matanaliz
.pdf19.5. Методические указания по решению примеров |
283 |
|||
= Z¼ (¡2 sin 2t + 2 ¡ 2 cos 2t + 2 cos t)dt = |
|
|||
0 |
¯ |
|
|
|
|
¼ |
|
|
|
= (cos 2t + 2t ¡ sin 2t + 2 sin t) |
¯ |
= 2¼ : |
|
|
0 |
|
|||
¯ |
|
|||
Пример 19.4. Вычислить интеграл |
¯ |
|
|
|
ZZ xdydz + ydzdx + zdxdy, |
|
|
D
D верхняя часть плоскости x + z ¡ 1 = 0, отсеченная плоскостями y = 0, y = 2 в первом октанте. Рис.19.3.
ZZ xdydz + ydzdx + zdxdy = Z Z |
xdydz + Z Z |
|
ydzdx + Z Z |
zdxdy: |
||||||||||||
D |
|
|
RR |
|
|
|
|
Dyz |
|
|
Dxz |
x , x = 1 |
Dxy |
|||
Oy. Èç |
|
|
|
|
|
|
|
z = 1 |
|
|
z: Тогда |
|||||
Интеграл |
Dxz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
ydzdx = 0, так как поверхность параллельна оси |
|||||||||||||
|
|
уравнения поверхности имеем |
|
|
|
¡ |
|
¡ |
|
|||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
zdxdy = Z Z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Z Z |
xdydz + Z Z |
(1 ¡ x) dxdy+ |
|
|
|
|
||||||||||
Dyz |
|
|
Dxy |
|
|
Dxy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ Z Z |
(1 ¡ z) dydz = |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Dyz |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ðèñ. 19.4. |
||||
= Z1 dx Z2 (1 ¡ x) dy + Z1 dz Z2 (1 ¡ z) dy = |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
|
0 |
0 |
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= 2 Z1 (1 ¡ x) dx + 2 Z1 (1 ¡ z) dz = |
|
|
||||||||||
|
|
|
= 2 |
0 |
|
¶¯ 0 |
|
0 |
|
|
|
¯ 0 = 2: |
|
|
||
|
|
|
µx ¡ 2 |
+ 2 µz ¡ z2 ¶ |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
x2 |
¯ |
1 |
|
|
2 |
|
¯ |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
¯ |
|
|
|
|
¯ |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
¯ |
|
|
|
|
|
|
¯ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
¯ |
|
|
|
|
|
|
¯ |
|
|
|
284Лекция 19. Криволинейные и поверхностные интегралы
19.6.Примеры для самостоятельного решения
1. С помощью криволинейного интеграла второго рода вы- числиòь площадь области D, ограниченной линиями y = x2 è
y = px ;
2. Найти функцию u(x,y), åñëè du(x,y) =(2xy+x2 5)dx+(x2 y3+5)dy.
3. Вычислить площадь фигуры, ограниченной осями координат и дугой эллипса x2/a2 + y2/b2 =1, расположенной в первом
квадранте. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
4. Вычислить работу силы F (x,y) =2xyi+x2j, совершаемую |
|||||||||||||||||||
на пути, соединяющем точки A(0,0) è B(2,1). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
5. |
Найти функцию u(x,y), åñëè |
|
|
|
¶ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
(1 + x2)2 |
µ |
1 + x2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
du = 2x(1 ¡ ey)dx + |
|
ey |
+ 1 |
|
dy: |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
6. |
|
Вычисëèòü |
поверхностный |
z |
интеграл |
первого |
ðîäà |
|||||||||||||
RR p |
|
|
|
|
|
|
z=3. |
|
x2 |
|
|
y2 |
z2 |
|||||||
|
x2 + y2 dS, åñëè S часть поверхности конуса |
|
+ |
|
|
= |
|
, |
||||||||||||
S |
16 |
16 |
9 |
|||||||||||||||||
расположенная между плоскостями |
|
=0 è |
|
|
|
|
|
|
|
RR |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
x+y+z=1, лежащая в первом |
|
|
|
|
|||||||||||
|
7. Вычислить поверхностный интеграл первого рода |
|
S |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
xyzds, |
|||
где S часть плоскости |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
октанте |
|
||||||||
|
8. Вычислить поверхностный интеграл второго рода |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
ñòèRR |
|
xdydz + ydxdz + zdxdy, åñëè S верхняя часть поверхно- |
||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x+2y + z 6=0, расположенная в первом октанте. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
S |
|
Вычислить |
RR |
|
|
|
x + y |
|
z |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9. |
S (x + y)dydz + (y ¡ x)dxdz + (z ¡ 2)dxdy, åñ- |
||||||||||||||||||
ëè |
|
|
часть поверхности |
конуса |
|
2 |
2 2 |
0, отсекаемая |
плоскостями z =0 è z =1, нормаль к которой образует тупой угол
ñ îñüþ Oz. |
+ z2 |
RR=1. |
сферы x2 + y2 |
||
10. Вычислить |
S xdydz + z3dxdy, åñëè S внешняя сторона |
11. Вычислить RRS xdydz + ydxdz + zdxdy, åñëè S внешняя сторона цилиндра xRR2 + y2 = R2 с основаниями z =0 è z = H.
12. Вычислить S yzdxdy + xzdydz + xydxdz, åñëè S внешняя сторона пирамиды, гранями которой являются плоскости x =0, y =0, z =0, x + y + z =1.
19.6. Примеры для самостоятельного решения |
285 |
19.6.1. Ответы. 1. 1/3; 2. u = x2 ¢ y + |
x3 |
¡ 5x + 5y ¡ |
y4 |
+ |
||||||||
|
|
|||||||||||
|
e |
y |
¡ 1 |
3 |
|
|
p |
|
± |
4 |
|
|
+ c. 3. ¼ab/4. 4. 4; 5. u = |
|
+ y + c.6. 160¼/3. |
7. |
3 |
120. |
|||||||
|
|
|||||||||||
|
|
|
||||||||||
8. 54. 9. 8¼/3. 10. 32¼/15. 11. 3¼R2H. 12. 1/8.. |
|
|
|
|
|
|||||||
|
1 + x2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ë å ê ö è ÿ 20
ЭЛЕМЕНТЫ ВЕКТОРНОГО АНАЛИЗА
20.1. Основные понятия и определения.
Пусть G некоторая область.
Определение 20.1 Говорят, что в области G задано скалярное поле u(M), если каждой точке M 2 G ставится в соответствие по известному закону некоторое число u(M):
Определение 20.2. Если в каждой точке M 2 G ставится в соответствие по известному закону некоторый вектор p(M),
то говорят, что в области G задано векторное поле p(M):
Из этих определений видно, что скалярное и векторные поля задаются с помощью задания скалярной или векторной функции многих переменных. Поэтому ранее введенные понятия для функций многих переменных переносятся в теорию полей, такие как, приращение ¢u(M) расстояние между точками поля
½(M, M1) дифференцируемость, гладкость и т. д. Будем обозна-
¡¡¡¡!
чать символом ¢r = M, M1 вектор, соединяющий две точки.
При изучении функции многих переменных, мы уже ввели понятия градиента. В данном случае вводится понятие градиента скалярного поля u(M). В результате получаем век-
тор, компонентами которого являются частные производные.
@u@x ¢ i + @u@y ¢ j + @u@z ¢ k:
дает векторное поле.
Для скалярного поля вводится понятие поверхности уровня это множества точек, в которых значения поля u(M) одинаковы.
Градиент поля в точке M ортогонален поверхности уровня в
этой точке. Еще одно известное понятие это производная по направлению некоторого вектора l:
du |
= gradu ¢ l = |
@u |
cos® + |
@u |
cos¯ + |
@u |
cos°, |
(20.1) |
dl |
dx |
@y |
@z |
ãäå cos®, cos¯, cos° направляющие косинусы единичного век-
тора, который имеет такое же направление, как вектор l: Гради-
ент скалярного поля указывает в каждой точке поля направление и величину наиболее быстрого роста значения поля.
20.1. Основные понятия и определения. |
287 |
В трехмерном пространстве задание векторной величины F
может быть осуществлено путем определения ее проекций на оси координат Px(x, y, z), Qy(x, y, z), Rz(x, y, z), как функций
от координат точки M, с которой связана величина
F = Px(x, y, z)i + Qy(x, y, z)j + Rz(x, y, z)k: |
(20.2) |
При изучении векторного поля важную роль играют векторные линии.
Определение 20.3. Векторной линией называется кривая, направление которой в каждой ее точке совпадает с направлением вектора F, в этой точке.
Векторные линии для вектора
ствами: |
dx |
= |
dy |
= |
dz |
: |
(20.3) |
|
|
|
|
||||
|
Px(x, y, z) |
Qy(x, y, z) |
Rz(x, y, z) |
Определение 20.4. Векторное поле p(M) является дифферен-
цируемым в точке M, если приращение поля ¢p в точке M может быть представлено в виде
¢p = A¢r + o(j¢rj), |
(20.4) |
ãäå A матрица, которая |
в случае |
p(M) = P x(x, y, z)i + |
||||||||||
+ Qy(x, y, z)j + Rz(x, |
y, z)k , имеет вид |
|
||||||||||
|
2 |
@P x @P x @P x |
3 |
|
||||||||
|
|
@x |
|
|
@y |
|
@z |
|
||||
|
|
@Qy |
|
@Qy |
|
@Qy |
|
|||||
|
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7 |
|
A = |
6 |
|
@x |
|
@y |
|
@z |
7 |
: |
|||
|
4 |
|
@Rz |
|
@Rz |
|
@Rz |
5 |
|
|||
|
6 |
|
|
|
7 |
|
||||||
|
6 |
|
|
|
|
|
|
|
7 |
|
||
|
|
@x |
|
dy |
|
@z |
|
Понятие производной векторного поля p(M) по направлению вектора l такое же, как для скалярного поля
dpdl = Ae, e = icos® + jcos¯ +kcos°:
Определение 20.5 Ротором векторного поля
p =P (x, y, z)i + Q(x, y, z)j + R(x, y, z)k называется вектор rotp, который определяется по формуле
rotp = ³@R@y ¡ @Qdz ´i + ³@Pdz ¡ @Rdx ´j + ³@Qdx ¡ @Pdy ´k: (20.5)
Таким образом, ротор порождает новое векторное поле. Ротор поля дает мгновенную угловую скорость вокруг текущей точки и ее направлений. Поэтому ротор, часто, называют вихрем поля.
288 Лекция 20. Элементы векторного анализа
Определение |
20.6 Дивергенцией векторного поля называ- |
|||||||||
ют скалярную величину |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
divp = |
@P |
+ |
@Q |
+ |
@R |
: |
(20.6) |
||
|
@x |
@y |
|
|
@z |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Дивергенция характеризует плотность источников, если источ- ники поля распределены непрерывно в заданной области.
Пусть в области G ½ R3 задано векторное поле p(M) и имеется замкнутая кривая L
Определение 20.7 Скалярную величину C(p), равную инте-
гралу по замкнутому контуру
I
C(p) = P dx + Qdy + Rdz, |
(20.7) |
L |
|
называют циркуляцией вектора p(M) вдоль кривой L
Циркуляция выражает работу векторного поля по перемещению точки вдоль кривой.
Пусть задано векторное поле p(M). Возьмем поверхность S, и выбрав определенную ее сторону обозначим через cosX, cosY , cosZ направляющие косинусы нормали n ê
выбранной стороне поверхности. Тогда поверхностный интеграл |
|
Ï(p) = ZZ (P cosX + QcosY + RcosZ)ds |
(20.8) |
S
называют потоком векторного поля p(M) через поверхность S. Формулу (20.8) можноZZзаписать в виде
Ï(p) = P dydz + Qdxdz + Rdxdy:
S
Для упрощения записи приведенных формул, часто используют, предложенный Гамильтоном символический векторный дифференциальный оператор набла
r = i@x@ + j@y@ + k@z@ :
Тогда, используя оператор набла как вектор, получим следующие |
|
формулы |
@udx i + @u@y j + @u@z k, |
gradu = ru(M) = |
290 |
Лекция 20. Элементы векторного анализа |
Поток ротора векторного поля через поверхность D равен циркуляции этого потока вдоль границы поверхности L
20.1.2. Специальные поля. В этом разделе рассмотрим два специальных поля, которые имеют широкое применение в прикладных задачах.
Определение 20.8 Векторное поле p(M)=P (M)i + Q(M)j + + R(M)k называется потенциальным, если существует функция u(M), такая , что
p(M) = gradu(M):
Это условие равносильно следующим равенствам:
P = @u@x, Q = @u@y , R = @u@z ,
откуда следует, что выражение P (M)dx + Q(M)dy + R(M)dz является полным дифференциалом функции u(M) Функцию u(M), в этом случае, называется потенциальной функцией или скалярным потенциалом векторного поля p(M)
Иногда дают другое определение потенциальному полю
Определение 20.9 Векторное поле p(M)=P (M)i + Q(M)j +
+ R(M)k называется потенциальным в области G ½ R3, åñëè
циркуляция этого поля по любой замкнутой кусочно-гладкой кривой в области G равна нулю.
Принимая во внимание формулу (20.11), можно доказать, что в условиях данного определения rotp(M) = 0. Поэтому потенци-
альное поле еще называют безвихревым.
Определение 20.10 Векторное поле p(M) называется со-
линоидальным, или трубчатым, если существует векторное поле g(M) такое, что
p(M) = rotg(M):
Векторное поле g(M) называют векторным потенциалом поля
p(M):
Можно доказать, используя равенство divp(M) = = div (rotg(M)) что необходимым и достаточным условием того, что поле p(M) будет солиноидальным, является условие
divp(M) = 0:
20.2.Контрольные вопросы
1.Дайте определения скалярного и векторного полей.
2.Что такое градиент скалярного поля, и что он характери-
çóåò?