Т% (Т) = Тъ |
||||||||
|
|
|
|
2-к |
|
|
г . |
|
|
|
|
|
|
К |
|
|
|
|
|
ТгЦ- Т ч |
_ |
X Н р к |
Х К’ |
г |
1 -____ . л ~ h^ Foh° |
|
...25-1У |
||
ТгЧ~ Т ‘ |
|
- |
|
' е |
|
|
|
||
|
t~1 |
|
Зк-2 ( ^ ) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
где |
- корни уравнения |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
...26-1У |
- Г81 -
Решение (25-1У) можно записать в критертльном виде, |
|
|||||||||||
|
|
|
If. ‘ *_ |
|
*■ |
> |
) ( |
|
|
|
...27-1У |
|
|
|
; 8 |
= f- l 6 l, Го, |
|
|
|
||||||
где |
^ * Тг^-Т1* |
г, * ^g R |
и |
воспользоваться для практических |
||||||||
а ~~<ч s |
.* |
- cl |
- |
bk |
||||||||
|
|
А~ h |
> |
|
|
|
|
|
и Ь:. их аналогами |
|||
расчетов номограммами Д.В. Будрина, заменив У |
|
|||||||||||
со |
8вевдочками. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
2. |
Погрелиость |
расчета для тел с с_< U s 2 2 2. A s UUL2 ~ |
|||||||||
|
Погрешность расчета определяется погрешностью аппроксимации |
|||||||||||
фактических законов С(Т) и AU) |
уравнениями кубических парабол |
|||||||||||
(условие 19-1У). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
„■ |
При аппроксимации, естественно, сохранять средние значения теп- |
|||||||||||
лофивических коэффициентов. Например, для С |
, |
в пределах прирешения |
||||||||||
температуры тела от |
Ti |
до |
Г2 |
|
имеем* |
|
|
|
||||
|
|
С.т. г-д, |
i |
|
C(T)/j"t |
-пост. |
|
|
...28-1У |
|||
|
, |
т .- т , |
|
|
||||||||
|
7 |
< |
** |
' i |
т- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
М |
|
|
|
|
|
|
Приняв в |
(28-1У) |
С(Т) |
- и,Т ^ |
найдем |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
и с т Тг |
|
|
|
|
|
,.29-1У |
||
|
|
|
<7;^гг )(7 ;гь т / ) |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Аналогично получим; |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
г, т- Тг |
|
|
|
|
...30-1У |
|
|
|
2 |
(hrTUiT^i-Tt) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
Чем меньше отревок |
0 = Tz ~T1tтем меньше отклонения йС |
или дА |
|||||||||
даот зависимость (19-1У) от истины. Для тела с |
постоянными |
коэффици |
||||||||||
ентами максимальное значение погрешности аппроксимагии составит |
||||||||||||
(A?) |
=/дЛ\ |
= § £ [l u I R i l i l t ______ |
‘ |
|
...31-1У |
|||||||
l С (max .[ Д |
Jmax |
|
+ |
|
|
+О ^ |
|
-182
Погрешность собственно расчета температурного поля значительно ниже погрешности (31-1У). Сменим погрешность расчета поля для иде ального тонного тела. При нагреве конвекцией в среде с Тг =пост имеем [13j:
cRv |
о |
Т~г ~ !0 |
■ |
. . . 32—1У |
^ |
Т.п |
у^ __ у * |
Заменив величины в (37-1,50 |
по нашему методу, получим; |
|
|
■Ь-т R |
-~Ч т-Ч |
|
|
I ъ ~ /о |
|
||
&[Г01-ТНТ0 *Т ) |
t°n 7- Ч -г Ч |
...33-1У |
|
- / |
|
||
Погрешность формулы (33-1У) |
по сравнению с точной формулой (4-1У) |
||
|
'т |
п~ |
|
В.В.Старка на выходит ва продели |
___Г -100* 2,5$, если' . |
||
|
|
^ т |
|
1 ~T0 ^ j ( T z - T 0)., |
|
...34-1У |
Специально проведенное исследование L20J показало, что и для массив ных тел погрешность нахождения абсолютного значения температуры в любой точке тела не выходит sa пределы 2,5$, если задерживается ус ловие (34-1У),
§ 4. НОМОГРАММЫИДЯ |
РАСЧЕТА ТЕМПЕРАТУРН1Х ПОЛЕЙ |
НЕОГРАШЧШНОЛ ПЛАСтаШ |
И БЕСКОНЕЧНО ДЛИ] НОГО ЩЛ4НДРА |
Критериальная зависимость (27-1У) позволяет воспользоваться для расчетов лучистого нагрева номограммами Д.В. ЕУдржна, но с ограниче нием в виде условия (34-1У). Поскалыу услоте (34-1-У) отвечает тео ретическому пределу допустимой погрешности, а ее фактическое значе ние может оказаться ниже, появляется мысль скорректировать зависи мость (27-1У) по данным численных расчетов [21,22] и предложить но мограммы, свободные от ограничения (34-1У).
- 163 -
Мы ограничились построением номограмм для нахождения времени
нагрева Fo |
по заданном/ |
|
конечному вначению температуры поверх |
|||
ности тала |
1? {1, Fo) |
и средней по массе температуре 'дСр i Foj . При |
||||
необходимости расчета температуры центра '7 ( 0/Fo) |
рекомендуется |
|||||
исходить ив параболического закона распределения температуры по |
||||||
сечению тела;- |
|
|
|
|
|
|
тЛХ, Fo) = &(о, Fo) + [ Щ Fo)~&(o, Fo)] X , |
. ..35-1У |
|||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
i$ ( 0 Fo) =■^ |
|
'^ср(Го)-'1Уср(Ьо)(1-'/У({/Гэ))к -Sk |
||||
|
\}({iFo)-3cpiFo)-(l-l}(l Fo)) h 1Sh |
...36 -1 У |
||||
|
|
|
|
|
|
|
По оси ординат на номограммах (рис.(2-1У)-(5-1У)) |
отложен темпера- |
|||||
|
п* |
1 - I? 4 |
в линейном масштабе. Поле номограм- |
|||
турянй критерий а |
= -—-rrz |
|
||||
|
|
* &Q |
|
= пост. |
Значение Bi |
* |
мы заполнено кривыми 8 с * |
|
для тела с |
||||
постоянна®! |
коэффициентами удобно вправить через критерий ок. |
|||||
|
•* |
|
|
( |
, |
,37-1У |
Bl - Sk ld + tf0) |
|
Ив рис.6-1У видно, что после корректировки зависимость (27-1У) с
достаточной точностыо может быть использована для обобщения лите-
ратурных данных по нагреву тел ивдучением при любых значениях |
- •* |
У |
|
(или Т). Фнако, в случае средней по массе температуры пластины |
|
(рис.5~1У) обобщение менее удачно и для больпих значений 19 |
прихо |
дится ввести в рассмотрение еще один аргумент - 1?0 . Тогда на но |
мограмме (рис.5-1У) каждому значению '&0 должно соответствовать
свое семейство кривых Бс*= пост. Но с тем, чтобы не усложнять
пользование |
номограммой семейства кривых одинаковых |
численных зна |
|
чений |
-8г |
= пост, но разных $3 , даны только для |
6с =0,3; 0,5; |
1,0; |
10,0, |
а области, где проходят семейства, заштрихованы. Проме- |
- 164 -
i
Рио.4-1У. Время нагрева излучением поверхности (Х=1) пластины в печи с
Tg = пост.
1
со
VO
Рис.б-1У. Построение номограммы для поверхности пластаны обработкой данных численных расчетов В.Н.Соколова (с) .А.В.павадерова и
иойловича (о) и автора