- •Глава I. Физические основы динамики.
- •§1.1. Предмет механики. Кинематика и динамика. Классическая механика. Квантовая механика. Релятивистская механика.
- •§1.2. Силы.
- •§1.3. Элементы кинематики.
- •§1.4. Пространство и время.
- •§1.5. Кинематическое описание движения.
- •§1.6. Вектор перемещения. Скорость. Ускорение.
- •§1.7. Движение точки по окружности.
- •§1.8. Линейная скорость точки.
- •§1.9. Связь между угловыми и линейными параметрами движения.
- •Решение:
- •§1.10. Элементы динамики поступательного движения. Основная задача динамики. Понятие состояния в классической механике. Масса, импульс, сила.
- •§1.11. Современная трактовка законов Ньютона.
- •§1.12. Второй закон Ньютона как уравнение движения импульса.
- •§1.13. Третий закон Ньютона.
- •§1.14. Закон сохранения импульса.
- •§1.15. Реактивное движение. Уравнение Мещерского.
- •Решение
- •Решение
- •§1.16. Преобразование скорости и ускорения
- •§1.17. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции.
- •§1.18. Силы инерции.
- •§1.19. Особенности сил инерции.
- •§1.20. Принцип эквивалентности.
- •§1.21. Закон сохранения энергии.
- •§1.22. Связь между кинетическими энергиями в различных системах отсчета.
- •§1.23. Энергия движения тела как целого.
- •§1.24. Потенциальная энергия.
- •§1.25. Законы сохранения и симметрия пространства.
- •§1.26. Графическое представление энергии.
- •§1.27. Элементы механики твердого тела.
- •§1.28. Момент инерции диска. Теорема Штейнера
- •§1.29. Момент силы
- •§1.30. Работа при вращательном движении.
- •§1.31. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§1.32. Условия равновесия твердого тела.
- •§1.33. Принцип относительности в механике. Инерциальные системы отсчёта и принцип относительности. Преобразования Галилея.
- •§1.34. Постулаты специальной теории относительности.
- •§1.35. Следствия из преобразований Лоренца.
- •§1.36. Элементы релятивистской динамики.
- •§1.37. Работа и энергия. Законы сохранения энергии и импульса.
- •§1.38. Механика колебаний и волн.
- •§1.39. Векторные диаграммы.
- •§1.40. Комплексная форма представления колебаний
- •§1.41. Сложение гармонических колебаний.
- •§1.42. Биения
- •§1.43. Кинетическая и потенциальная энергия при гармонических механических колебаниях.
- •§1.44. Гармонический осциллятор.
- •§1.45.Свободные и затухающие колебания.
- •§1.46. Вынужденные колебания осциллятора под действием синусоидальной силы.
- •§1.47. Волновые процессы.
- •§1.48. Эффект Доплера.
- •§1.49. Групповая скорость и её связь
- •§1.50. Одномерное волновое уравнение.
- •Глава II. Статистическая физика и термодинамика.
- •§2.1. Динамические и статистические закономерности в физике. Статистический и термодинамический методы.
- •§2.2. Макроскопические состояния.
- •§2.3. Уравнение состояния идеального газа.
- •§2.4. Давление газа с точки зрения молекулярно-кинетической теории.
- •§2.5. Молекулярно-кинетический смысл температуры.
- •§2.6. Статистические распределения.
- •§2.7.Скорости теплового движения частиц. Распределение частиц по абсолютным значениям скорости.
- •§2.8.Средняя кинетическая энергия частицы.
- •§2.9.Распределение Больцмана.
- •§2.10. Явления переноса. Понятие о физической кинетике.
- •§2.11. Эффективное сечение. Длина свободного пробега.
- •§2.12. Явления переноса.
- •§2.13. Теплопроводность.
- •§2.14. Диффузия.
- •§2.15. Внутреннее трение (вязкость).
- •§2.16. Основы термодинамики.
- •§2.17. Работа газа при изменении
- •§2.18. Эквивалентность теплоты и работы.
- •§2.19. Первое начало термодинамики.
- •§2.20. Теплоёмкость многоатомных газов.
- •§2.21. Применение первого начала термодинамики
- •§2.22. Работа в адиабатическом процессе.
- •§2.23. Энтропия.
- •§2.24. Изменение энтропии в изопроцессах.
- •4) Адиабатный.
- •§2.25. Связь энтропии с вероятностью состояния системы. Принцип возрастания энтропии.
- •§2.26. Свойства энтропии.
- •§2.27. Вычисление и применение энтропии.
- •§2.28. Цикл Карно.
- •§2.29. Второе начало термодинамики.
- •По Кельвину:
- •По Клаузиусу:
- •§2.30. Цикл Карно. Максимальный кпд тепловой машины.
- •§2.31. Фазовые равновесия и фазовые превращения. Фазы и фазовые превращения.
- •§2.32. Фазовые переходы I рода.
- •§2.33. Фазовые переходы II рода
- •§2.34. Условия равновесия фаз. Фазовые диаграммы.
- •§2.35. Метастабильные состояния.
- •§2.36. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •1) Учёт собственного объёма молекул.
- •2) Учёт притяжения молекул.
- •V метастабильные состояния Резюме
- •Оглавление
- •1.1. Элементы кинематики
- •1.2. Элементы динамики частиц
- •1.3. Законы сохранения импульса и механической энергии
- •1.4. Элементы механики твердого тела
- •1.5. Принцип относительности Галилея
- •1.6. Элементы релятивистской динамики
- •2. Механика колебаний и волн
- •2.1. Кинематика гармонических колебаний
- •2.2. Гармонический осциллятор
- •2.3. Волновые процессы
- •3. Статистическая физика и термодинамика
- •3.5. Реальные газы, жидкости и кристаллы
§1.4. Пространство и время.
Материя, из которой состоят все тела, существует в пространстве и во времени.
Тело или система тел, относительно которых определяется положение остальных тел, называется пространственной системой отсчета.
Под временем в количественном смысле этого слова понимается показание каких-то часов.
§1.5. Кинематическое описание движения.
Степени свободы.
Положение точки в пространстве, как видно из рисунка, определяется тремя координатами x, y, z. Во всех случаях при различном выборе систем отсчета радиус-вектор и положение точки в пространстве характеризуются тремя числами, которые могут меняться независимо друг от друга. Это является математическим выражением того факта, что пространство трехмерно. Поскольку три величины, характеризующие положение точки в пространстве, взаимно независимы, говорят, что материальная точка обладает тремя степенями свободы.
Число независимых координат, описывающих положение тела (или системы тел) в пространстве, называется числом степеней свободы.
В общем случае степеней свободы может быть больше. Так, например, для задания положения в пространстве линейной молекулы (например, двухатомной) этих трёх поступательных степеней свободы недостаточно. Находясь в одной точке пространства, молекула может быть ориентирована различным образом. Поэтому помимо трёх поступательных степеней свободы (x, y, z) необходимы ещё две вращательные степени свободы (углы α и β).
Координатная система отсчета может быть различной. Декартова система координат.
Орты осей координат ,,- образуют правую систему. Положение точки в пространстве задается ее радиусом-вектором (х, у, z) или в векторной форме
+ у∙+ z∙
При движении материальной точки её координаты изменяются со временем. В общем случае её движение описывается скалярными уравнениями:
x = x(t), y = y(t), z = z(t)
Они эквивалентны векторному уравнению
= (t) = x(t)∙+y(t)∙+z(t)∙
Это - кинематические уравнения движения материальной точки. Исключив из них время, получим уравнение траектории движения материальной точки.
Траектория – линия, описываемая точкой в пространстве во время движения. В зависимости от формы траектории движение может быть прямолинейным или криволинейным. При прямолинейном движении траектория – прямая линия.
Всякое движение твердого тела можно разложить на два основных вида движения – поступательное и вращательное.
Поступательное движение – это движение, при котором любая линия, связанная с движущимся телом, остается параллельной самой себе.
При вращательном движении все точки тела движутся по окружностям, центры которых лежат на одной и той же прямой – оси вращения.
§1.6. Вектор перемещения. Скорость. Ускорение.
∆- вектор перемещения.
Вектор средней скорости
Направление вектора средней скорости совпадает с направлением вектора ∆.
Мгновенная скорость
Из рисунка видно, что при ∆t 0 , будет ∆S∆r
Откуда ds = Vdt или d= dt
S =
В случае равномерного движения числовое значение мгновенной скорости постоянно.
+Vy+Vz
x+ y+z
Vx=
Vy=
Vz =
Модуль можно определить так: V=
Вектор величины мгновенной скорости направлен по касательной и траектории. В случае неравномерного движения скорость может изменяться со временем как по модулю, так и по направлению. Быстрота изменения вектора определяется ускорением
среднее и мгновенное ускорение
ax=
ay=
az=
a =
Разложение вектора ∆на две составляющие ∆Vn и ∆Vτ – нормальную и тангенциальную.
∆Vτ – определяет изменение скорости за время ∆t по модулю.
∆Vn – определяет изменение скорости за время ∆t по направлению.
Тангенциальная составляющая ускорения.
= , т.е. равна первой производной по времени от модуля скорости, определяя, тем самым, быстроту изменения скорости по модулю.
Нормальная составляющая ускорения.
B
ΔVτ
Д
V
ΔS
A
Δφ
Δr
∆Vn
Е
Δφ
r r
О
Можно показать, что - нормальное или центростремительное ускорение, определяет быстроту изменения скорости по направлению.
Полное ускорение +
Модуль полного ускорения
Если t1 = 0, at1 =V0, то обозначив t2 = t и V2 =V, получим
+
Откуда S =
S = V0t + - для прямолинейного равноускоренного движения.
Для такого движения х = х0 + S = x0 +V0t +
x = x0 +V0t +