- •Механика Основы молекулярной физики и термодинамики
- •Курс лекций.
- •Оглавление
- •Глава 1. Кинематика материальной точки
- •Глава 2. Динамика материальной точки
- •Глава 3. Динамика твердого тела
- •Глава 4. Работа и энергия
- •Глава 5. Законы сохранения в механике
- •Глава 6. Механические волны
- •Глава 7. Молекулярное движение
- •Глава 8. Основы термодинамики
- •Глава 1. Кинематика материальной точки
- •1.1 Понятия и определения
- •Модуль вектора ускорения
- •Для самостоятельного изучения
- •1.2. Виды движения
- •При постоянной угловой скорости , угловой путь и угол поворота определяется из равенств:
- •Для самостоятельного изучения
- •Глава 2. Динамика материальной точки
- •2.1 Понятие силы. Равнодействующая сила.
- •2.2 Силы гравитационного взаимодействия
- •2.3 Силы трения
- •2.4 Сила вязкого трения и сопротивления среды.
- •2.5 Сила упругости. Закон Гука.
- •2.6 Законы Ньютона
- •2.7 Принцип относительности Галилея. Неинерциальные системы отсчета
- •2.8 Задачи динамики материальной точки.
- •2.9 Примеры решения типовых задач.
- •Глава 3. Динамика твердого тела
- •3.1. Поступательное движение
- •3.2. Вращательное движение
- •3.3. Колебательное движение
- •Глава 4. Работа и энергия
- •4.1. Работа. Мощность
- •4.2. Кинетическая энергия
- •И всегда положительна в любой системе отсчета.
- •4 Dr.3. Потенциальная энергия
- •4.4. Связь потенциальной энергии с силой
- •Для самостоятельного изучения
- •4.5. Потенциальная энергия тела относительно поверхности Земли
- •4.6. Работа силы тяжести
- •4.7. Потенциальная энергия пружины
- •4.8 Потенциальный барьер и яма
- •4.9. Работа и энергия при вращательном движении
- •4.10 Кинетическая энергия вращательного движения
- •4.11 Энергия колебательного движения тела
- •4.12 Добротность
- •Лекция 12
- •Глава 5. Законы сохранения в механике
- •5.1 Закон сохранения импульса
- •5.2 Закон сохранения момента импульса
- •При составлении равенства (5.5) учтено, чтои.
- •5.3 Закон сохранения энергии
- •Для самостоятельного изучения
- •5.4 Применение законов сохранения к упругому и неупругому соударению двух тел
- •5.4.1 Абсолютно упругий удар
- •5.4.2 Абсолютно неупругий удар
- •Глава 6. Механические волны
- •6.1 Продольные и поперечные волны
- •Уравнение плоской гармонической волны. Волновое уравнение.
- •Глава 7. Молекулярное движение
- •7.1 Размеры и масса молекул
- •7.2. Движение и столкновение молекул газа
- •7.3 Давление и температура.
- •7.4 Скорость и энергия молекул [распределение Максвелла]
- •7.5 Диффузия, внутреннее трение, теплопроводность.
- •7.6 Давление идеального газа на стенку
- •7.7 Уравнение состояния идеального газа
- •Глава 8. Основы термодинамики
- •8.1. Термодинамическая система. Внутренняя энергия идеального газа
- •8.2. Работа и теплопередача
- •8.3. Первое начало термодинамики, термодинамические изопроцессы.
- •8.4 Теплоемкость
- •Теплоемкость газов при постоянном объеме.
- •8.5 Обратимые и необратимые процессы. Термодинамическая вероятность. Энтропия.
- •8.6 Изменение энтропии в изопроцессах
- •8.7 Тепловая машина. Цикл Карно.
- •Для самостоятельного изучения
- •8.8 Второе начало термодинамики
- •Основные понятия в механике Кинематика
- •Динамика
- •Вес тела – сила, приложенная к опоре или подвесу, которые удерживают тело от свободного падения. При неподвижной опоре (подвесе) или при их равномерном движении вес тела равен силе тяжести.
- •Работа и энергия
- •Механические волны
- •Молекулярная физика
- •Термодинамика
- •Основные законы Механика
- •Молекулярная физика
- •Обозначения
- •Механика Основы молекулярной физики и термодинамики
4.4. Связь потенциальной энергии с силой
У становим связь между потенциальной энергией системы взаимодействующих тел и консервативной силой, обусловливающей это взаимодействие.
Предположим, что тело под действием силы переместилось в произвольном направлениина бесконечно малое расстояниеdr (рис. 4.4). Тогда работа
, (4.8)
где - проекция силы на направление.
Так как сила F консервативна, то для нее справедливо соотношение
,
Сравнивая последнее равенство с (4.8) получим
,
. (4.9)
Выясним, что определяет знак « – »:
1) если в направлении потенциальная энергия возрастает, то. Это означает, что направление силыобразует с направлениемугола проекция этой силыпротивоположна направлению возрастания потенциальной энергии;
2) если потенциальная энергия вдоль убывает, то, угол междуи направлениема проекция силысовпадает с направлением убывания потенциальной энергии.
Потенциальная энергия может изменяться вдоль координат х, у, z. Тогда
.
Зная проекции силы , можно записать вектор силы в декартовой системе координат:
,
или
(4.10)
Вектор, стоящий в скобках, называется градиентом потенциальной энергии.
Консервативная сила, действующая на тело, равна по величине и противоположна по направлению градиенту потенциальной энергии этого тела.
Градиент потенциальной энергии – это вектор, быстрейшего возрастания потенциальной энергии модуль которого равен ее изменению в выбранном направлении.
Для самостоятельного изучения
4.5. Потенциальная энергия тела относительно поверхности Земли
П
Рис
4.5
.
Постоянную интегрирования С найдем из условия, что за нулевой уровень примем потенциальную энергию тела на поверхности Земли Еп=0
; .
Потенциальная энергия тела на высоте h
При h << R3 и
(4.11)
4.6. Работа силы тяжести
у
Найдем работу, которую совершает сила тяжести , действующая на падающее тело массой т, при его перемещении из точки 1 в точку 2 по произвольному пути (рис.4.6).
Полная работа:
.
Силу тяжести при можно считать постоянной, тогда
.
Так как направление вектора противоположно возрастанию высотыh, то
.
Работа силы тяжести равна убыли потенциальной энергии, зависит от начального и конечного положений тела над Землей и не зависит от формы траектории его движения. Следовательно, сила тяжести есть консервативная сила.
4.7. Потенциальная энергия пружины
Внешняя сила, сжимая или растягивая пружину, совершает работу. Освобожденная от внешнего воздействия, пружина восстанавливает свою форму, а потенциальная энергия, запасенная пружиной в процессе деформации, превращается в другие виды энергии. Мерой энергии превратившейся в другие виды, является величина работы, совершенная упругой силой.
Работа упругой силы на участкеdx
dA = Fхdx = – kxdx,
Полная работа при изменении длины пружины на Δх = х2 – х1
(4.12)
Потенциальная энергия деформированной пружины
(4.13)
где С = 0, так как потенциальная энергия недеформированной пружины равна нулю.
Работа упругой силы не зависит от того, как произошло изменение длины пружины. Поэтому упругая сила так же как и сила гравитационного притяжения консервативна.