
- •Основные законы электричества
- •Разность потенциалов
- •Напряжение на участке цепи
- •Закон Ома для участка цепи, не содержащего э.Д.С.
- •Закон Ома для участка цепи, содержащего э.Д.С.
- •Законы Кирхгофа
- •Действие электрического тока
- •Магнетизм и электромагнетизм
- •Электромагнитная индукция
- •Взаимоиндукция
- •Движение электронов в ускоряющем электрическом поле
- •Движение электронов в тормозящем электрическом поле
- •Движение электронов в поперечном электрическом поле
- •Движение электронов в магнитном поле
- •Лекция 2 Переменный ток
- •Резистор в цепи переменного тока
- •Катушка в цепи переменного тока
- •Конденсатор в цепи переменного тока
- •Закон Ома для электрической цепи переменного тока
- •Постоянная составляющая в сигнале переменного тока
- •Среднеквадратическое значение (действующее) переменного тока
- •Соотношение между пиковыми и среднеквадратическими значениями
- •Среднеквадратическое значение сложных сигналов
- •Лекция 3 Форма сигнала
- •Период (Цикл)
- •Частота
- •Скважность
- •Соотношение между частотой и периодом
- •Звуковые волны
- •Гармоники
- •Высота тона
- •Гармонические составляющие прямоугольного сигнала
- •Гармонические составляющие пилообразного сигнала
- •Лекция 4 Резисторы
- •Обозначения резисторов на электрических схемах
- •Резисторы переменного сопротивления
- •Терморезисторы
- •Варисторы
- •Конденсатор
- •Емкость конденсатора
- •Связь заряда, емкости и напряжения
- •Основные параметры конденсаторов
- •Электролитические конденсаторы
- •Конденсаторы построечные и переменной емкости
- •Условные обозначения конденсаторов
- •Основные параметры катушек индуктивности
- •Лекция 5 Физические основы полупроводниковой электроники
- •Электронные и дырочные полупроводники
- •Виды токов в полупроводниках
- •Электронно-дырочный переход и его свойства
- •Лекция 6 Полупроводниковые диоды
- •Конструкция полупроводниковых диодов
- •Вольтамперная характеристика и основные параметры полупроводниковых диодов
- •Выпрямительные диоды
- •Стабилитроны
- •Варикапы
- •Фотодиоды
- •Фоторезисторы
- •Светодиоды
- •Понятие о лазерах и лазерных диодах
- •Классификация и система обозначений диодов
- •Лекция 7 Биполярные транзисторы
- •Усилительные свойства биполярного транзистора
- •Схемы включения биполярных транзисторов
- •Статические характеристики транзисторов
- •Динамический режим работы транзистора
- •Ключевой режим работы транзистора
- •Эквивалентная схема транзистора, включенного по схеме с общей базой
- •Эквивалентная схема транзистора, включенного по схеме с общим эмиттером
- •Эквивалентная схема транзистора, включенного по схеме с общим коллектором
- •Транзистор как активный четырехполюсник
- •Температурное свойство транзисторов
- •Частотное свойство транзисторов
- •Лекция 8 Полевые транзисторы
- •Характеристики и параметры полевых транзисторов
- •Полевые транзисторы с изолированным затвором
- •Понятие о igbt
- •Тиристоры
- •Устройство и принцип действия динисторов
- •Тринисторы
- •Симисторы
- •Классификация и система обозначений тиристоров
- •Лекция 9 Оптрон (оптопара)
- •Фототранзистор и фототиристор
- •Усилители
- •Классификация усилителей
- •Коэффициент усиления
- •Входное сопротивление
- •Измерение входного сопротивления
- •Выходное сопротивление
- •Измерение выходного сопротивления
- •Выходная мощность
- •Согласование сопротивлений для оптимальной передачи мощности
- •Согласование сопротивлений для оптимальной передачи тока
- •Характеристики электронных усилителей
- •Амплитудно-частотная характеристика (ачх)
- •Фазовая характеристика
- •Питание цепи базы транзистора по схеме с фиксированным напряжением базы
- •Термостабилизация рабочей точки при помощи терморезистора и полупроводникового диода
- •Термостабилизация рабочей точки при помощи оос по постоянному напряжению
- •Термостабилизация рабочей точки при помощи оос по постоянному току
- •Усилители напряжения
- •Усилители мощности
- •Широкополосный усилитель
- •Усилители радиочастоты (урч)
- •Лекция 10 Обратная связь в усилителях
- •Структурная схема усилителя с обратной связью
- •Отрицательная обратная связь (оос)
- •Последовательное и параллельное включение обратной связи
- •Операционные усилители
- •Схемы включения операционных усилителей
- •Лекция 11 Генераторы гармонических колебаний
- •Кварцевые генераторы
- •Цифровая и импульсная электроника
- •Транзисторные ключи
- •Логические элементы
- •Интегральные микросхемы
- •Литература
Магнетизм и электромагнетизм
Пространство вокруг магнита, в котором может быть обнаружен магнитный эффект, называется магнитным полем. Магнитное поле может быть создано постоянным магнитом или электромагнитом (это одно из трех проявлений электричества). Форма магнитных полей изображается линиями потока или магнитными силовыми линиями.
Некоторые правила магнетизма:
противоположные полюса притягиваются, одноименные отталкиваются;
силовые линии одного направления отталкиваются, противоположных направлений притягиваются;
ток, текущий в проводнике, создает вокруг проводника магнитное поле. Сила магнитного поля определяется силой тока;
если проводник свернут в катушку или соленоид, то результирующее магнитное поле похоже на поле плоского постоянного магнита.
Электромагниты используются в электромоторах, реле и инжекторах топлива и т. д. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, вызывается взаимным действием двух магнитных полей. На этом принципе основана работа электромотора. На рис.1.12 приведены изображения магнитных полей.
Рис.1.12. Магнитные поля
Электромагнитная индукция
Основные законы электромагнитной индукции:
когда проводник пересекает линии магнитного поля, в нем возникает электрическое напряжение;
направление наводимого напряжения зависит от направления магнитного поля и от направления, в котором движется поле относительно проводника;
величина напряжения пропорциональна скорости, с которой проводник пересекает магнитное поле.
На эффекте индукции (наведения) напряжения в проводнике основана работа генераторов (в том числе и генератора переменного тока в автомобиле). Генератор - это машина, которая преобразует механическую энергию в электрическую.
Взаимоиндукция
Если две катушки (известные как первичная и вторичная обмотки) намотаны на одном и том же сердечнике из железа, любое изменение магнитного поля одной из катушек будет наводить напряжение в другой. Это происходит, когда ток в первичной обмотке включается или выключается. Если число витков провода во вторичной обмотке больше, чем в первичной, наводимое напряжение будет более высоким. Если число витков во вторичной обмотке меньше, чем в первичной, тогда напряжение окажется меньшим. Это явление называется «трансформацией», и на нем основана работа катушки зажигания. На рис. 1.13 показан принцип взаимной индукции.
Рис. 1.13. Взаимоиндукция
Значение «взаимно наведенного» напряжения зависит от следующих факторов:
тока первичной обмотки;
соотношения между числом витков первичной и вторичной обмоток;
скорости изменения магнитного поля.
Как известно, сила тока в любой момент времени пропорциональна ЭДС источника тока (закон Ома для полной цепи). Если ЭДС источника не изменяется со временем и остаются неизменными параметры цепи, то через некоторое время после замыкания цепи изменения силы тока прекращаются, в цепи течет постоянный ток.
Движение электронов в ускоряющем электрическом поле
Рассмотрим однородное электрическое поле с напряженностью Е = U/d (рис. 1.14).
Рис. 1.14. Однородное электрическое поле
На единичный заряд, помещенный в электрическое поле, действует сила F, равная по величине напряженности этого поля Е, т. е. F = qЕ = E (q = 1). Заряд электрона по модулю равен е = 1,6 10-19 Кл. Действующую на электрон е силу можно вычислить по формуле
F = - еЕ.
Знак «-» показывает, что сила F, действующая на электрон, направлена против линии напряженности электрического поля Е. Под действием данной силы электрон будет двигаться равноускоренно и приобретет максимальную скорость в конце пути. Ускоряющим электрическим полем называют такое поле, у которого линии напряженности направлены навстречу вектору начальной скорости электрона V0. Работа А по перемещению электрона из одной точки поля в другую равняется произведению заряда электрона на разность потенциалов U между этими точками,
А = Fd = qEd = qUd/d = еU.
Данная работа затрачивается на сообщение электрону кинетической энергии Wк,
Wк = m (V – V0)2/2
где V - скорость электрона в конечной точке перемещения;
V0 - скорость электрона в точке начала движения;
m - масса электрона, состоянии покоя, равная 91·10-29 г.
Предположим, что начальная скорость электрона равна 0, то есть V0 = 0.
Работа по перемещению электрона равна кинетической энергии электрона,
А = Wк.
Вместо обозначения работы А равное ей произведение еU. Учитывая, что мы приняли равной 0 начальную скорость электрона, можем упростить формулу нахождения кинетической энергии, записав Wк = mV2/2. Теперь можно записать равенство работы по перемещению заряда и его кинетической энергии в следующем виде,
eU = mV2/2.
Так как заряд электрона е и его масса m являются константами, то
V = 600√U.
Из данной формулы видно, что скорость электрона в электрическом поле определяется только величиной напряжения между двумя точками поля.