- •Механика Основы молекулярной физики и термодинамики
- •Курс лекций.
- •Оглавление
- •Глава 1. Кинематика материальной точки
- •Глава 2. Динамика материальной точки
- •Глава 3. Динамика твердого тела
- •Глава 4. Работа и энергия
- •Глава 5. Законы сохранения в механике
- •Глава 6. Механические волны
- •Глава 7. Молекулярное движение
- •Глава 8. Основы термодинамики
- •Глава 1. Кинематика материальной точки
- •1.1 Понятия и определения
- •Модуль вектора ускорения
- •Для самостоятельного изучения
- •1.2. Виды движения
- •При постоянной угловой скорости , угловой путь и угол поворота определяется из равенств:
- •Для самостоятельного изучения
- •Глава 2. Динамика материальной точки
- •2.1 Понятие силы. Равнодействующая сила.
- •2.2 Силы гравитационного взаимодействия
- •2.3 Силы трения
- •2.4 Сила вязкого трения и сопротивления среды.
- •2.5 Сила упругости. Закон Гука.
- •2.6 Законы Ньютона
- •2.7 Принцип относительности Галилея. Неинерциальные системы отсчета
- •2.8 Задачи динамики материальной точки.
- •2.9 Примеры решения типовых задач.
- •Глава 3. Динамика твердого тела
- •3.1. Поступательное движение
- •3.2. Вращательное движение
- •3.3. Колебательное движение
- •Глава 4. Работа и энергия
- •4.1. Работа. Мощность
- •4.2. Кинетическая энергия
- •И всегда положительна в любой системе отсчета.
- •4 Dr.3. Потенциальная энергия
- •4.4. Связь потенциальной энергии с силой
- •Для самостоятельного изучения
- •4.5. Потенциальная энергия тела относительно поверхности Земли
- •4.6. Работа силы тяжести
- •4.7. Потенциальная энергия пружины
- •4.8 Потенциальный барьер и яма
- •4.9. Работа и энергия при вращательном движении
- •4.10 Кинетическая энергия вращательного движения
- •4.11 Энергия колебательного движения тела
- •4.12 Добротность
- •Лекция 12
- •Глава 5. Законы сохранения в механике
- •5.1 Закон сохранения импульса
- •5.2 Закон сохранения момента импульса
- •При составлении равенства (5.5) учтено, чтои.
- •5.3 Закон сохранения энергии
- •Для самостоятельного изучения
- •5.4 Применение законов сохранения к упругому и неупругому соударению двух тел
- •5.4.1 Абсолютно упругий удар
- •5.4.2 Абсолютно неупругий удар
- •Глава 6. Механические волны
- •6.1 Продольные и поперечные волны
- •Уравнение плоской гармонической волны. Волновое уравнение.
- •Глава 7. Молекулярное движение
- •7.1 Размеры и масса молекул
- •7.2. Движение и столкновение молекул газа
- •7.3 Давление и температура.
- •7.4 Скорость и энергия молекул [распределение Максвелла]
- •7.5 Диффузия, внутреннее трение, теплопроводность.
- •7.6 Давление идеального газа на стенку
- •7.7 Уравнение состояния идеального газа
- •Глава 8. Основы термодинамики
- •8.1. Термодинамическая система. Внутренняя энергия идеального газа
- •8.2. Работа и теплопередача
- •8.3. Первое начало термодинамики, термодинамические изопроцессы.
- •8.4 Теплоемкость
- •Теплоемкость газов при постоянном объеме.
- •8.5 Обратимые и необратимые процессы. Термодинамическая вероятность. Энтропия.
- •8.6 Изменение энтропии в изопроцессах
- •8.7 Тепловая машина. Цикл Карно.
- •Для самостоятельного изучения
- •8.8 Второе начало термодинамики
- •Основные понятия в механике Кинематика
- •Динамика
- •Вес тела – сила, приложенная к опоре или подвесу, которые удерживают тело от свободного падения. При неподвижной опоре (подвесе) или при их равномерном движении вес тела равен силе тяжести.
- •Работа и энергия
- •Механические волны
- •Молекулярная физика
- •Термодинамика
- •Основные законы Механика
- •Молекулярная физика
- •Обозначения
- •Механика Основы молекулярной физики и термодинамики
3.3. Колебательное движение
Рассмотрим динамику колебательного движения на примере колебания груза массой m, подвешенного к пружине (рис 3.5). В состоянии равновесия, сила тяжести груза уравновешивается силой упругости пружины
,
F
х
г
х
Выведем груз из положения равновесия и дадим ему возможность двигаться вдоль оси Х. Под действием сил тяжести и упругости груз будет совершать движение с ускорением а согласно уравнениям:
(3.12)
Введём обозначение , тогда
. (3.13)
Равенство (3.13) называется дифференциальным уравнением свободных колебаний. Координата смещения груза относительно его положения равновесия, определяется из уравнения (3.13) и равна
(3.14)
где А – амплитуда (максимального смещения груза от положения равновесия),
- циклическая частота, - фаза колебания,- начальная фаза колебания.
Период колебания
(3.15)
частота . (3.16)
3.3.1 Затухающие колебания
Если груз колеблется в среде, то он испытывает ее сопротивление.
При малых смещениях груза от положения равновесия сила сопротивления
, (3.17)
где r – коэффициент сопротивления.
С учетом силы сопротивления дифференциальное уравнение движения груза имеет вид
. (3.18)
Разделим обе части уравнения (3.18) на m, перенесем все слагаемые в левую часть и введем обозначения ,, тогда
(3.19)
где - коэффициент затухания.
В результате решения дифференциального уравнения (3.19) координата смещения груза
(3.20)
где и- амплитуда колебаний и фаза в момент времениt=0,
- циклическая частота затухающих колебаний (рис 3.7).
Затухающие колебания не являются гармоническими, так как амплитуда этих колебаний убывает по экспоненциальному закону
. (3.21)
Циклическая частота ω и период Т затухающих колебаний определяются из соотношений:
, (3.22)
(3.23)
где ω0 частота свободных колебаний тела.
Период определённый из последнего соотношения называется условным периодом затухающих колебаний.
Условный период затухающих колебаний – наименьший промежуток времени Т, за который груз дважды проходит через положение равновесия, двигаясь в одном и том же направлении.
Период затухающих колебаний больше периода свободных колебаний.
Отношение двух амплитуд затухающих колебаний в моменты времени t и
(3.24)
называется декрементом затухания. Натуральный логарифм этого отношения называется логарифмическим декрементом
(3.25)
Логарифмический декремент затухания характеризует затухание колебаний за период, а коэффициент затухания за единицу времени.
Время, в течение которого амплитуда колебаний уменьшается в е раз называется временем релаксации τ.
,
(3.26)
Коэффициент затухания – это величина, обратная времени релаксации и определяет число колебаний за единицу времени.
За время τ система совершит колебаний.
Логарифмический декремент затухания равен обратному числу колебаний, совершаемых системой за время релаксации.
(3.27)
3.3.2. Вынужденные колебания и резонанс
Если на груз, кроме упругой силы и силы сопротивления, будет действовать внешняя периодическая сила, то он будет совершать вынужденные колебания.
При внешней силе дифференциальное уравнение вынужденных колебаний имеет вид
, (3.28)
где - коэффициент затухания;- максимальное значение силы;
- частота изменения силы.
- циклическая частота свободных колебаний;
- сила, действующая на единицу массы груза.
В результате решения дифференциального уравнения (3.28) координаты смещения груза х = х1 + х2,
где - соответствует затухающему колебанию,
- вынужденному.
Затухающие колебания происходят в начальный момент времени и их амплитуда уменьшается с течением времени.
Поэтому в результате действия внешней периодической силы долгое время совершаются колебания
(3.29)
где , (3.30)
(3.31)
Амплитуда колебаний зависит от частот внешней силы Ω и свободных колебаний ω0.
Для Ω << ω0,
, (3.32)
Ω >> ω0,
, (3.33)
.
Для частоты внешней силы
β3
наступает резонанс, когда амплитуда максимальна и зависит от коэффициента затухания и частоты свободных колебаний
(3.35)
Для самостоятельного изучения
3.3.3 Колебания математического маятника
Математический маятник представляет собой материальную точку, подвешенную на невесомой и нерастяжимой нити, например, небольшой шарик, подвешенный на тонкой длинной нити (рис. 3.8). Отклонение маятника от положения равновесия определяется углом . При отклонении маятника от положения равновесия действует момент силы, модуль которого равен, где- масса шарика;
- длина нити. Направление момента силы таково, что он стремится вернуть маятник в положение равновесия, т.е. по своему действию момент аналогичен упругой силе. Поэтому по аналогии с колебанием груза на пружине противоположный знак следует приписать угловому смещению.
Тогда вращательный момент .
Вращательный момент, действующий на маятник, сообщит маятнику угловое ускорение . Уравнение движения маятника
(3.36)
где J=ml2,
Для малых колебаний =
(3.37)
Обозначим и запишем уравнение колебания математического маятника
(3.38)
Результат решения уравнения (3.38) аналогичен уравнению (3.14) для колебания груза на пружине:
(3.39)
Период и частота колебаний математического маятника
, (3.40)
(3.41)
Физический маятник
Физический маятник состоит из твёрдого тела, совершающего малые колебания.
При отклонении тела от положения равновесия возникает момент силы тяжести М=mglsinα, где l – расстояние между точкой подвеса О и центром инерции С (рис.3.9).
Уравнения колебаний физического маятника:
(3.42)
где ,J- момент инерции тела относительно оси, проходящей через точку подвеса О.
Период колебаний физического маятника:
(3.43)
Из сравнения формул (3.43) и (3.40) следует, что математический маятник с приведённой длиной и с подвесом в точке О будет иметь такой же период колебаний, как и физический.
Задания для самоконтроля знаний.
Определить период и частоту колебаний пружинного маятника с коэффициентом упругости пружины 100 и массой груза 10 кг.
Определить максимальную скорость колебаний пружинного маятника с параметрами k=200,m=5 кг, если максимальное смещение от положения равновесия груза равно 5 см.
Определить период затухающих колебаний, если частота свободных колебаний 1 Гц, а коэффициент затухания 2 с-1.
Определить время релаксации затухающих колебаний с коэффициентом затухания 2 с-1.
Определить резонансную частоту колебаний пружинного маятника с коэффициентом упругости 100 , массой груза 10 кг и коэффициентом затухания 2 с-1.
Лекция 10