- •Глава I. Физические основы динамики.
- •§1.1. Предмет механики. Кинематика и динамика. Классическая механика. Квантовая механика. Релятивистская механика.
- •§1.2. Силы.
- •§1.3. Элементы кинематики.
- •§1.4. Пространство и время.
- •§1.5. Кинематическое описание движения.
- •§1.6. Вектор перемещения. Скорость. Ускорение.
- •§1.7. Движение точки по окружности.
- •§1.8. Линейная скорость точки.
- •§1.9. Связь между угловыми и линейными параметрами движения.
- •Решение:
- •§1.10. Элементы динамики поступательного движения. Основная задача динамики. Понятие состояния в классической механике. Масса, импульс, сила.
- •§1.11. Современная трактовка законов Ньютона.
- •§1.12. Второй закон Ньютона как уравнение движения импульса.
- •§1.13. Третий закон Ньютона.
- •§1.14. Закон сохранения импульса.
- •§1.15. Реактивное движение. Уравнение Мещерского.
- •Решение
- •Решение
- •§1.16. Преобразование скорости и ускорения
- •§1.17. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции.
- •§1.18. Силы инерции.
- •§1.19. Особенности сил инерции.
- •§1.20. Принцип эквивалентности.
- •§1.21. Закон сохранения энергии.
- •§1.22. Связь между кинетическими энергиями в различных системах отсчета.
- •§1.23. Энергия движения тела как целого.
- •§1.24. Потенциальная энергия.
- •§1.25. Законы сохранения и симметрия пространства.
- •§1.26. Графическое представление энергии.
- •§1.27. Элементы механики твердого тела.
- •§1.28. Момент инерции диска. Теорема Штейнера
- •§1.29. Момент силы
- •§1.30. Работа при вращательном движении.
- •§1.31. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§1.32. Условия равновесия твердого тела.
- •§1.33. Принцип относительности в механике. Инерциальные системы отсчёта и принцип относительности. Преобразования Галилея.
- •§1.34. Постулаты специальной теории относительности.
- •§1.35. Следствия из преобразований Лоренца.
- •§1.36. Элементы релятивистской динамики.
- •§1.37. Работа и энергия. Законы сохранения энергии и импульса.
- •§1.38. Механика колебаний и волн.
- •§1.39. Векторные диаграммы.
- •§1.40. Комплексная форма представления колебаний
- •§1.41. Сложение гармонических колебаний.
- •§1.42. Биения
- •§1.43. Кинетическая и потенциальная энергия при гармонических механических колебаниях.
- •§1.44. Гармонический осциллятор.
- •§1.45.Свободные и затухающие колебания.
- •§1.46. Вынужденные колебания осциллятора под действием синусоидальной силы.
- •§1.47. Волновые процессы.
- •§1.48. Эффект Доплера.
- •§1.49. Групповая скорость и её связь
- •§1.50. Одномерное волновое уравнение.
- •Глава II. Статистическая физика и термодинамика.
- •§2.1. Динамические и статистические закономерности в физике. Статистический и термодинамический методы.
- •§2.2. Макроскопические состояния.
- •§2.3. Уравнение состояния идеального газа.
- •§2.4. Давление газа с точки зрения молекулярно-кинетической теории.
- •§2.5. Молекулярно-кинетический смысл температуры.
- •§2.6. Статистические распределения.
- •§2.7.Скорости теплового движения частиц. Распределение частиц по абсолютным значениям скорости.
- •§2.8.Средняя кинетическая энергия частицы.
- •§2.9.Распределение Больцмана.
- •§2.10. Явления переноса. Понятие о физической кинетике.
- •§2.11. Эффективное сечение. Длина свободного пробега.
- •§2.12. Явления переноса.
- •§2.13. Теплопроводность.
- •§2.14. Диффузия.
- •§2.15. Внутреннее трение (вязкость).
- •§2.16. Основы термодинамики.
- •§2.17. Работа газа при изменении
- •§2.18. Эквивалентность теплоты и работы.
- •§2.19. Первое начало термодинамики.
- •§2.20. Теплоёмкость многоатомных газов.
- •§2.21. Применение первого начала термодинамики
- •§2.22. Работа в адиабатическом процессе.
- •§2.23. Энтропия.
- •§2.24. Изменение энтропии в изопроцессах.
- •4) Адиабатный.
- •§2.25. Связь энтропии с вероятностью состояния системы. Принцип возрастания энтропии.
- •§2.26. Свойства энтропии.
- •§2.27. Вычисление и применение энтропии.
- •§2.28. Цикл Карно.
- •§2.29. Второе начало термодинамики.
- •По Кельвину:
- •По Клаузиусу:
- •§2.30. Цикл Карно. Максимальный кпд тепловой машины.
- •§2.31. Фазовые равновесия и фазовые превращения. Фазы и фазовые превращения.
- •§2.32. Фазовые переходы I рода.
- •§2.33. Фазовые переходы II рода
- •§2.34. Условия равновесия фаз. Фазовые диаграммы.
- •§2.35. Метастабильные состояния.
- •§2.36. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •1) Учёт собственного объёма молекул.
- •2) Учёт притяжения молекул.
- •V метастабильные состояния Резюме
- •Оглавление
- •1.1. Элементы кинематики
- •1.2. Элементы динамики частиц
- •1.3. Законы сохранения импульса и механической энергии
- •1.4. Элементы механики твердого тела
- •1.5. Принцип относительности Галилея
- •1.6. Элементы релятивистской динамики
- •2. Механика колебаний и волн
- •2.1. Кинематика гармонических колебаний
- •2.2. Гармонический осциллятор
- •2.3. Волновые процессы
- •3. Статистическая физика и термодинамика
- •3.5. Реальные газы, жидкости и кристаллы
§2.20. Теплоёмкость многоатомных газов.
Удельная теплоёмкость
(единица массы вещества)
Молярная теплоёмкость –
(1моль вещества)
Различают теплоёмкости при постоянном объёме и постоянном давлении, если в процессе нагревания вещества его объём или давление остаётся постоянным. Для одного моля газа
Из первого начала Т.Д. имеем:
Cm · dT =dUm + РdVm
при V = const → Cm dT = CV · dT = dUm
.
Для произвольной массы газа
,
следовательно
при P = const
откуда
но
.
Из уравнения Менделеева-Клапейрона
откуда
CP = CV + R – уравнение Майера.
но т.к. то
коэффициент Пуассона.
СP и СV не зависят от температуры, а определяются лишь числом степеней свободы. Это утверждение МКТ справедливо в довольно широком интервале температур лишь для одноатомных газов.
Уже для двухатомных газов число степеней свободы зависит от температуры.
Для двухатомной молекулы есть три поступательных, две вращательных и одна колебательная степень свободы (на колебательную степень свободы приходится 2 степени свободы – потенциальная и кинетическая энергии).
По закону равномерного распределения энергии по степеням свободы для комнатных температур Эксперимент даёт для молекулы водорода Н2 следующую зависимость
При низких температурах наблюдается только поступательное движение (колебательные и вращательные степени свободы ,,выморожены”) при более высоких температурах добавляется вращение, а при высоких ещё и колебания молекул.
Расхождение теории и эксперимента объясняется квантованием колебательной и вращательной энергии. Если энергия теплового движения недостаточна для возбуждения колебаний, то эти колебания не вносят вклада в теплоёмкость, соответствующая степень свободы ,,замораживается” и к ней неприменим закон о распределении энергии. Аналогично можно объяснить уменьшение теплоёмкости при низкой температуре - ,,замораживается” вращательные степени свободы.
В этом – недостатки классической теории теплоёмкости.
§2.21. Применение первого начала термодинамики
к изопроцессам и к адиабатическому процессу.
-
Изохорный процесс (V = const).
dQ = dU но dUm = CVdT
тогда для произвольной массы газа
2) Изобарный процесс (P = const).
из основного уравнения МКT
откуда dQ = dU + P∆V
-
Изотермический процесс (T = const).
dT = 0→
=
т.е. при T = const
или
-
Адиабатический процесс (δQ = 0).
δА = -dU
т.к. δА = - dU, а или
имеем
из основного уравнения МКТ
имеем
разделив (2) на (1) имеем
но
откуда
интегрируя получаем
уравнение адиабаты (уравнение Пуассона).
Используя уравнение Менделеева-Клайперона из уравнения Пуассона можно также получить:
§2.22. Работа в адиабатическом процессе.
где
PVγ = const
CV= dU
i(γ -1)
T2V2γ-1 = T1V1
TVγ-1 = const
учитывая, что можно получить
TVγ-1 = const
Tγ P1-γ = const γ – показатель адиабаты.
Работа в адиабатическом процессе будет
Это выражение можно преобразовать к виду