- •Механика Основы молекулярной физики и термодинамики
- •Курс лекций.
- •Оглавление
- •Глава 1. Кинематика материальной точки
- •Глава 2. Динамика материальной точки
- •Глава 3. Динамика твердого тела
- •Глава 4. Работа и энергия
- •Глава 5. Законы сохранения в механике
- •Глава 6. Механические волны
- •Глава 7. Молекулярное движение
- •Глава 8. Основы термодинамики
- •Глава 1. Кинематика материальной точки
- •1.1 Понятия и определения
- •Модуль вектора ускорения
- •Для самостоятельного изучения
- •1.2. Виды движения
- •При постоянной угловой скорости , угловой путь и угол поворота определяется из равенств:
- •Для самостоятельного изучения
- •Глава 2. Динамика материальной точки
- •2.1 Понятие силы. Равнодействующая сила.
- •2.2 Силы гравитационного взаимодействия
- •2.3 Силы трения
- •2.4 Сила вязкого трения и сопротивления среды.
- •2.5 Сила упругости. Закон Гука.
- •2.6 Законы Ньютона
- •2.7 Принцип относительности Галилея. Неинерциальные системы отсчета
- •2.8 Задачи динамики материальной точки.
- •2.9 Примеры решения типовых задач.
- •Глава 3. Динамика твердого тела
- •3.1. Поступательное движение
- •3.2. Вращательное движение
- •3.3. Колебательное движение
- •Глава 4. Работа и энергия
- •4.1. Работа. Мощность
- •4.2. Кинетическая энергия
- •И всегда положительна в любой системе отсчета.
- •4 Dr.3. Потенциальная энергия
- •4.4. Связь потенциальной энергии с силой
- •Для самостоятельного изучения
- •4.5. Потенциальная энергия тела относительно поверхности Земли
- •4.6. Работа силы тяжести
- •4.7. Потенциальная энергия пружины
- •4.8 Потенциальный барьер и яма
- •4.9. Работа и энергия при вращательном движении
- •4.10 Кинетическая энергия вращательного движения
- •4.11 Энергия колебательного движения тела
- •4.12 Добротность
- •Лекция 12
- •Глава 5. Законы сохранения в механике
- •5.1 Закон сохранения импульса
- •5.2 Закон сохранения момента импульса
- •При составлении равенства (5.5) учтено, чтои.
- •5.3 Закон сохранения энергии
- •Для самостоятельного изучения
- •5.4 Применение законов сохранения к упругому и неупругому соударению двух тел
- •5.4.1 Абсолютно упругий удар
- •5.4.2 Абсолютно неупругий удар
- •Глава 6. Механические волны
- •6.1 Продольные и поперечные волны
- •Уравнение плоской гармонической волны. Волновое уравнение.
- •Глава 7. Молекулярное движение
- •7.1 Размеры и масса молекул
- •7.2. Движение и столкновение молекул газа
- •7.3 Давление и температура.
- •7.4 Скорость и энергия молекул [распределение Максвелла]
- •7.5 Диффузия, внутреннее трение, теплопроводность.
- •7.6 Давление идеального газа на стенку
- •7.7 Уравнение состояния идеального газа
- •Глава 8. Основы термодинамики
- •8.1. Термодинамическая система. Внутренняя энергия идеального газа
- •8.2. Работа и теплопередача
- •8.3. Первое начало термодинамики, термодинамические изопроцессы.
- •8.4 Теплоемкость
- •Теплоемкость газов при постоянном объеме.
- •8.5 Обратимые и необратимые процессы. Термодинамическая вероятность. Энтропия.
- •8.6 Изменение энтропии в изопроцессах
- •8.7 Тепловая машина. Цикл Карно.
- •Для самостоятельного изучения
- •8.8 Второе начало термодинамики
- •Основные понятия в механике Кинематика
- •Динамика
- •Вес тела – сила, приложенная к опоре или подвесу, которые удерживают тело от свободного падения. При неподвижной опоре (подвесе) или при их равномерном движении вес тела равен силе тяжести.
- •Работа и энергия
- •Механические волны
- •Молекулярная физика
- •Термодинамика
- •Основные законы Механика
- •Молекулярная физика
- •Обозначения
- •Механика Основы молекулярной физики и термодинамики
1.2. Виды движения
1.2.1. Равномерное, прямолинейное
Движение называется равномерным и прямолинейным, если точка движется по прямой линии с постоянной скоростью .
Рассмотрим движение материальной точки с постоянной скоростью вдоль оси OX (рис. 1.8). Пусть в начальный момент времени t=0 координата точки х = х0, а скорость совпадает с направлением движения.
Найдем координату х и путьs, пройденный точкой за интервал времени t.
За малый интервал dt перемещение точки
,
где – проекция вектора скоростина ось ОХ.
Проинтегрируем левую и правую часть последнего равенства в пределах изменения переменных x и t
,
, (1.19)
.
В случае когда вектор скорости не совпадает с направлением движения
.
При прямолинейном равномерном движении пройденный точкой путь
. (1.20)
1.2.2 Равнопеременное прямолинейное
Движение называется равнопеременным и прямолинейным, если тело перемещается по прямой линии с постоянным ускорением . Равнопеременное прямолинейное движение может быть равноускоренным, когда вектор ускорения совпадает с вектором мгновенной скорости и равнозамедленным, когда ему противоположен (рис. 1.9).
Пусть в начальный момент времени координата точки x=х0, скорость совпадает с направлением оси ОХ, тогда
при равноускоренном движении , равнозамедленном .
За время t пройденный точкой путь.
, (1.21)
где – модуль проекции вектора скорости на ось OX находится из соотношения интегрированием его левой и правой части в пределах изменения переменных и t
При подстановки в соотношение (1.19) скорости для равноускоренного движения пройденный путь
,
координата точки
. (1.22)
Для равнозамедленного движения проекция скорости и координата точки определяются по формулам
.
. (1.23)
Путь пройденной точкой
где .
1.2.3 Равнопеременное
Движение называется равнопеременным, если тело перемещается по траектории с постоянным вектором ускорения.
Примером равнопеременного криволинейного движения является движение тела брошенного со скоростью под углом к горизонту (рис. 1.10) Движение тела происходит в гравитационном поле Земли с постоянным ускорением свободного падения. Для определения положения тела в пространстве разложим его движение на равномерное прямолинейное по оси OX со скоростью и равнопеременное по оси OY с ускорением свободного падения g и начальной скоростью .
Вмомент времени t координаты тела
(1.25)
вектор скорости
. (1.26)
Модуль вектора скорости
, (1.27)
где .
Уравнение траектории найдём путем исключения параметра t из равенств (1.25)
. (1.28)
Ускорение свободного падения в любой точке траектории можно разложить на его касательную и нормальную составляющие, где модуль касательного ускорения
, (1.29)
где α-угол между векторами скорости и ускоренияg в заданной точке траектории
Модуль нормального ускорения
. (1.30)
Из сравнения уравнения параболы и равенства (1.28) следует, что тело, брошенное под углом к горизонту, движется по параболе.
Задания для самоконтроля знаний.
Определить путь пройденный автомобилем за 2 часа его движения со скоростью 90 км/ч.
Определить время обгона легковым автомобилем грузовика, если водитель совершает этот маневр при начальной скорости 80 км/ч с ускорением 2 м/с2.
Определить тормозной путь поезда движущегося со скоростью 36 км/ч при времени торможения 1 минуты.
Определить максимальную высоту подъема снаряда имеющего начальную скорость 100м/с и выкатившего из орудия под углом 45° к горизонту.
Лекция 3
1.2.4 Равномерное, вращательное
Рассмотрим движение м.т. по окружности радиусом R с постоянной линейной скоростью вокруг неподвижной осиZ (рис. 1.11).
Положение точки определяет радиус-вектор .За малый интервал времени радиус-вектор повернется на угол. Направление поворота м.т. вокруг осиZ задается вектором и правилом правого винта: поступательное движение правого винта и вектора совпадают, если вращение точки и винта совершается в одинаковом направлении. Модуль вектора равен углу поворота за интервал времени. Линейное перемещение вектораза времяdt
(1.31)
где – угол между вектороми вектором.
Вектор линейной скорости движения точки
, (1.32)
где – вектор угловой скорости.
Вектор угловой скорости совпадает с направлением вектора).
Модуль вектора линейной скорости
. (1.33)
Вектор линейного ускорения
, (1.34)
где – вектор углового ускорения, – вектор касательного ускорения, – вектор нормального ускорения.
Направление вектора углового ускорения совпадает с направлением вектора(), если угловая скорость возрастает, и противоположно () , если она уменьшается.
Модули векторов ,
.
. (1.35)
Угловой путь м.т., движущейся по окружности за время dt
.
Угловой путь точки за интервал времениt при начальном угле
.