- •Глава I. Физические основы динамики.
- •§1.1. Предмет механики. Кинематика и динамика. Классическая механика. Квантовая механика. Релятивистская механика.
- •§1.2. Силы.
- •§1.3. Элементы кинематики.
- •§1.4. Пространство и время.
- •§1.5. Кинематическое описание движения.
- •§1.6. Вектор перемещения. Скорость. Ускорение.
- •§1.7. Движение точки по окружности.
- •§1.8. Линейная скорость точки.
- •§1.9. Связь между угловыми и линейными параметрами движения.
- •Решение:
- •§1.10. Элементы динамики поступательного движения. Основная задача динамики. Понятие состояния в классической механике. Масса, импульс, сила.
- •§1.11. Современная трактовка законов Ньютона.
- •§1.12. Второй закон Ньютона как уравнение движения импульса.
- •§1.13. Третий закон Ньютона.
- •§1.14. Закон сохранения импульса.
- •§1.15. Реактивное движение. Уравнение Мещерского.
- •Решение
- •Решение
- •§1.16. Преобразование скорости и ускорения
- •§1.17. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции.
- •§1.18. Силы инерции.
- •§1.19. Особенности сил инерции.
- •§1.20. Принцип эквивалентности.
- •§1.21. Закон сохранения энергии.
- •§1.22. Связь между кинетическими энергиями в различных системах отсчета.
- •§1.23. Энергия движения тела как целого.
- •§1.24. Потенциальная энергия.
- •§1.25. Законы сохранения и симметрия пространства.
- •§1.26. Графическое представление энергии.
- •§1.27. Элементы механики твердого тела.
- •§1.28. Момент инерции диска. Теорема Штейнера
- •§1.29. Момент силы
- •§1.30. Работа при вращательном движении.
- •§1.31. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§1.32. Условия равновесия твердого тела.
- •§1.33. Принцип относительности в механике. Инерциальные системы отсчёта и принцип относительности. Преобразования Галилея.
- •§1.34. Постулаты специальной теории относительности.
- •§1.35. Следствия из преобразований Лоренца.
- •§1.36. Элементы релятивистской динамики.
- •§1.37. Работа и энергия. Законы сохранения энергии и импульса.
- •§1.38. Механика колебаний и волн.
- •§1.39. Векторные диаграммы.
- •§1.40. Комплексная форма представления колебаний
- •§1.41. Сложение гармонических колебаний.
- •§1.42. Биения
- •§1.43. Кинетическая и потенциальная энергия при гармонических механических колебаниях.
- •§1.44. Гармонический осциллятор.
- •§1.45.Свободные и затухающие колебания.
- •§1.46. Вынужденные колебания осциллятора под действием синусоидальной силы.
- •§1.47. Волновые процессы.
- •§1.48. Эффект Доплера.
- •§1.49. Групповая скорость и её связь
- •§1.50. Одномерное волновое уравнение.
- •Глава II. Статистическая физика и термодинамика.
- •§2.1. Динамические и статистические закономерности в физике. Статистический и термодинамический методы.
- •§2.2. Макроскопические состояния.
- •§2.3. Уравнение состояния идеального газа.
- •§2.4. Давление газа с точки зрения молекулярно-кинетической теории.
- •§2.5. Молекулярно-кинетический смысл температуры.
- •§2.6. Статистические распределения.
- •§2.7.Скорости теплового движения частиц. Распределение частиц по абсолютным значениям скорости.
- •§2.8.Средняя кинетическая энергия частицы.
- •§2.9.Распределение Больцмана.
- •§2.10. Явления переноса. Понятие о физической кинетике.
- •§2.11. Эффективное сечение. Длина свободного пробега.
- •§2.12. Явления переноса.
- •§2.13. Теплопроводность.
- •§2.14. Диффузия.
- •§2.15. Внутреннее трение (вязкость).
- •§2.16. Основы термодинамики.
- •§2.17. Работа газа при изменении
- •§2.18. Эквивалентность теплоты и работы.
- •§2.19. Первое начало термодинамики.
- •§2.20. Теплоёмкость многоатомных газов.
- •§2.21. Применение первого начала термодинамики
- •§2.22. Работа в адиабатическом процессе.
- •§2.23. Энтропия.
- •§2.24. Изменение энтропии в изопроцессах.
- •4) Адиабатный.
- •§2.25. Связь энтропии с вероятностью состояния системы. Принцип возрастания энтропии.
- •§2.26. Свойства энтропии.
- •§2.27. Вычисление и применение энтропии.
- •§2.28. Цикл Карно.
- •§2.29. Второе начало термодинамики.
- •По Кельвину:
- •По Клаузиусу:
- •§2.30. Цикл Карно. Максимальный кпд тепловой машины.
- •§2.31. Фазовые равновесия и фазовые превращения. Фазы и фазовые превращения.
- •§2.32. Фазовые переходы I рода.
- •§2.33. Фазовые переходы II рода
- •§2.34. Условия равновесия фаз. Фазовые диаграммы.
- •§2.35. Метастабильные состояния.
- •§2.36. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •1) Учёт собственного объёма молекул.
- •2) Учёт притяжения молекул.
- •V метастабильные состояния Резюме
- •Оглавление
- •1.1. Элементы кинематики
- •1.2. Элементы динамики частиц
- •1.3. Законы сохранения импульса и механической энергии
- •1.4. Элементы механики твердого тела
- •1.5. Принцип относительности Галилея
- •1.6. Элементы релятивистской динамики
- •2. Механика колебаний и волн
- •2.1. Кинематика гармонических колебаний
- •2.2. Гармонический осциллятор
- •2.3. Волновые процессы
- •3. Статистическая физика и термодинамика
- •3.5. Реальные газы, жидкости и кристаллы
§1.35. Следствия из преобразований Лоренца.
-
Сокращение движущихся масштабов длины.
В k длина будет
В k΄ длина будет
Используя преобразования Лоренца, можно получить
.
Видно, что (т.к. β < 1) ℓ΄ < ℓ, т.е. длина движущегося стержня меньше, чем покоящегося.
Аналогичный эффект наблюдается для тел любой формы: в направлении движения линейные размеры тела сокращаются. Это – лоренцево (или фитцджеральдово) сокращение, при этом поперечные размеры тела не изменяются.
-
Замедление движущихся часов.
Промежуток времени между двумя событиями
в k'
в k.
Из преобразований Лоренца следует, что
т.е. промежуток времени ∆t' < ∆t, т.е. в движущейся системе происходит замедление хода времени (,,парадокс близнецов”)
-
Закон сложения скоростей.
В системе k компоненты скорости V частицы
в системе k'
Используя преобразования Лоренца можно получить
Откуда
или
аналогично
Резюме
-
t = t'
x = x' + Uxt
y = y' + Uyt
z = z' + Uzt – преобразования Галилея
-
преобразования Лоренца y = y'; z = z'
y' = y; z' = z;
-
закон сложения скоростей:
Л-6
§1.36. Элементы релятивистской динамики.
Релятивистский импульс. Уравнение движения
релятивистской частицы.
Законы сохранения должны соблюдаться во всех инерциальных системах отсчета, т.е. должны быть инвариантными по отношению к преобразованиям Лоренца.
Закон сохранения импульса будет инвариантным, если импульс определить как
релятивистское выражение для импульса.
Это выражение трактуют так: считают релятивистской массой величину.
(т.е. зависит от скорости).
а величину m0 называют массой покоя частицы.
Из двух возможных в ньютоновской механике формулировок II закона Ньютона в релятивистской механике справедлива только
С учетом релятивистского выражения для импульса получаем
основное уравнение релятивистской динамики материальной точки.
В релятивистском случае масса утрачивает смысл коэффициента пропорцинальности между ускорением и силой. В отличие от ньютоновской механики сила в релятивистской механике не является инвариантной (в разных инерциальных системах отсчёта она имеет различные модули и направления). и кроме этого, оказываются неколлинеарными (направление ускорения, как правило, не совпадает с направлением силы).
§1.37. Работа и энергия. Законы сохранения энергии и импульса.
т.к. то
откуда
Используя прямое дифференцирование можно получить:
→
Постоянную C можно определить из условия, что при
V = 0 Wк = 0 → C = - mc2
или
Закон сохранения энергии оказывается инвариантным только в том случае, если свободной частице приписывать кроме кинетической энергии дополнительную энергию, равную m0c2. Свободная частица обладает энергией
полная энергия частицы.
Неподвижная частица обладает энергией
энергия покоя.
Она представляет собой внутреннюю энергию частицы. В случае сложного тела энергия покоя включает в себя также кинетическую энергию частиц (обусловленную их движением относительно центра масс тела) и энергию их взаимодействия друг с другом.
В энергию покоя, как и в полную энергию W, не входит потенциальная энергия тела во внешнем силовом поле. Термин ,,полная энергия” имеет в релятивистской механике другой смысл, чем в ньютоновской механике.
В ньютоновской механике полной энергий частицы называется величина .
В релятивистской механике под полной энергией подразумевается сумма кинетической энергии и энергии покоя т.е.
Сопоставляя выражения
и .
Импульс и полная энергия связаны соотношением
Выразим полную энергию через импульс.
Отсюда следует, что инвариант,
т.к. с и m0 являются инвариантами, то имеет одинаковое числовое значение во всех инерциальных системах отсчёта.
При переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой полная энергия и импульс изменяются, однако числовое значение выражения остаётся одним и тем же.
Из формулы W0 = m0c2 следует, что всякое изменение массы тела ∆m сопровождается изменением энергии покоя ∆W0, причем
закон взаимосвязи массы и энергии покоя.
Взаимосвязь m и W приводит к тому, что суммарная масса взаимодействующих частиц не сохраняется.
Резюме
-
релятивистский импульс
-
- релятивистская масса
-
основное уравнение релятивистской динамики материальной точки.
-
- кинетическая энергия в релятивистском случае
-
полная энергия
-
= const
-
-
энергия покоя.
Л-7