- •Все вещества состоят из атомов или молекул
- •Атомы и молекулы веществ находятся в состоянии беспорядочного движения
- •Между атомами и молекулами вещества действуют как силы притяжения, так и силы отталкивания.
- •2. Давление
- •3. Уравнение состояния идеального газа
- •4. Законы идеальных газов
- •Изотермический процесс
- •Изобарический процесс
- •Изохорический процесс
- •Закон Авогадро
- •Закон Дальтона
- •5. Барометрическая формула
- •З акон Больцмана
- •6. Распределение молекул по скоростям
- •7. Функция распределения
- •9. Формула Максвелла
- •10. Средняя арифметическая, средняя квадратичная и наивероятнейшая скорости молекул
- •11. Кинетическая теория теплоты Внутренняя энергия идеального газа
- •12. Первое начало термодинамики
- •§5. Макроскопическая работа
- •13. Различные приложения I начала термодинамики. Теплоёмкость
- •15, 16 Классическая теория теплоёмкости и её недостатки
- •19. Адиабатический процесс. Уравнение Пуассона
- •20. Работа при адиабатическом изменении объёма газа
- •21. Политропический процесс
- •22. Столкновение молекул и явления переноса
- •§2. Среднее число столкновений в единицу времени и средняя длина свободного пробега молекул
- •§3. Рассеяние молекулярного пучка в газе
- •23. Явление переноса в газах. Уравнение переноса
- •24. Диффузия
- •25. Теплопроводность газов
- •26. Вязкость газов (внутреннее трение)
- •28. Неидеальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Отклонение свойств газов от идеальности
- •29. Фаза и фазовые равновесия
- •30. Уравнение Ван-Дер-Ваальса
- •31. Изотермы Ван-дер-Ваальса
- •32. Критическая температура и критическое состояние
- •33. Приведенное уравнение Ван-дер-Ваальса. Закон соответственных состояний
- •34. Равновесные состояния
- •Обратимые и необратимые процессы
- •35. Необратимость и вероятность
- •37. Внутренняя энергия
- •38. Цикл Карно
- •39. Коэффициент полезного действия в цикле Карно
- •. Холодильная машина
- •40. Свободная энергия
- •41. Энтропия
- •42. Некоторые термодинамические соотношения
- •44 Закон возрастания энтропии. Второе начало термодинамики
- •Увеличение энтропии при теплопередаче
- •45. Энтропия и вероятность
- •46 Энтропия и беспорядок
- •47. Третье начало термодинамики
- •§9. Сжижение газов
- •48. Эффект Джоуля-Томсона
- •50. Строение жидкостей
- •51. Поверхностное натяжение
- •52. Условия равновесия на границе двух сред. Краевой угол
- •53. Силы, возникающие на кривой поверхности жидкости
- •54. Капиллярные явления
- •55. Упругость насыщенного пара над кривой поверхностью жидкости
- •56. Условия равновесия фаз химически однородного вещества
- •§3. Уравнение Клапейрона
54. Капиллярные явления
В случае, когда жидкость находится в узком сосуде, влияние стенок простирается на всю поверхность жидкости, и она оказывается искривленной на всем своем протяжении.
Если размеры сосуда, в котором находится жидкость, сравнимы с радиусом кривизны поверхности жидкости, то такие сосуды называются капиллярными. Явления, происходящие в таких сосудах, называются капиллярными явлениями.
Рассмотрим некоторые явления, связанные с капиллярностью.
П оскольку в капиллярных сосудах жидкость имеет кривую поверхность, здесь появляется дополнительное давление, вызванное кривизной поверхности. Следствием этого является капиллярный подъем. На рис.8 изображена узкая труба, опущенная в широкий сосуд с жидкостью. Пусть стенки сосуда смачиваются жидкостью. Тогда жидкость, протекающая в трубку, образует вогнутый мениск. Пусть трубка настолько узка, что ее радиус сравним с радиусом мениска. Вследствие кривизны мениска появляется дополнительное давление, направленное к центру кривизны мениска, т.е. вверх, равное . Под действием этого давления жидкость поднимается по трубке до уровня , при котором гидростатическое давление столба жидкости высотой , уравновешивают избыточное давление, т.е.
, (6.12)
где - плотность жидкости, - ускорение свободного падения. Из (4.12) следует, что высота подъема жидкости будет равна
. (6.13)
Поскольку радиус кривизны трудно определить экспериментально, появляется необходимость выражения через радиус трубки . Для этого воспользуемся рисунком 9.
Ц ентр сферы, частью которой является мениск, находится в точке О. Краевой угол жидкости, соприкасающийся со стенками капилляра, равен . Из чертежа видно, что . Поэтому формулу (6.13) можно переписать в виде:
. (6.14)
Для жидкости, полностью смачивающей стенки капилляра =0, и
. (6.15)
Как следует из (6.15), высота подъема жидкости будет тем больше, чем меньше радиус капилляра и больше коэффициент поверхностного натяжения.
Если жидкость не смачивает капилляр, то картина будет обратной, так как мениск будет выпуклой, а центр кривизны будет находиться внутри жидкости, и давление Лапласа будет направлено вниз. Уровень жидкости в
к апилляре будет ниже уровня в сосуде, в который определен капилляр. Разность уровней в этом случае будет также определяться формулой (6.14) или (6.15). Жидкость может подняться вверх и в том случае, когда она находится между пластинами, разделенными узким зазором. Если пластины параллельны друг другу, то мениск имеет цилиндрическую форму, соответственно, дополнительное давление будет равно , где -радиус мениска. Условие равновесия требует выполнения условия:
, (6.16)
откуда . Из рисунка 10 видно, что , где - расстояние между пластинами. Тогда высоту подъема жидкости можно определить по формуле
. (6.17)