![](/user_photo/_userpic.png)
- •1.1. Основные схемы аэс
- •1.2. Конструкционная схема канального реактора
- •1.3. Конструкционная схема корпусного реактора
- •1.4. Конструкционные схемы кассет и технологических каналов
- •2.1. Основные двух- и трехкоитурные
- •2.2. Общая характеристика парогенераторов
- •2.3. Основные схемы парогенераторов,
- •2.4. Основные схемы парогенераторов, обогреваемых жидким металлом
- •2.5. Парогенераторы, обогреваемые газами
- •3.1. Общая характеристика процесса генерации в парогенерирующем элементе
- •3.2. Генерация пара на плоских поверхностях в свободном объеме
- •3.3. Генерация пара на плоских поверхностях при направленном движении восходящего пароводяного потока
- •3.4. Определение реактивной силы жуковского и статической силы магнуса
- •3.5. Анализ действия сил на пузырек пара
- •3.6. Плотность центров парообразования на теплообменной поверхности
- •3.7. Частота отрыва паровых пузырьков
- •4.1. Изменение структуры пароводяного потока по длине парогенерирующего канала
- •4.2. Расходные характеристики пароводяного потока
- •4.3. Истинные характеристики пароводяного потока
- •4.4. Изменение основных характеристик пароводяного потока по длине парогенерирующего канала
- •4.5. Влияние давления на истинные
- •5.1. Определение истинного паросодержания
- •5.2. Определение истинного паросодержания
- •5.3. Определение истинного паросодержания в трубах методом просвечивания γ-излучением
- •5.4. Выбор нуклидов для просвечивания γ-излучением
- •6.1. Физическая модель восходящего пароводяного потока
- •6.2. Определение истинного паросодержания в парогенерирующих трубах
- •6.3. Определение истинного паросодержания в парогенерирующих кольцевых щелях
- •6.4. Определение истинного паросодержания в кассетах и технологических каналах
- •7.1. Гидравлические сопротивления
- •7.2. Гидравлическое сопротивление трения в кассетах при движении однофазных потоков
- •7.3. Уравнения движения двухфазного потока
- •7.4. Сопротивление дистанционирующих решеток при течении двухфазных потоков
- •7.5. Сопротивление трения в кассетах
- •7.6. Определение полного сопротивления в кассетах и технологических каналах
- •8.1. Гидравлическое сопротивление трения при движении однофазных потоков
- •8.2. Гидравлическое сопротивление трения при движении двухфазных потоков
- •8.3. Определение местных гидравлических сопротивлении
- •8.4. Влияние плотности теплового потока на гидравлическое сопротивление
- •9.1. Физическая основа естественной циркуляции
- •9.2. Движущий и полезный напоры
- •9.3. Среднеинтегральное паросодержание на участке парогенерирующего канала
- •9.4. Расчет естественной циркуляции в простых контурах
- •9.5. Расчет естественной циркуляции в сложных контурах
- •9.6. Экспериментальные исследования
- •9.7. Расчет естественной циркуляции по упрощенному методу
- •9.8. Показатели надежности естественной циркуляции
- •10.1. Уравнение гидродинамической характеристики
- •10.2. Тепловая и гидравлическая неравномерности параллельно включенных парогенерирующих каналов
- •10.3. Методы устранения межвитковых пульсаций
- •10.4. Экспериментальные исследования
- •10.5. Исследования гидродинамической устойчивости с использованием теории автоматического регулирования
- •11.1. Физическая основа безнапорного движения пара через слой жидкости
- •11.2. Парораспределительные дырчатые щиты
- •11.3. Гидродинамика барботажного слоя
- •11.4. Паропромывочные устройства
- •12.1. Сепарация пара в паровом объеме
- •12.2. Жалюзийная сепарация
- •12.3. Центробежная сепарация парожидкостных систем
- •12.4. Экспериментальные методы отбора проб пара и обоснование сепарирующих устройств
- •13.1. Требования к качеству пара и питательной воды
- •13.2. Уравнения солевого баланса
- •13.3. Условия получения чистого пара
- •13.4. Коррозионные процессы на поверхностях теплообмена со стороны рабочего тела
- •13.5. Отложение примесей воды на поверхностях
- •13.6. Водный режим в парогенераторах и реакторах
- •14.1. Теплообмен на погруженных теплоотдающих поверхностях
- •14.2. Теплообмен при пузырьковом кипении в условиях направленного движения потока
- •14.3. Теплообмен при кипении жидкости, не догретой до температуры насыщения
- •14.4. Режим ухудшенного теплообмена
- •14.5. Теплообмен при движении однофазных сред
- •14.6. Особенности теплообмена в активной зоне ядерного реактора
- •15.1. Механизм процесса кризиса теплообмена
- •15.2. Кризис теплообмена при кипении на погруженных поверхностях
- •15.3. Кризис теплообмена в условиях направленного движения пароводяного потока
- •15.4. Области кризиса теплообмена при продольном обтекании твэлов
- •15.5. Определение запаса до кризиса теплообмена в наиболее энергонапряжеиной кассете ядерного реактора
- •16.1. Общие положения при проектировании
- •16.2. Выбор числа петель и мощности
- •16.3. Расчет паропроизводительности
- •16.4. Теплотехнические расчеты
9.6. Экспериментальные исследования
ЕСТЕСТВЕННОЙ ЦИРКУЛЯЦИИ
При проектировании парогенерирующих систем важно знать не только действительные значения циркуляционных характеристик (кратность естественной циркуляции, скорость циркуляции и др.), но и условия, при которых эти характеристики имели бы максимальные значения. Для обеспечения высоких технико-экономических показателей парогенератора и надежной работы поверхности теплообмена в условиях развитого пузырькового кипения первостепенное значение приобретает выбор оптимальной геометрии циркуляционного контура, отвечающего максимальным циркуляционным характеристикам. Выбор оптимальной геометрии испарительных каналов парогенератораможно показать на примере экспериментальных исследований, выполненных в обоснование конструкции испарительных каналов типа трубки Фильда. Для определения оптимальной геометрии каналов по максимальным циркуляционным характеристикам был проведен широкий комплекс экспериментальных исследований [53] на моделях (рис. 9.8). Внешняя труба 1 испарительного канала воспринимала тепловую энергию от нагретого натрия, который перемещался снизу вверх. Вода попадала в опускную трубу 2 из водяного объема 3. Поскольку опыты проводились при различных режимах выхода пароводяной смеси: над уровнем воды 4 в верхнем корпусе 6 и под уровень 5, то температура воды на входе в опускную трубу могла быть меньше темпе-
Рис. 9.8. Модель испаритель-ного канала
Рис. 9.10. Схема контура с естественной циркуляцией
ратуры насыщения или равна ей. При первом режиме вода в опускной трубе подогревалась до температуры кипения, при втором оставалась равной ts или была близка к ней. Пароводяная полость испарительного канала отделялась от водяной направляющим стаканом 7. В испарительный канал постоянно поступала питательная вода. Опыты проводились при четырех значениях давления пара: 3,0; 5,4; 7,0; 10,0 МПа я трех значениях напорной высоты: 2; 4 и 6,2 м. Изменение сечения подъемной кольцевой щели fщ и сечения опускной трубы f0 осуществлялось изменением диаметра опускной трубы: 19X1,5; 14X1; 10X X1 мм. Диаметр внешней обогреваемой трубы, равный 32X2, в опытах не изменялся. Напорная высота представляла собой расстояние от уровня воды в верхнем корпусе до нижней отметки начала обогрева испарительного канала. Тепловая нагрузка на канал, а следо-
вательно и паропроизводительность его D изменялись варьированием температуры натрия на входе. Расход циркулирующей жидкости Μ в опытах измерялся по диафрагме, установленной в опускной трубе. Действительная кратность естественной циркуляции в каждом опыте определялась по формуле æ=M/D. При аналитическом исследовании циркуляционных характеристик испарительного канала, обогреваемого жидким натрием, записывается одномерное уравнение энергии
(9.51)
при граничных условиях T(0)=T0, где Τ — температура натрия; Мн— массовый расход натрия; сн — теплоемкость натрия при постоянном давлении; T0 — температура натрия на входе в парогенератор; ts(p) — температура насыщения при данном давлении в пароводяном контуре; k(q) — линейный коэффициент теплопередачи (на единицу длины трубы).
Для пароводяного контура естественной циркуляции записываются одномерные уравнения энергии подъемной кольцевой щели и уравнение расхода циркулирующей воды со следующими допущениями: все процессы в контуре естественной циркуляции рассматриваются при среднем давлении; теплообмен между опускным и подъемным участками отсутствует, так как вода в опускном канале находится при температуре, близкой к температуре насыщения при среднем давлении.
Уравнение энергии имеет вид
di/dz=[πk(q)/M][T—ts(p)] (9.52)
при граничном условии i(0)=i'(p), где і — энтальпия пароводяной смеси.
Уравнение для определения расхода циркулирующей воды в контуре с переменным сечением запишется следующим образом:
рд.н + Δру+Δртр+Δрм=0, (9.53)
где Рд.н, Δру, Δртр, Δрм — соответственно движущий напор, потеря напора в подъемной щели от ускорения, потеря напора в контуре от трения и местных сопротивлений. Система уравнений (9.51) — (9.53) нелинейна, решение ее находилось методом последовательных приближений на ЭВМ. На основе разработанной математической модели были рассчитаны циркуляционные характеристики испарительных каналов для различных отношений сечений в кольцевой щели и опускной трубе fщ/f0 и средних плотностях тепловых потоков q. Было замечено, что различные законы распределения плотности теплового потока по высоте испарительного канала (для данного среднего) практически не оказывают влияния на циркуляционные характеристики в целом. Расчет циркуляционных характеристик проводился для каналов, геометрические характеристики, давления пара и тепловые нагрузки которых
совпадают с экспериментальными. Результаты аналитических расчетов сравнивались с опытными данными. На рис. 9.9 нанесены кривые из-менения кратности естественной циркуляции от отношения проходных сечений: æ=f(fщ/f0).
Из графика видно расслоение расчетных и опытных значений тепловых нагрузок. Аналогичные графики были построены для других давлений пара и высот контура. Все кривые показали наличие максимума кратности циркуляции при определенном значении fщ/f0. Путем анализа теоретических расчетов и экспериментальных данных определена геометрия испарительного канала, обеспечивающего максимальные циркуляционные возможности. Эти условия соответствуют fщ/f0 =2—4.
Подробные сведения об экспериментальных исследованиях цир-куляционных характеристик в парогенераторах, представляющих собой трубные контуры естественной циркуляции, содержатся в [54, 55]. Опыты проводились на контуре (рис. 9.10) при различных распределениях тепловой нагрузки по высоте парогенерирующей трубы, различных диаметрах труб (32 и 51 мм), давлениях пара p=0,15÷l,l МПа, обогреваемых длинах Ноб=0,54÷2,62 м и напорных высотах Нн=0,71÷2,79 м. В опытах определялись действительные значения кратности естественной циркуляции по количеству циркулирующей воды и паропроизводительности. Напорная высота Нн в опытах определялась расстоянием от уровня воды в верхней емкости до нижней точки начала обогрева. Обогрев подъемной парогенерирующей трубы осуществлялся посредством излучения раскаленных кирпичных стенок. По высоте обогреваемой трубы было установлено пять раздельно действующих горелок для сжигания предварительно приготовленной смеси пропана с воздухом.
Опытные данные по циркуляционным характеристикам позволили рассматривать контур естественной циркуляции как единую сложную систему с многообразием факторов, влияющих на процесс циркуляции. Применение упрощенных физических моделей при анализе опытных данных дало возможность обобщить результаты исследований и создать упрощенную методику расчета кратности естественной циркуляции в простых контурах.