- •Часть 1
- •1. Основные сведения из теории гироскопа 5
- •Введение
- •1. Основные сведения из теории гироскопа
- •1.1. Движение абсолютно твердого тела вокруг неподвижной точки
- •1.2. Уравнения движения гироскопа
- •1.3. Основные свойства движения гироскопа
- •1.4. Гироскопический момент. Принцип д’Aламбера для гироскопа
- •1.5. Уравнения движения гироскопа в кардановом подвесе
- •1.6. Уравнения движения гироскопа во вращающейся системе коор-
- •1.7. Гироскоп как звено системы автоматического регулирования
- •2. Назначение гироскопических устройств и их основные типы
- •2.1. Задачи, решаемые гироскопическими устройствами
- •2.2. Основные элементы гироскопических приборов и устройств
- •2.3. Выходная информация акселерометра
- •2.4. Типы гироскопических устройств
- •3) Курсовертикали.
- •4) Гиростабилизаторы.
- •3. Гирогоризонты
- •3.1. Гирогоризонт и гировертикант
- •3.2. Невозмущаемый маятник
- •3.3. Гиромаятник. Гирогоризонт с коррекцией
- •3.4. Гирогоризонт с шулеровской коррекцией
- •4. Указатели курса и курсовертикали
- •4.1. Гироскоп Фуко 1-го рода
- •4.2. Маятниковый гирокомпас
- •4.3. Гирополукомпас
- •4.4. Курсовертикали
- •5. Гиростабилизаторы
- •5.1. Одно- и двухосные гиростабилизаторы
- •5.2. Трехосный гиростабилизатор
- •5.3. Понятие о гирокомпасировании
- •6. Измерители угловой скорости
- •6.1. Гиротахометр
- •6.2. Вибрационный роторный гироскоп
- •6.3. Гиротрон
- •7. Интеграторы угловой скорости
- •7.1. Гироскопический интегратор угловой скорости. Поплавковый интегри-
- •7.2. Динамически настраиваемый гироскоп
- •7.3. Волновой твердотельный гироскоп
- •8. Измерители параметров поступательного движения
- •8.1. Гироскопический интегратор линейных ускорений
- •8.2. Негироскопические измерители линейных ускорений
- •9. Оптические гироскопы
- •9.1. Принцип работы оптических гироскопов
- •9.2. Лазерный датчик угловой скорости
- •9.3. Волоконный оптический гироскоп
- •10. Гироскопические приборы и устройства космических летательных аппаратов
- •10.1. Особенности задач управления космическими летательными аппаратами
- •10.2. Гироорбитант
- •10.3. Гиродин
- •11. Опоры гироскопических приборов
- •11.1. Основные требования к опорам и их типы
- •11.2. Газо- и гидростатическая опоры
- •11.3. Электростатическая опора (подвес)
- •4 И корпус 5.
- •11.4. Магнитная опора. Криогенный гироскоп
- •Вопросы
2.3. Выходная информация акселерометра
Для того, чтобы установить, что измеряет акселерометр на объекте, находящемся в окрестности Земли, запишем уравнение движения массы m акселерометра, изображен- ного на рис.15, в проекции на ось чувствительности l . При этом положим, что силы трения между корпусом и массой отсутствуют. Тогда уравнение будет иметь вид
mal
f mgl ,
где al - проекция абсолютного ускорения a массы m в проекции на l , - сила, с ко- торой на массу m действует пружина, gl - проекция на l ускорения силы земного при- тяжения g .
Сила пропорциональна смещению x массы m относительно положения равновесия
= kx,
где k - жесткость пружины. Отсюда следует, что измеряемая датчиком перемещения вели-
чина x, являющаяся выходным сигналом акселерометра, равна
x m(al
gl )k 1
m(a g )l k 1
т.е. пропорциональна проекции на l разности абсолютного ускорения массы m и уско-
рения силы земного притяжения. Упомянутая разность, обозначаемая обычно вается кажущимся ускорением:
w& , назы-
w& a g .
(Интеграл от этой величины называют приращением кажущейся скорости и обозначают w ). Абсолютное ускорение массы m складывается из абсолютного ускорения корпуса (переносное ускорение) и ускорения, обусловленного движением массы m внутри корпуса (относительное и кориолисово ускорения). В акселерометре обязательно предусматрива- ется демпфирование колебаний массы. После затухания колебаний, т.е. по завершении пе- реходного процесса можно считать, что масса m имеет то же абсолютное ускорение, что и корпус, т.е. объект. Таким образом, акселерометр измеряет проекцию на ось чувстви- тельности кажущегося ускорения объекта (более точно, той точки объекта, в которой он установлен).
Запишем теперь уравнение движения объекта, перемещающегося в окрестности Зем-
ли:
Ma F M g,
где M - масса объекта, a - его абсолютное ускорение, F - сумма всех сил, приложенных к объекту, за исключением силы земного притяжения. Из этого равенства вытекает
w& F / M ,
т.е. кажущееся ускорение есть ускорение, обусловленное всеми силами, приложенными к объекту, кроме силы притяжения.
С кажущимся ускорением связано понятие перегрузки n . Это - векторная величина, равная отношению кажущегося ускорения к величине ускорения силы тяжести на Земле go. (Строго говоря, последняя величина зависит от места нахождения на Земле, поэтому ее следует оговаривать; однако, как правило, понятие перегрузки используют для качествен- ных, неточных оценок, принимая значение go равным некоторой осредненной величи- не).
Из изложенного вытекают следующие факты.
Если объект движется под действием только силы притяжения, т.е. находится в со-
стоянии невесомости, то показания акселерометра - нулевые.
Если объект неподвижен относительно Земли или движется по ней с постоянной скоростью, то кажущееся ускорение объекта обусловливается только реакцией опоры (Земли), равной по величине, но противоположной по направлению силе веса. Поэтому можно считать, что акселерометр в рассматриваемых условиях измеряет ускорение силы тяжести и потому способен строить вертикаль, о чем говорилось выше.
Аналогичная ситуация имеет место по отношению к объекту, движущемуся с постоян-
ной скоростью над Землей или под поверхностью воды на постоянной высоте (глубине).
Заметим, не вдаваясь в глубину вопроса, что любой инерциальный прибор, т.е. при- бор, построенный на принципе измерения сил инерции, не способен измерять ускорения, обусловленные силами притяжения. Акселерометр в этом плане не является исключени- ем.