- •Глава I. Физические основы динамики.
- •§1.1. Предмет механики. Кинематика и динамика. Классическая механика. Квантовая механика. Релятивистская механика.
- •§1.2. Силы.
- •§1.3. Элементы кинематики.
- •§1.4. Пространство и время.
- •§1.5. Кинематическое описание движения.
- •§1.6. Вектор перемещения. Скорость. Ускорение.
- •§1.7. Движение точки по окружности.
- •§1.8. Линейная скорость точки.
- •§1.9. Связь между угловыми и линейными параметрами движения.
- •Решение:
- •§1.10. Элементы динамики поступательного движения. Основная задача динамики. Понятие состояния в классической механике. Масса, импульс, сила.
- •§1.11. Современная трактовка законов Ньютона.
- •§1.12. Второй закон Ньютона как уравнение движения импульса.
- •§1.13. Третий закон Ньютона.
- •§1.14. Закон сохранения импульса.
- •§1.15. Реактивное движение. Уравнение Мещерского.
- •Решение
- •Решение
- •§1.16. Преобразование скорости и ускорения
- •§1.17. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции.
- •§1.18. Силы инерции.
- •§1.19. Особенности сил инерции.
- •§1.20. Принцип эквивалентности.
- •§1.21. Закон сохранения энергии.
- •§1.22. Связь между кинетическими энергиями в различных системах отсчета.
- •§1.23. Энергия движения тела как целого.
- •§1.24. Потенциальная энергия.
- •§1.25. Законы сохранения и симметрия пространства.
- •§1.26. Графическое представление энергии.
- •§1.27. Элементы механики твердого тела.
- •§1.28. Момент инерции диска. Теорема Штейнера
- •§1.29. Момент силы
- •§1.30. Работа при вращательном движении.
- •§1.31. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§1.32. Условия равновесия твердого тела.
- •§1.33. Принцип относительности в механике. Инерциальные системы отсчёта и принцип относительности. Преобразования Галилея.
- •§1.34. Постулаты специальной теории относительности.
- •§1.35. Следствия из преобразований Лоренца.
- •§1.36. Элементы релятивистской динамики.
- •§1.37. Работа и энергия. Законы сохранения энергии и импульса.
- •§1.38. Механика колебаний и волн.
- •§1.39. Векторные диаграммы.
- •§1.40. Комплексная форма представления колебаний
- •§1.41. Сложение гармонических колебаний.
- •§1.42. Биения
- •§1.43. Кинетическая и потенциальная энергия при гармонических механических колебаниях.
- •§1.44. Гармонический осциллятор.
- •§1.45.Свободные и затухающие колебания.
- •§1.46. Вынужденные колебания осциллятора под действием синусоидальной силы.
- •§1.47. Волновые процессы.
- •§1.48. Эффект Доплера.
- •§1.49. Групповая скорость и её связь
- •§1.50. Одномерное волновое уравнение.
- •Глава II. Статистическая физика и термодинамика.
- •§2.1. Динамические и статистические закономерности в физике. Статистический и термодинамический методы.
- •§2.2. Макроскопические состояния.
- •§2.3. Уравнение состояния идеального газа.
- •§2.4. Давление газа с точки зрения молекулярно-кинетической теории.
- •§2.5. Молекулярно-кинетический смысл температуры.
- •§2.6. Статистические распределения.
- •§2.7.Скорости теплового движения частиц. Распределение частиц по абсолютным значениям скорости.
- •§2.8.Средняя кинетическая энергия частицы.
- •§2.9.Распределение Больцмана.
- •§2.10. Явления переноса. Понятие о физической кинетике.
- •§2.11. Эффективное сечение. Длина свободного пробега.
- •§2.12. Явления переноса.
- •§2.13. Теплопроводность.
- •§2.14. Диффузия.
- •§2.15. Внутреннее трение (вязкость).
- •§2.16. Основы термодинамики.
- •§2.17. Работа газа при изменении
- •§2.18. Эквивалентность теплоты и работы.
- •§2.19. Первое начало термодинамики.
- •§2.20. Теплоёмкость многоатомных газов.
- •§2.21. Применение первого начала термодинамики
- •§2.22. Работа в адиабатическом процессе.
- •§2.23. Энтропия.
- •§2.24. Изменение энтропии в изопроцессах.
- •4) Адиабатный.
- •§2.25. Связь энтропии с вероятностью состояния системы. Принцип возрастания энтропии.
- •§2.26. Свойства энтропии.
- •§2.27. Вычисление и применение энтропии.
- •§2.28. Цикл Карно.
- •§2.29. Второе начало термодинамики.
- •По Кельвину:
- •По Клаузиусу:
- •§2.30. Цикл Карно. Максимальный кпд тепловой машины.
- •§2.31. Фазовые равновесия и фазовые превращения. Фазы и фазовые превращения.
- •§2.32. Фазовые переходы I рода.
- •§2.33. Фазовые переходы II рода
- •§2.34. Условия равновесия фаз. Фазовые диаграммы.
- •§2.35. Метастабильные состояния.
- •§2.36. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •1) Учёт собственного объёма молекул.
- •2) Учёт притяжения молекул.
- •V метастабильные состояния Резюме
- •Оглавление
- •1.1. Элементы кинематики
- •1.2. Элементы динамики частиц
- •1.3. Законы сохранения импульса и механической энергии
- •1.4. Элементы механики твердого тела
- •1.5. Принцип относительности Галилея
- •1.6. Элементы релятивистской динамики
- •2. Механика колебаний и волн
- •2.1. Кинематика гармонических колебаний
- •2.2. Гармонический осциллятор
- •2.3. Волновые процессы
- •3. Статистическая физика и термодинамика
- •3.5. Реальные газы, жидкости и кристаллы
§2.12. Явления переноса.
В неравновесных системах возникают необратимые процессы, называемые явлениями переноса, в результате которых происходит перенос в пространстве энергии, массы, импульса. К явлениям переноса относятся:
-
теплопроводность (перенос энергии).
-
диффузия (перенос массы).
-
внутреннее трение или вязкость (перенос импульса).
Рассмотрим одномерные явления переноса.
§2.13. Теплопроводность.
Если в одной области газа средняя кинетическая энергия молекул больше, чем в другой, то со временем вследствие столкновений молекул происходит выравнивание средних кинетических энергий молекул, т.е. выравнивание температур. В одномерном случае температура зависит только от одной координаты х, т.е.
Т = Т(х),
при этом перенос энергии (внутренней) газа путём теплообмена происходит только вдоль оси х и описывается законом Фурье
χ – теплопроводность (коэффициент теплопроводности)
градиент температуры; dt – время S – поверхность ┴ оси х.
Это – эмпирический закон. Знак минус показывает, что энергия переносится в направлении убывания температуры. Теплопроводность χ численно равна плотности теплового потока при градиенте температуры, равном единице. Можно показать, что
где CV – удельная теплоёмкость газа при постоянном объёме.
ρ – плотность газа.
средняя скорость теплового движения молекул.
- средняя длина свободного пробега.
§2.14. Диффузия.
Диффузия – выравнивание концентрации в смеси нескольких веществ.
Рассмотрим двухкомпонентную смесь. Будем считать, что m1≈ m2 ≈ m и диаметры молекул практически одинаковы d1 ≈ d2 ≈ d. При этих условиях молекулы обеих компонент могут иметь одинаковую среднюю скорость теплового движения и среднюю длину свободного пробега . Среднее число молекул, пролетающих через единичную площадку за единицу времени
,
где n – концентрация молекул.
Очевидно, что n = n1 + n2 (n1, n2 – концентрации компонент смеси). Откуда
Эмпирическое уравнение диффузии имеет вид
закон Фика
D – коэффициент диффузии.
где градиент плотности i-ой компоненты.
Диффузия происходит тем быстрее, чем быстрее движутся молекулы (чем больше ) и чем реже сталкиваются они друг с другом (т.е. чем больше ). Поэтому можно предположить, что D пропорционально и Можно показать, что
.
Т.к. и одинаковы для обеих компонент смеси, то коэффициент диффузии имеет одинаковое значение для обеих компонент смеси.
§2.15. Внутреннее трение (вязкость).
В потоке газа молекулы участвуют одновременно в двух движениях: хаотическом тепловом, средняя скорость которого равна и упорядоченном движении со скоростью потока U. Скорость U намного меньше
В неподвижном газе (U = 0) и средний импульс молекулы равен нулю. Молекула в потоке газа обладает средним импульсом mV.
Механизм возникновения внутреннего трения между параллельными слоями газа (жидкости), движущимися с различными скоростями, заключается в том, что из-за хаотического теплового движения происходит обмен молекулами между слоями, в результате чего импульс слоя, движущегося быстрее, уменьшается, движущегося медленнее – увеличивается. В результате этого возникает сила внутреннего трения. Эмпирическая формула силы внутреннего трения имеет вид.
коэффициент вязкости.
Взаимодействие двух слоёв можно рассматривать как процесс передачи импульса от одного слоя к другому. За единицу времени передаётся импульс по модулю равный действующей силе. Тогда
плотность потока импульса,
величина, определяемая полным импульсом, переносимым в единицу времени в положительном направлении оси х через единичную площадку, перпендикулярную оси х. Знак минус указывает, что импульс переносится в направлении убывания скорости. Динамическая вязкость η равна
Коэффициент вязкости η (или коэффициент внутреннего трения) называется динамической вязкостью. Кроме динамической вязкости используется понятие кинематической вязкости.
где ρ – плотность жидкости.
Коэффициенты переноса выводятся из кинетической теории. Эти соотношения
Резюме
-
-
-
закон Фика
-
- коэффициент диффузии
-
плотность потока импульса,
-
динамическая вязкость η
коэффициент вязкости η (или коэффициент внутреннего трения) динамическая вязкость
Л-13