- •Лекция №1
- •Основные понятия
- •Скорость и ускорение
- •. Нормальное и касательное ускорения
- •. Движение точки по окружности. Угловые скорость и ускорение
- •Лекция №2
- •1.2. Динамика поступательного движения
- •1.2.1. Законы Ньютона
- •1.2.2. Основная задача динамики
- •1.2.3. Законы сохранения и их связь со свойствами пространства-времени
- •1.2.4. Закон сохранения импульса. Теорема о движении центра масс
- •1.2.5. Сила тяжести
- •1.2.6. Сила упругости
- •1.2.7. Силы внешнего трения
- •Трение скольжения
- •Трение качения
- •1.3. Работа и энергия
- •1.3.1. Работа
- •1.3.2. Связь между работой и изменением кинетической энергии
- •1.3.4. Связь между консервативной силой и изменением потенциальной энергии
- •1.3.5. Закон сохранения механической энергии
- •1.3.6. Соударения
- •1.4. Вращательное движение твердого тела
- •1.4.1. Кинетическая энергия вращательного движения твердого тела. Момент инерции
- •.4.2. Основной закон динамики вращательного движения
- •1.4.3. Закон сохранения момента импульса
- •1.4.5. Прецессия гироскопа
- •5. Элементы механики сплошных сред
- •5.1. Введение
- •5.2. Элементы гидростатики
- •5.3. Основные понятия гидродинамики. Уравнение неразрывности
- •5.5. Течение вязкой жидкости
- •Лекция №6
- •6. Силы инерции
- •6.1 Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
- •6.2. Силы инерции при поступательном движении
- •6.3. Центробежная сила инерции
- •6.4. Сила Кориолиса
- •6.5. Некоторые свойства сил инерции
- •7. Элементы специальной теории относительности
- •7.1. Постулаты Эйнштейна. Преобразования Лоренца
- •7.2. Релятивистское сокращение длины
- •7.3. Одновременность событий в различных исо
- •7.4. Длительность событий в различных исо
- •7.5. Релятивистский закон сложения скоростей
- •7.6. Четырехмерный интервал. Причинность
- •7.7. Релятивистский импульс. Релятивистское уравнение движения
- •7.8 Взаимосвязь массы и энергии. Динамический инвариант
Лекция №6
6. Силы инерции
6.1 Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
Наиболее просто механическое движение можно описать в инерциальных системах отсчета (ИСО). Выбор ИСО в известной мере произволен. Например, можно описывать механическое движение в л- или ц-системе (§ 2.4). В связи с этим часто возникает необходимость перехода от одной инерциальной системы к другой.
Этот переход осуществляется с помощью преобразования Галилея.
Пусть имеются две инерциальные системы отсчета K и K', причем K' движется равномерно и прямолинейно относительно K (рис. 6.1). С каждой из этих систем связаны часы, которые показывают время соответственно t и t'. В момент времени t=0 начала координат O и O' совпадают. За время t точка O' удалится от точки O на расстояние vt.
Пусть некоторая точка M в системе отсчета K имеет координаты (x, y, z, t), а в K' – (x', y', z', t'). Связь между этими координатами устанавливается преобразованиями Галилея
-
(6.1)
Рис. 6.1.
Продифференцируем в (6.1) первое уравнение по времени. Имея в виду, что t'=t, получаем
. |
(6.2) |
где – скорость тела относительно систем отсчета соответственно K' и K.
Формула (6.2) представляет закон сложения скоростей в классической механике.
Дифференцируя (6.2) по времени, получаем
-
.
(6.3)
Таким образом, при переходе от одной ИСО к другой скорость изменяется, а ускорение остается постоянным.
Все физические величины в классической механике подразделяются на относительные и абсолютные. Относительными являются такие величины, значения которых зависят от выбора той или иной ИСО – скорость, кинетическая энергия, импульс. Абсолютные величины сохраняют свое значение в любой инерциальной системе отсчета. В классической механике абсолютными являются ускорение, масса, сила, время, длина и т.д.
Законы Ньютона не меняют свой вид при переходе от одной ИСО к другой: F=ma (система K) F'=m'a' (система K').
Это же относится и к другим механическим законам. Законы классической механики инвариантны (т.е. не меняют свой вид) по отношению к преобразованиям Галилея.
С инвариантностью законов механики темно связан механический принцип относительности Галилея: никакими механическими опытами, проведенными в данной инерциальной системе отсчета, невозможно обнаружить движется ли данная система равномерно и прямолинейно или находится в состоянии покоя.
6.2. Силы инерции при поступательном движении
Неинерциальной называется такая система отсчета, которая двигается ускоренно относительно ИСО. В неинерциальной системе отсчета (НСО) законы Ньютона, вообще говоря, нарушаются. Однако и в этом случае можно использовать законы динамики, если помимо сил взаимодействия между телами учесть так называемые силы инерции.
Рассмотрим возникновение сил инерции при ускоренном поступательном движении системы отсчета K' относительно ИСО K (рис. 6.2).
Рис. 6.2.
Рассмотрим теперь происходящий процесс с точки зрения неподвижного наблюдателя, находящегося в системе K, и подвижного наблюдателя, находящегося в системе K'. Оба наблюдателя обнаружат растяжение пружины, однако объяснят этот факт по-разному.
Наблюдатель в K считает, что растяжение пружины имеет чисто кинематическое происхождение: за счет инерции тело стремится сохранить свое прежнее состояние покоя (или равномерного прямолинейного движения), в то время как тележка (вместе с пружиной) уходит вперед, двигаясь ускоренно.
Относительно системы отсчета K' тележка неподвижна. Наблюдатель в K', обнаружив растяжение пружины, считает, что оно вызвано действием силы, которая уравновешивается силой упругости Fупр. Эта сила есть не что иное, как сила инерции
-
,
(6.4)
поскольку никакие другие силы на тело не действуют.
С проявлением этих сил мы сталкиваемся в повседневной практике. Например, действие этих сил ощущают пассажиры при резком торможении трамвая.
Рис. 6.3.
-
.
Процессы измерения ускорения и последующего определения скорости и координаты осуществляются соответствующими электронными средствами и позволяют достаточно точно определять скорости и координаты транспортных средств.