- •Лекция №1
- •Основные понятия
- •Скорость и ускорение
- •. Нормальное и касательное ускорения
- •. Движение точки по окружности. Угловые скорость и ускорение
- •Лекция №2
- •1.2. Динамика поступательного движения
- •1.2.1. Законы Ньютона
- •1.2.2. Основная задача динамики
- •1.2.3. Законы сохранения и их связь со свойствами пространства-времени
- •1.2.4. Закон сохранения импульса. Теорема о движении центра масс
- •1.2.5. Сила тяжести
- •1.2.6. Сила упругости
- •1.2.7. Силы внешнего трения
- •Трение скольжения
- •Трение качения
- •1.3. Работа и энергия
- •1.3.1. Работа
- •1.3.2. Связь между работой и изменением кинетической энергии
- •1.3.4. Связь между консервативной силой и изменением потенциальной энергии
- •1.3.5. Закон сохранения механической энергии
- •1.3.6. Соударения
- •1.4. Вращательное движение твердого тела
- •1.4.1. Кинетическая энергия вращательного движения твердого тела. Момент инерции
- •.4.2. Основной закон динамики вращательного движения
- •1.4.3. Закон сохранения момента импульса
- •1.4.5. Прецессия гироскопа
- •5. Элементы механики сплошных сред
- •5.1. Введение
- •5.2. Элементы гидростатики
- •5.3. Основные понятия гидродинамики. Уравнение неразрывности
- •5.5. Течение вязкой жидкости
- •Лекция №6
- •6. Силы инерции
- •6.1 Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
- •6.2. Силы инерции при поступательном движении
- •6.3. Центробежная сила инерции
- •6.4. Сила Кориолиса
- •6.5. Некоторые свойства сил инерции
- •7. Элементы специальной теории относительности
- •7.1. Постулаты Эйнштейна. Преобразования Лоренца
- •7.2. Релятивистское сокращение длины
- •7.3. Одновременность событий в различных исо
- •7.4. Длительность событий в различных исо
- •7.5. Релятивистский закон сложения скоростей
- •7.6. Четырехмерный интервал. Причинность
- •7.7. Релятивистский импульс. Релятивистское уравнение движения
- •7.8 Взаимосвязь массы и энергии. Динамический инвариант
7.3. Одновременность событий в различных исо
Пусть в системе отсчета K в точках x1 и x2 одновременно происходят два события, т.е. t1=t2, где t1 и t2 – начала событий в этих точках. В системе отсчета K' начало событий в точках x1 и x2 определяется соотношением (7.2):
-
.
Отсюда с учетом того, что t1=t2, получим
-
.
Таким образом, пространственно разобщенные события, одновременные в системе K, являются неодновременными в системе K'. Какое событие происходит раньше (или позже), зависит от знака . Для разных систем отсчета знак этого выражения может быть разным. Поэтому при переходе от одной системы отсчета к другой может измениться последовательность событий. Таким образом, такие понятия, как "раньше" или "позже", имеют относительный характер.
7.4. Длительность событий в различных исо
Пусть в одной и той же точке пространства разыгрывается некоторое событие. Длительность этого события в системе K = t2-t1, где t1 и t2 – начало и конец события. В системе K', движущейся относительно K со скоростью v, длительность этого же события . Из преобразований Лоренца (7.2) следует
-
.
или
-
.
(7.6)
Из (7.6) видно, что '>, т.е. длительность события в подвижной системе больше, чем в неподвижной. Это означает, что часы в подвижной системе отсчета идут медленнее по сравнению с неподвижной, т.е. происходит релятивистское замедление хода часов. Длительность события, происходящего в некоторой точке, наименьшая в той системе отсчета, относительно которой эта точка покоится.
Рис. 7.2.
Рассмотрим этот вопрос подробнее. Пусть для измерения времени используются "часы" следующей конструкции (рис. 7.2). На жестком стержне длиной l размещены лампочка-вспышка S, зеркало R и фотоэлемент . Световой импульс пробегает путь l, отражается от зеркала и возвращается к фотоэлементу, фиксирующему свет и дающему команду для следующей вспышки. Иными словами, в этих часах маятником является световой луч, а период его колебаний .
Поместим аналогичные часы в подвижной системе отсчета, так, чтобы стержень часов и вектор скорости были взаимно перпендикулярными. Наблюдатель, находящийся в неподвижной системе отсчета, увидит, что луч сета в движущихся часах будет двигаться по зигзагообразному пути (рис. 7.2, б), но так как скорость света постоянна, то часы, находящиеся в движущейся системе отсчета, будут идти медленнее. Очевидно, замедление хода часов должно наблюдаться для устройств любого вида. В противном случае можно было бы сравнением их показаний с показаниями световых часов определить скорость движения подвижной системы, что запрещено первым постулатом Эйнштейна.
Таким образом, замедление хода часов есть результат замедления хода течения времени в движущихся системах отсчета. Этот вывод теории относительности был подтвержден прямыми экспериментами. Так, покоящаяся микрочастица -мезон имеет время жизни =2,210-6 c. Двигаясь со скоростью, близкой к скорости света, такая частица может пройти путь 31082,210-6=660 м, однако экспериментально было показано, что проходимый ею путь равен 104 м. Это связано с тем, что течение времени для движущихся -мезонов замедляется.
Прогресс в точных измерениях времени позволил провести экспериментальную проверку замедления времени в микроскопических масштабах. В 1970 г. были изготовлены часы с точность измерения времени до 1109 c. Такие часы на самолете облетали Землю. Поскольку скорость самолета была известна, рассчитали изменения величины интервала времени и затем сравнили с экспериментальными данными. Результаты были следующими: Расчет – t = (4010)10–9 с; опыт – t = (5910)10–9 с.